Установившаяся температура. Определение коэффициента теплопроводности

Теплопроводность UO2 является сложной функцией плотности, температуры и режима облучения. Подробное изложение этого вопроса не входит в задачи настоящей работы. Однако если известно начальное состояние горючего, его поведение в дальнейшем можно связать с величиной / k T)dT и с выгоранием. Связь этих величин с абсолютной температурой можно установить, пользуясь оценками k[T) в зависимости от различных переменных. В обоих случаях для определения Та, безусловно, необходимо знание эффективного коэффициента теплопроводности газовой полости или поверхности контакта между оболочкой и горючим. В табл. 5.10 приведены некоторые важные свойства UO2, упоминавшиеся в тексте. [c.134]

Современная теория жидкого состояния пока не позволяет установить теоретическую зависимость для расчета коэффициента теплопроводности, поэтому предпринимаются попытки разработать полуэмпирические соотношения, связывающие его с другими физическими параметрами [176]. В этих работах большей частью ставится задача установления эмпирических соотношений для расчетов теплопроводности отдельных углеводородов без попытки охватить единой формулой определенные их классы. Кроме того, общим недостатком этих формул является то, что они либо являются грубо приближенными и охватывают узкий интервал температур, либо сложны и содержат величины, определение которых требует постановки дополнительных специальных экспериментов. Подобных недостатков, к сожалению, не лишены и теоретические формулы. Более того, большинство теоретических формул невозможно использовать для расчета из-за отсутствия данных по молекулярным свойствам жидкостей, входящих в эти уравнения. [c.162]

Классические опыты Форбса (см. [3], стр. 98, [4], стр. 454, [5], 301, [11, 48]) позволили создать интересный метод определения коэффициента теплопроводности одиночного стержня. Пусть один конец полуограниченного стержня поддерживается при постоянной температуре до тех пор, пока тепловой поток в нем не установится. В этом случае количество тепла, протекающее вдоль стержня в единицу времени через сечение, находящееся на расстоянии х от нагреваемого конца, равно [c.137]

Из сравнения равенств (а) и (в), (б) и (г) отмечаем их толное соответствие. Если записать эти равенства в одинаковых обозиачениях, то евозможно будет по одному математическому написанию установить, какой же процесс рассматривается в действительности. Видно, что величине плотности теплового потока в электрическом процессе соответствует плотность электрического тока, коэффициенту теплопроводности соответствует коэффициент электропроводности, температуре соответствует напряжение и тепловому потоку соответствует электрический ток. Таким образом, каждой тепловой величине теплового процесса соответствует определенная величина электрического процесса. Рассмотренная аналогия может быть расширена на явления другой физической природы. Для стационарных процессов в работе Л. 61] приведена аналогия некоторых процессов различной физической природы. [c.194]

Деля уравнение (5) на уравнение (6), находим выражение, из которого можно определить по известным из эксперимента темпам охлаждения OTi и ni2 значение коэффициента температуропроводности а. Если при испытаниях пластин из эталонного материала с известным коэффициентом X установить значения а, то, пользуясь этими же формулами, можно определить коэффициент теплопроводности для исследуемого материала. При определении а темпы охлаждения следует вычислять для каждой из пластин в моменты соответствующих равных температур. Определение а необходимо также проводить с учетом соответствующей температуры. Нужно иметь в виду, что а для эталонного материала и исследуемого могут отличаться при одинаковых температурах за счет разных значений коэффициентов черноты тела. Правильный подбор эта-. чонного материала сводит эту погрешность к минимуму. [c.75]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...