Надкритические колебания

В режиме установившихся надкритических колебаний все локальные и интегральные характеристики течения осциллируют со временем, причем форма колебаний, средние значения и амплитуды определяются параметрами возбуждения. В работе в качестве интегральной характеристики движения принято [c.263]

Рис. 98, Форма надкритических колебаний.

Рис. 99, Характеристики надкритических колебаний в основной полосе Неустойчивости в зависимости от амплитуды модуляции ( 2=20) а) —среднее значение функции тока-ф, б) —амплитуда

Рис. 100. Характеристики надкритических колебаний в первой и второй резонансных областях.

Рис. 102. Характеристики надкритических колебаний в главной области неустойчивости для случая модуляции температуры в фазе.

Проведенная классификация элементов пневмоники в известной мере условна. Например, в аэродинамическом генераторе колебаний, рассматриваемом как отдельный элемент, имеются струйное устройство и пневматическая камера. Требуют пояснений и некоторые из введенных выше понятий. Так при отсутствии особых оговорок будем считать малыми разности давлений до и после дросселя, при которых течение воздуха еще может рассматриваться как течение несжимаемой жидкости. Эти значения разности давлений отличаются в общем случае от граничных значений данной величины, при которых происходит переход от ламинарного течения к турбулентному. Наконец, можно говорить о малых перепадах давлений до и после дросселя, учитывая условия, при которых докритическое течение воздуха еще не переходит в надкритическое. При этом диапазоны изменения давлений в общем случае для разных условий различные. [c.18]

Устойчивость границы раздела и надкритическая динамика. Наблюдения показывают, что при слабом вибрационном воздействии граница раздела жидкостей остается плоской и обе жидкости совершают одна относительно другой продольные поршневые колебания в противофазе. При некоторой критической частоте вибраций (при заданной амплитуде) на границе раздела возбуждается двумерный периодический рельеф в виде холмов и впадин, ориентированных перпендикулярно оси колебаний. В стробоскопическом освещении с частотой вибраций наблюдается неподвижный ("замороженный") рельеф. Высота рельефа мала вблизи порога устойчивости и нарастает с увеличением надкритичности. Небольшое рассогласование частот (вибраций и освещения) позволяет изучить динамику рельефа в течение периода видно покачивание гребней с частотой вибраций и с амплитудой, малой по сравнению с амплитудой колебаний полости. В случае небольших амплитуд вибраций "замороженный" рельеф можно наблюдать и при постоянном освещении при этом граница рельефа размыта в пределах амплитуды колебаний полости. [c.30]

Надкритическая динамика рельефа помимо вибрационного параметра W существенно определяется безразмерной амплитудой вибраций. Так, при круговых вибрациях поперечный размер гексагональных ячеек (пространственный период X) в случае сьшучей среды из гладких сферических частиц стремится к удвоенному значению амплитуды смещения песка слоев и жидкости друг относительно друга. Если при этом размах относительного смещения слоев меньше периода рельефа на границе устойчивости, с увеличением W наблюдается уменьшение размера ячеек, если больше - их рост. Описываемое явление - сугубо нелинейное, поскольку амплитуда колебаний жидкости имеет один порядок величины с пространственным периодом рельефа. [c.137]

Если конвективная система подвергается параметрическому воздействию, то в области неустойчивости в результате развития возмущений устанавливается периодическое во времени конвективное движение конечной амплитуды. Исследование надкритических колебаний возможно лишь на основе полных нелинейных уравнений конвекции. Как и в статическом случае ( 23), здесь весьма эффективным оказывается численный метод сеток. В работах Г. И. Бурдэ стационарные надкритические колебания изучались этим методом на примере области квадратной формы. Решалась плоская нестационарная задача конвекции в квадратной области с теплоизолированными вертикальными границами. Рассмотрены оба вида параметрического воздействия, обсуждавшиеся в предыдущих параграфах,— модуляции поля тяжести и периодические колебания температуры на горизонтальных границах. [c.261]

Увеличения коэффициента разделения за счет возможно большей длины ротора можно достичь в конструкции надкритических ультрацентрифуг, имеющих гибкие роторы [2/(2г) 5]. Такие центрифуги работают при угловых скоростях, превышающих собственную частоту колебаний. Конструкционные и технологические особенности создания и массового применения надежно работающих надкритических центрифуг требуют решения еще более сложных задач, чем докритические центрифуги. В институтах Тройки , по опубликованным данным, проведены разработки того и другого типа наряду с поисками высокопрочных сплавов и полимерных материалов для высоконапряженных роторов. Надкритическими центрифугами оборудован завод в Алмело. Им было отдано предпочтение и в США. [c.285]

Стохастический режим. В точке пересечения критических кривых Rl и Ra (рис. 44) мнимую ось пересекают две пары собственных значений (х,, х,) и щ, Xj), принадлежащих соответственно спектрам собственных значений матриц odi и aS . Поэтому в области П1 на диаграмме устойчивости обе х- и у-подсистемы становятся неустойчивыми. Поскольку собственные частоты колебаний =. = Imxi и 2 = ImXj, вообще говоря, несоизмеримы, в окрестности положений равновесия при надкритических значениях R можно ожидать рождения двумерных инвариантных торов, т.е. д (т) и у(х) будут задаваться двоякопериодическими векторными функциями вида г1)( ,т, ат), где г з( , и) — 2я-периодическая функция по каждому из аргументов. На рис. 49 и 50 представлены результаты численного интегрирования системы (6), (7) в точке а = 2,6, R = 40, принадлежащей области III. Интегрирование проводилось на ЭВМ БЭСМ-6 методом Рунге — Кутта без контроля точности интегрирования с шагом Дт = 0,002, что по порядку величины составляет 10 T i (Г, = = 2я/тах ( j, а))> и с заданной точностью интегрирования, равной 0,1%. Основной результат оставался неизменным. [c.153]

Колебания столба воздуха в определенных условиях приводят к снижению порога устойчивости и развитию интенсивного конвективного теплообмена в докритической, с точки зрения гравитационной конвекции, области (Ка < 2400). При этом структура надкритического течения, как будет показано ниже, качественно отличается от гравитационной. В случае достаточно интенсивных осцилляций наблюдаются дестабилизация плоскопараллельного течения и возбуждение ячеистой конвекции даже при Ка < О, то есть в условиях устойчивой гравитационной стратификации (когда верхний теплообменник имеет более высокую температуру). Это указывает на термовибрационную природу неустойчивости. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...