Фокусировка по направлению

На рис. .3 Изображен ход лучей слабо расходящегося моноэнергетического пучка ионов, вышедшего из точки S] и сфокусированного в точке 5г. Условие фокусировки по направлению в указанном случае описывается уравнением Герцога [c.14]

Это выражение означает, что апертурное расширение пучка в фокусе, связанное с углом расхождения 2 а, растет пропорционально о . В масс-спектрометрии фокусировка по направлению моноэнергетического пучка ионов с угловым расхождением 2а рад, дающая величину уширения пучка в фокусе, равную га , называется фокусировкой первого порядка. [c.16]

Увеличение угла расширения пучка и всякое отклонение от правильного расположения сектора отклоняющего магнита относительно базисной линии 51—5г приводят к еще большему расширению пучка в точке фокуса. Последнее обстоятельство снижает разрешаю- щую силу прибора. Ограничение расходимости пучка коллимированием его на выходе из источника приводит к значительному снижению интенсивности ионного тока в пучке. Поэтому возникает проблема более совершенной фокусировки по направлению ионных пучков, имеющих угол расходимости более 1°. [c.17]

Выше были рассмотрены способы фокусировки по направлению ионных пучков, имеющих небольшое угловое расхождение. При этом не учитывалось влияние плотности ионов в пучке. [c.29]

Таким образом, у масс-спектрометра, использующего неоднородное магнитное поле с п=1, фокусировку по направлению можно осуществить с помощью круговых границ поля. [c.43]

Физический смысл фокусирующих свойств поля вида Я = Яо — состоит в том, что оно является прозрачным , т. е. не преломляет параллельные ионные пучки и пучки, входящие под различными углами к границе поля. Это свойство поля представляет несомненный интерес для науки и практики. Прозрачность магнитного поля, т. е. отсутствие фокусирующих свойств по направлению, открывает новые возможности не только в масс-спектрометрии, но и в ускорительной технике. Это поле в масс-спектрометрии дает высокие показатели диспергирования по массам и не обладает фокусировкой по направлению. Выделение фокусировки ионных пучков в самостоятельную проблему имеет свои преимущества, так как фокусировку по направлению проще всего осуществить с помощью специальных магнитных или электростатических линз. [c.45]

Диспергирование по массам и фокусировка по направлению ионных пучков происходят в анализаторе масс. Конструкция масс-анализатора проста. В зазоре между полюсными наконечниками, создающими отклоняющее магнитное поле, помещена труба масс-анализатора [58]. [c.82]

Наличие в приборе МС-62 большой дисперсии (4,6 мм на 1%) /S.mlm), хорошей фокусировки по направлениям и относительно малого разброса начальных скоростей ионов позволяет получить сравнительно высокую разрешающую способность. В табл- 6.2 приведены результаты определения разрешающей способности прибора. Измерения производили по масс-спектрограммам, содержащим дуплеты и триплеты, т. е. пики, соответствующие ионам с одинаковым массовым числом, но имеющим разные дефекты масс. Таблица составлена по спектрам смесей криптона с углеводородами, паров ртути с углеводородами (см. приложение 7, рис. П,5, П.7), дублета с массовым числом 29 (см. приложение 7, [c.164]

В современных масс-спектрометрах используется метод двойной фокусировки по скоростям и направлениям. Благодаря этому разрешаюш,ая способность таких приборов очень высока [c.31]

Графический способ построения конфигурации границ магнитного поля, обладающего идеальной фокусировкой ионных пучков по направлению [c.22]

Большой интерес представляет случай движения ионов, вошедших в то же поле, но под некоторым углом к касательным концентрических окружностей. Знание законов движения заряженных частиц, входящих в рассматриваемое поле под разными углами, позволяет оценить величину дефокусировки при отклонении ионных пучков от параллельности, а также возможность применения электростатической фокусировки пучков по направлению. [c.43]

Масс-спектрометры с постоянными диспергирующими магнитами можно разделить на три группы. К первой группе относятся приборы с радиусом отклонения 50—100 мм для легких масс, ко второй — с радиусом 200—300 мм для тяжелых масс и к третьей — уникальные приборы, как правило, с двойной (по направлению и скоростям) фокусировкой ионов и радиусом отклонения 300—500 мм. Последние предназначаются для научно-исследовательских работ в физических и химических лабораториях, например при молекулярном анализе тяжелых органических соединений с массовыми числами 1000 а.е.м. и более, а также во всех случаях для точных измерений массы или дефекта массы, когда требуется высокая разрешающая способность Rк = = 10 000—50 000 а. е. м.). [c.56]

Если на пути света, идущего через объектив фотоаппарата, поставить матовую пластинку, то изображение исчезнет. Это может показаться странным, если подумать о том, что никакого нового физического процесса в матовой пластинке не происходит никаких случайных колебаний, которые бы испортили световые волны, к свету не добавляется. Куда же делась информация Ответ, конечно, ясен. Если для простоты считать, что первичный пучок был параллельным, то без матовой пластинки он собрался бы в фокусе оптической системы. Это значит, что лучи из разных частей пучка пришли бы в точку фокуса с одинаковой фазой и в фокусе образовалось бы световое пятно, тем меньшее по размерам, чем меньше был разброс по направлениям в исходном пучке и чем больше были поперечные размеры оптической системы (чтобы сама оптическая система не увеличила этот разброс). Когда на пути света оказалась матовая пластинка, то из-за нерегулярных преломлений на шероховатой ее поверхиости длины путей, которые прошли лучи по разным путям в пластинке, оказались случайными, и лучи пришли в фокус с разными фазами фокусировка исчезла. Поэтому мы уже не сможем увидеть изображение простым глазом. [c.132]

Очевидно, что даже при хорошей фокусировке интенсивность рассеянного пучка гораздо ниже, чем падающего. Поэтому опыты по двойному рассеянию стали возможными лишь после того, как в ускорителях стали получать достаточно мощные пучки протонов высоких энергий. Сейчас интенсивность этих пучков удалось усилить настолько, что стало возможным проведение опытов даже по тройному рассеянию. Эти опыты дают дополнительную информацию о зависимости сил от спинов, поскольку в них можно получать поляризацию нуклонов и в направлении их движения, а не только перпендикулярно плоскости рассеяния. [c.187]

На рис. 28 представлен общий вид прибора. На массивном Основании 18 корпуса прибора смонтирована стойка 3, в которой собрана оптическая схема прибора и предметный столик 15. Для перемещения предметного столика в двух взаимно перпендикулярных направлениях служат микровинты 1. Для фиксации положения предметного столика предусмотрена рукоятка 17. Грубую фокусировку на исследуемый объект можно осуществить перемещением столика по вертикали с помощью винта 2, а точную фокусировку — с помощью механизма 16. На стойке 3 смонтированы головка микроскопа 9 и осветительное устройство, содержащее источник света 6, конденсор 7 с полевой и апертурной 5 диафрагмами и фильтр монохроматического света 8. [c.104]

Кроме прямого назначения, связанного с улучшением топографии магнитного поля вблизи его границ, экраны используются при юстировке магнита. Регулируя расстояние между полюсными наконечниками и шимирующими экранами, можно в небольших пределах приближать или удалять эффективную границу поля. Для секторных отклоняющих систем регулировка положения магнитных шим в горизонтальной плоскости по углу дает хорошие результаты при настройке прибора на оптимальную фокусировку по направлению. [c.83]

Первое направление преследовало цель поиска более оптимальных конструкций источников с повышенными параметрами. Постепенно, по мере выполнения большого количества теоретических и экспериментальных работ, накопился ценный материал, который использовали при создании более совершенных ионнооптических систем. Уже в начале 60-х годов появились источники, обладающие повышенной светосилой и стабильными пучками ионов. Дальнейшая возможность повышения светосилы узкощелевых источников была быстро исчерпана, так как верхний предел интенсивности ионного источника ограничивается допустимой плотностью тока в пучке. Последняя составляет приблизительно 10 а мм поперечного сечения пучка. При указанной плотности тока электростатические силы расталкивания ионов еще мало заметны и мало влияют на фокусировку по направлению. [c.84]

Кварцевый спектрограф Q-24 (фиг. 7). Чугунная станина, на которой установлены коллиматор, камера и столик с призмами, опирается двумя ножками на оптическую скамью и третьей — на круглую подставку. Фокусировку производят микрометрическим винтом, которым перемещают щель по направлению оптической оси коллиматора. Светосилу спектрографа моясно изменять посред- [c.116]

Поскольку в электрическом поле противоионы движутся в разные стороны, удобно рассматривать ионный кластер в виде двух отдельных подрешеток из катионов и анионов. В равновесном состоянии (при отсутствии внешних электромагнитных полей) узлы обеих подрешеток максимально удалены друг от друга, среднее расстояние между ними по всем направлениям одинаково. В рабочем зазоре магнитного аппарата подрешетки взаимно смещаются, образуя дипольную структуру и в оптимальном случае (при фокусировке по всем координатным осям) узлы подрешеток можно совместить. Локальная концентрация противоионов, привязанных к узлам своих подрешеток, в этом случае будет максимальна. [c.71]

Масс-спектрографы — это чаще всего уникальные, сложные приборы с фокусировкой ионных пучков по энергиям в электрическом поле и по направлению в магнитном поле, обладающие разрешающей способностью MJts.ni от 10 000 до 500 000. Высокая разрешающая способность у этих приборов достигается с помощью ионнооптических систем с двойной фокусировкой, позволяющих получить минимальные хроматические и сферические аберрации, а также благодаря применению высокостабильных электронных схем, питающих ионный источник, отклоняющие электростатические системы и катушки диспергирующего электромагнита. Точность определения относительных атомных масс методом измерения дефекта массы изотопных дублетов на лучших [c.6]

Для практических целей неоднородное магнитное поле было впервые применено в 1946 г. Зигбаном и Сватхолмом [29] для р-спектрометрии. Они выбрали коэффициент неоднородности 0,5, что дает фокусировку при отклонении пучка ионов в магнитном поле на угол п 2. Позднее, в 1952 г., Фишер [15,16] предложил масс-спектрометр со скрещенными полями — радиальным электрическим и неоднородным магнитным. Прибор также имел коэффициент неоднородности 0,5 и обладал фокусировкой ионных пучков по направлению и скоростям. Разрешающая способность этого прибора была лишь в два раза выше, чем у аналогичного прибора, использующего однородное магнитное поле. [c.34]

Zs2 — продольная координата точки наолюдения Гз2, в которой происходит фокусировка в направлении уу. В силу симметрии (П1.11) относительно замены а на г/, а г/ на х распределение поля вблизи второго фокуса г 2, определяемого формулой, аналогичной (П1.12), с заменой а на г/ описывается формулой (П1.13) тоже с заменой х у. Если поверхность S является поверхностью вращения (i = Ry), то положение обоих фокусов совпадает и интеграл по 2 в формуле (П1.13) превращается в интеграл Дебая [12]. Для вычисления аберраций необходимо в разложении фазы (П1.5) учесть члены более высокого, чем второй, порядка. Если ограничиться случаев, когда S является поверхностью вращения [c.146]

ГэВ, протон совершает 4,5 млн оборотов, проходя путь в 2,5 раза больший, чем расстояние от Земли до Луны. Поэтому необходимо обеспечить такую устойчивость пучка, чтобы небольшие отклонения от равновесной орбиты не приводили бы к потере частиц. В 1950 г. греком П. Кристофилосом и независимо в 1952 г. американцами Е. Курантом, М. Ливингстоном и Г. Снайдером был открыт новый тип магнитной фокусировки, получившей название сильной или жесткой фокусировки. Они предложили собрать магнит в виде периодически чередующихся секторов, каждый из которых фокусирует частицы по одной поперечной к скорости координате и дефокусирует по другой. В результате возникает эффективная фокусировка по радиальному и вертикальному направлениям. Значительно сокращается стоимость магнита и системы питания. Именно это открытие сделало возможным создание синхрофазотронов на сверхбольшие энергии. [c.520]

Заряженные частицы движутся в секторном поле по круговой траектории. Радиус кривизны дается уравнением (2.137). Вне сектора траектории являются прямыми линиями. Можно показать [388], что секторное поле фокусирует пучок расходящихся частиц так, что объект, верщина сектора н изображение находятся на одной прямой (правило Барбера, см. рис. 164). Дополнительная фокусировка в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, обусловлена действием контурного поля. [c.595]

Анализатор, разделяющий пучок ионов на ряд пучков, различающихся значением М. Анализатор представляет собой ионноонтич. систему (комбинацию электрических и магнитных полей), обладающую свойством собирать вместе ионы с определенным М независимо от направления их вылета из источника (фокусировка в пространстве или по направлению) либо независимо от их энергий (фокусировка по энергиям). В случае двойной фокусировки анализатор 1 )окусирует и ио скоростям и но направлениям. [c.138]

На фиг. 6.1 мы видели, что показатели качества соответствуют марешалевскому допуску при полной коррекции (ро = 1) и фокусировке на 1 = 0,8 для сферической аберрации пятого порядка с йу = 4А. При йу >4А, как видно из фиг. 7.1, кривые всех трех типов постепенно смеш аются по направлению к зональному фокусу ). [c.164]

Рис. 2. Схема траекторий эл-нов в магн. р-спектрометре с однородным магн. полем (с полукруговой фокусировкой). Эл-ны, вылетевшие из источника в направлении, перпендикулярном В, в виде плоского расходящегося пучка с угл. шириной ф, после поворота на 180° фокусируются на фотопластинке, лежащей в щтоскости, параллельной В. Фокусировка по углу l3 (в плоскости, параллельной В) отсутствует.

С)бъектмв 3 с тубусом 5 установлен на кронштейне 9, который перемещается в вертикальном направлении по стойке //. Стойка // при помощи маховика И может наклоняться вокруг оси 13 на 12,5° в обе стороны для установки микроскопа под углом подъема измеряемой резьбы. Маховик /0, перемещающий кронштейн 9, служит для фокусировки винтом /2. Для точного фокусирования микроскопа вращают рпфлеппое кольцо 4, при этом тубус смен ается по цилиндрическим [c.130]

Задача дифракции на сфере peпJaeт я в основном аналогично решению задач дифракции на цилиндре. Волны обегания — соскальзывания в этом случае формируются по тем же законам, что и при дифракции на цилиндре, за исключением некоторых различий. Если рассматривать сигналы дифрагированных волн в точке приема зеркально отраженных волн, то соотношение амплитуд сигналов дифрагированных и зеркально отраженных волн, в особенности для продольной падающей волны, выше, чем при дифракции на цилиндре. Это объясняется наличием аксиальной симметрии для сферы, результатом которой является фокусировка лучей, обогнувших полость по разным направлениям. [c.42]

Пьезопреобразователи в виде фазированных рещеток для управления параметрами акустического поля находят в УЗ-дефекто-скопии все большее распространение. Основные их преимущества состоят в значительном повышении производительности контроля по сравнению с механическим сканированием, возможности управления диаграммой направленности (изменение угла ввода и ширины пучка), обеспечении статической и динамической фокусировки. Применение фазированных решеток особенно эффективно при создании приборов, позволяющих осуществлять визуализацию изображений с развертками типа А, В и С. [c.174]

Распространение возникших сейсмических волн в значительной степени зависит от характера окружающих пород. Опыт показал, что в некоторох геологических условиях сейсмическая ударная волна относительно однообразно распространяется по всем радиальным направлениям, в других условиях, наоборот, заметна тенденция фокусировки сейсмической энергии в определенном направлении. В результате создается ясно выраженная асимметрия в амплитуде сейсмического толчка. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...