Истечение при наличии трения

Истечение при наличии трения [c.138]

Истечение при наличии трения. Дросселирование [c.48]

Истечение газов и паров при наличии трения. [c.215]

Из рис. 10.8 видно, что тепловой перепад = ii — i-i при наличии трения меньше, а следовательно, и скорость истечения, определяемая по формуле (10.19), будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. Потеря энергии, вызываемая внутренними сопротивлениями, определяется по формуле [c.138]

При наличии трения часть перепада давления затрачивается на его преодоление, поэтому действительная скорость истечения воздуха меньше теоретической. [c.95]

Таким образом, при наличии трения действительная скорость истечения [c.49]

Для течения без сопротивлений = й и = а В этом случае критическое давление соответствует ми нимальному сечению сопла. При наличии трения крити ческое сечение смещается в расширяющуюся часть сопла С достаточной точностью максимальный расход газа в слу чае сверхзвукового истечения при заданных постоянных значениях величин и Т , определяется следующим выражением [c.124]

Линия 1-у условно представляет собой процесс истечения пара при наличии трения (необратима з адиабата), причем As — увеличение энтропии, вызванное необратимым процессом трения. [c.264]

Изменение энтальпии при изоэнтропическом течении газа называется адиабатным тепловым перепадом и обозначается Лад. При наличии трения действительная скорость истечения оказывается меньше скорости изоэнтропического истечения. Это учитывается в расчете введением поправочного коэффициента скорости ф, который зависит от формы канала, качества обработки его поверхности, от скорости течения и вязкости газа и ряда других причин. Его значение определяется опытным путем [c.164]

Действительный процесс истечения всегда связан с наличием трения, а следовательно, и с потерей работы. При наличии трения адиабатический процесс расширения как необратимый сопровождается увеличением энтропии и изо- [c.284]

Отличие реального процесса истечения пара при наличии трения от теоретического изоэнтропийного учитывают введением коэффициента потери энергии . Тогда действительные значения АЬ изменения энтальпии в процессе истечения и скорости истечения определяются по выражениям (3.34) и (3.35) соответственно. [c.124]

Если сравнить истечение через отверстие (без насадка) с истечением через насадок, то будет ясно, что на участке потока от сечения а—а до сжатого (см. рис. 6.32) движение при наличии насадка происходит под большим напором, чем при отсутствии насадка. Поэтому скорость в сжатом сечении насадка будет больше, чем в сжатом сечении за отверстием при одинаковом напоре Я. А поскольку степень сжатия струи внутри насадка и за отверстием практически одинакова, то при одинаковой площади отверстия и насадка расход через последний будет больше, чем через отверстие. Очевидно, этот выигрыш будет тем больше, чем глубже вакуум в сжатом сечении. Правда, при наличии насадка в потоке появляются дополнительные потери, которых нет в струе, вытекаюш,ей через отверстие. Это потери на расширение потока внутри насадка и потери на трение по его длине. Однако, как показывают расчеты и эксперимент, при длине насадка /н = (3. .. 4) эти потери намного меньше, чем повышение действующего напора. Поэтому данный насадок увеличивает расход. Этот эффект возрастает, если применить конический расходящийся насадок (рис. 6.34, б), в котором должен быть обеспечен безотрывный режим течения. Сведения о насадках других форм приведены в работе [1]. [c.178]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла без трения в соответствии с уравнением (49) при адиабатном процессе истечения (процесс 1-2 на рис. 69) определяется разностью (576). При наличии [c.240]

Учтем теперь влияние сопротивлений на истечение пара. При наличии сопротивлений процесс течения изображается линией АС, лежащей справа от АВ. Предположим, что коэффициент скорости ч постоянен вдоль сопла и равен 0,94. Чтобы найти размеры сопла для заданного расхода пара О, определим сечение сопла, в котором давление пара имеет то же значение, что и в минимальном сечении сопла при истечении без сопротивления, т. е. р=р (в дальнейшем все величины, относящиеся к течению без трения, будут обозначаться зн ач-ком 0). [c.165]

В результате скорость течения по соплу и скорость истечения будут меньше тех, которые получились бы при вычислении их по ранее выведенным уравнениям, справедливым для идеального потока без наличия трения. Такие скорости называют теоретическими скоростями истечения. [c.205]

Трение при истечении пара учитывается, как и при истечении газов, скоростным коэффициентом сопла ф, определяемым отношением (388). Потеря кинетической энергии в сопле, связанная с наличием трения, определится по разности кинетических энергий пара, соответствующих теоретической и действительной скоростям истечения [c.264]

Линейное сжатие осуществлялось путем деформации образцов в конических бойках (фиг. 107). Плоское сжатие проводилось в специально сконструированном приспособлении (фиг. 108). Деформация при всестороннем неравномерном сжатии (фиг. 109) достигалась двумя методами а) обычным сжатием при наличии сил трения на торцовых поверхностях образца, соприкасающихся с инструментом б) истечением или прессованием (выдавливанием). [c.169]

Истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициентов скорости ф и расхода ц. При наличии каких-либо дополнительных местных сопротивлений (повороты, колена, задвижки и т. п.) коэффициенты скорости и расхода в каждом отдельном случае будут определяться суммой сопротивлений, встречающихся по пути потока (до выходного сечения) в рассматриваемой системе. Если сумма местных потерь не очень мала по сравнению-с путевыми потерями (с потерями на трение по длине потока), то трубу называют короткой. [c.156]

Применение уравнений пограничного слоя не связано обязательно с наличием твердых стенок. Эти уравнения могут применяться и в том случае, когда внутри потока имеется слой жидкости, в котором преобладающую роль играют силы трения. Такой случай имеет место при соприкосновении внутри потока двух слоев жидкости, текущих с разными скоростями, как это, например, происходит в спутном течении позади тела или при истечении жидкости из отверстия. В этом и следующих параграфах мы рассмотрим два примера таких течений. В дальнейшем, при изучении турбулентности, мы вновь с ними встретимся. [c.172]

Очложив от точки 2 (рис. 76, е) вверх Дг, можно найти на изобаре ра = = onst точку 2 состояния пара на срезе сопла при наличии трения. Знание 2 дает возможность определить действительную скорость ис-зечения по формуле (576). Действительный расход пара определяется 1UJ формуле (569) при удельном объеме, соответствующем точке 2. Линия 1-2 па рис. 76, е условно представляет собой процесс истечения пара при наличии трения (необратимая адиабата). As—увеличение удельной энтропии, вызванное необратимым процессом трения. [c.252]

Углублению теории течения реальных газов посвящен также ряд исследований Э. А. Оруджалиева, проводимых им на протяжении многих лет. Из работ Оруджалиева можно назвать следующие Скорость звука для реальных газов (1958) Скорость истечения реального газа с учетом сопротивлений (1959) Общее уравнение течения реального газа (1959) Одномерные потоки высоких давлений при наличии трения (1959) Определение теплоемкостей реального газа на основе экспериментальных данных по ультразвуку (1960) Влияние сжимаемости на коэффициент гидродинамического сопротивления и расчетные уравнения в магистральных газопроводах (1961) К теории течения реального газа в магистральных газопроводах (1961) Расчетные уравнения для течения реального газа в магистральных газопроводах при наличии теплообмена на головном участке (1961). [c.330]

На рис. 10-13 представлен процесс истечения пара на диаграмме s—i для случая, когда р2/Р1<Ркр и когда не учитывается трение струек пара друг о друга И о стенки сопла. Обратимому адиабатному истечению пара через расширяющееся сопло соответствует линия 1—2 и располагаемое теплопадение ho — i —i при суживающемся сопле пар расширяется в его пределах только до давления ркр, чему соответствует отрезок / — а и располагаемое теплопадение Лкр = 11 —1кр- В действительности ввиду наличия трения процесс истечения пара протекает необратимо и сопровождается увеличением энтропии поэтому на диаграмме s—t для расширяющегося сопла он условно отображается линией /—2 а для суживающегося сопла — линией 1 — а. В связи с этим полезное теплопадение уменьшается и для расширяющегося сопла составляет Лпол, а для суживающегося h (см. рис, 10-13). [c.114]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...