Перенос влаги в пористых телах

ПЕРЕНОС ВЛАГИ В ПОРИСТЫХ ТЕЛАХ 419 [c.419]

S 5-7) ПЕРЕНОС ВЛАГИ В ПОРИСТЫХ ТЕЛАХ 435 [c.435]

При интенсивном нагреве влажного тела температура его быстро повышается. При температуре тела выше 100°С парциальное давление насыщенного пара Pi становится больше барометрического давления воздуха в окружающей среде (pi > р). В результате диффузионный перенос пара в пористом теле заменяется молярным. Такой механизм переноса парообразной влаги, происходящий под действием градиента общего давления, мы называем конвективно-фильтрационным или просто фильтрационным переносом пара. [c.371]

Кинетика переноса теплоты и массы вещества в капиллярно-пористых телах определяется разностью потенциалов переноса. Понятие потенциала переноса теплоты (температуры) было введено очень давно и получило в термодинамике строгое обоснование. Понятие потенциала переноса влаги во влажных телах было введено только в последнее время на основе термодинамической аналогии тепломассообмена. [c.323]

Разработаны также экспериментальные методы определения коэффициентов переноса тепла и массы, основанные на закономерностях взаимосвязанного переноса тепла и массы в капиллярно-пористых телах (Л. 13 и 14]. К кругу этих вопросов относятся термодинамические исследования переноса влаги в капиллярно-пористых телах. [c.10]

Такое деление кривой на части обусловлено разным влиянием поглощенной влаги различных форм и видов связи с твердой фазой вещества на перенос тепла в капиллярно-пористых телах. Начальный участок кривой ОА свидетельствует о незначительном влиянии адсорбированной влаги на перенос тепла в дисперсном теле. Это объясняется прежде всего тем, что в указанном диапазоне влагосодержаний внутренний перенос тепла осуществляется почти полностью за счет кондук-тивной теплопроводности, так как термоградиентный коэффициент, как видно из рис. 1, при этом очень мал. [c.24]

Коэффициенты Лр или Ор могут быть приближенно определены расчетным путем по уравнениям балансов переноса влаги, полученным экспериментальным путем, или рассчитаны для пористых тел по известным значениям коэффициента воздухопроницаемости скелета материала с учетом его анизотропии. При переносе чистого пара в пористых телах коэффициент Ор численно равен коэффициенту паропроницаемости. [c.324]

Кинетика переноса влаги в капиллярно-пористом теле определяется разностью химических потенциалов в различных точках тела. [c.3]

Влажные материалы являются капиллярнопористыми коллоидными телами, перенос влаги в которых определяется разными явлениями, рассмотренными выше при анализе переноса в коллоидных и пористых телах. [c.432]

В последние годы большое применение получила обобщенная теория теплопроводности и диффузии. Вначале эта теория переноса тепла и массы была разработана для капиллярно-пористых влажных тел применительно к процессам сушки, а затем была распространена на процессы переноса влаги и тепла в грунтах, на явления фильтрации многофазных жидкостей, на перенос тепла и нейтронов в поглощающих средах и на перенос тепла и массы при горении твердых пористых тел. В связи с этим были разработаны методы математического решения системы взаимосвязанных дифференциальных уравнений переноса тепла и массы при разных граничных условиях. Из решений этой системы уравнений как частный случай получаются решения задач нестационарной теплопроводности (Л. 10—12]. [c.10]

Разработанная А. С. Гинзбургом методика математического анализа температурного поля в процессе выпечки находит применение при расчете подобных процессов с изменением агрегатного состояния тела, когда испарение и перенос влаги происходят только в поверхностной зоне, приче М эта зола углубляется внутрь тела с постоянной скоростью. Так, Е. И. Рыжова, исследуя процесс теплообмена при замораживании капиллярно-пористых тел в вакууме, показала, что графическая зависимость между [c.564]

На основе комплексного рассмотрения переноса тепла и влаги А. В. Лыковым [28] установлены соотношения между основными термодинамическими параметрами (влажностью, потенциалом переноса вещества и температурой) и разработаны положения о потенциале переноса вещества в капиллярно-пористых телах. [c.259]

Перемещение влаги (в виде жидкости) в направлении потока тепла в капиллярно пористых телах происходит как в силу термодиффузии, так и вследствие уменьшения поверхностного натяжения жидкости в капиллярах с повышением температуры и, наконец, за счет пузырьков защемленного воздуха (не сообщающегося с наружным воздухом и находящегося в капиллярах), которые и вызывают перемещение жидкости под действием температурного градиента. Перемещение влаги в виде молярного переноса пара имеет место, когда температура в материале близка или превышает 100° С. [c.155]

Второй специфической особенностью массо- и теплопереноса в капя- лярао-пористых телах является частичное заполнение влагой пор и капилляров тела, т. е. часть капилляров заполнена жидкостью или льдом, а остальная часть — парогазовой смесью. Количество влаги в том или ином состоянии в процессе массо- и теплопереноса изменяется поэтому при выводе уравнений переноса необходимо учитывать изменение коацентрации влаги в капиллярах тела. [c.49]

Термодинамика в отличие от молекулярной физики изучает макроскопические свойства тела или системы тел и процессы их взаимодействия, це интересуясь микроскопической картиной. Эго обстоятельство имеет особо важное значение при исследовании переноса влаги в капиллярно-пористых телах, где молекулярная картина необычайно сложна. В то же время применение термодинамических методов не означает отказ от молекулярно-кинетического метода. Термодинамика и молекулярно-кинетйческая теория должны взаимно дополнять друг друга, один и тот же опытный материал должен служить предметом комплексного анализа. Перерос влаги неотделим от переноса теплоты, и явления тепломассопереноса необходимо рассматривать в их неразрывной [c.323]

Обычно перенос пара во влажном теле при наличии испарения описывают законом диффузии с поправкой на конвективный стефановский поток [см. формулу (3-1-103)]. Однако это будет справедливо только для макрокапиллярной трубки (/ > lO" см). В микрокапиллярах поток парообразованнон влаги определяется законом э( узии. Кроме того, при испарении влаги из пористого тела могут иметь место и другие явления переноса. [c.366]

На рис. 6-3 схематически представлена схема возможного механизма переноса влаги в слое капиллярно-пористого тела, который нагревается (поток теплоты направлен справа налево) [Л.6-51]. В больших полостях (кавернах) может быть циркуляция воздуха наподобие рассмотренных в гл.З (см. рис. 3-41 и 3-42). Поток Стефана и поток тепловрго скольжения направлены против потока теплоты. Помимо этих потоков имеют место потоки гидродинамического, и дифракционного скольжения. [c.436]

Процесс сушки представляет собой сложный комплекс взаимосвязанных процессов передачи теплоты от теплоносителя к материалу через пограничный слой (теплоотдача), фазового превращения (испарение), переноса теплоты и влаги внутри материала (тепло- и массоперенос), передачи влаги и теплоты с поверхности материала в среду через пограничный слой (тепломассообмен). В капиллярно-пористых телах при сушке может происходить перенос неконденси- [c.359]

Перенос жндкообразной влаги в капиллярно-пористом теле [c.364]

К этому результату можно прийти на основании следующего анализа. Известно, что при (СгРг) < ЫО суммарный коэффициент теплопроводности в дисперсных средах равен коэффициенту молекулярной теплопроводности, т. е. перенос теплоты происходит при помощи теплопроводности. Величина GrPr = = 1-10 соответствует эквивалентному числу Reg = 22. Сделаем оценку этой величины. Наибольшая интенсивность переноса влаги при сушке в конвективных сушилках составляет примерно 40. кг/(м -ч). В самом неблагоприятном случае диаметр эквивалентного капилляра составляет около 3 мм (пористость тела 70%). Вязкость воды г)2 при температуре 30 С равна 2,88 кг/(м-ч). Тогда число [c.404]

В последние годы все интенсивнее развивается новое научное направление в термомеханике — исследование динамических процессов в анизотропных и изотропных телах с учетом конечной скорости распространения тепла 118, 41, 60]. Вводя в принцип Онза-гера характеристику скорости изменения теплового потока — тепловую инерцию, С. Калискии [68] установил обобщенный закон теплопроводности анизотропных тел. Для изотропных тел этот закон впервые установил А. В. Лыков [36, 37] как гипотезу о конечных скоростях распространения тепла и массы для тепло- и влаго-переноса в капиллярно-пористых телах. Учитывая члены, появляющиеся в уравнении теплопроводности и граничных условиях теплообмена, полученных на основе обобщенного закона, приходим к обобщенной теории теплопроводности. Задачи теплопроводности, решаемые на основе этой теории, назовем обобщенными. История развития данного направления в теплопроводности достаточно полно представлена К. Баумейстером и Т. Хамиллом 13]. А. В. Лыков (381, проанализировав обобщенную задачу теплопроводности для полупространства, граничное значение температуры которого изменяется в начальный момент времени незначительно, оставаясь далее постоянным, интерпретирует скорость распространения тепла как производную по времени от глубины проникновения тепла. [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...