Истечение с трением

Рис. 8.7. Изображение действительного процесса истечения (с трением) в к—5 координатах

При одинаковом перепаде давления Ap = pi — p. температура газа в конце адиабатного процесса расширения при истечении с трением выше, чем в конце адиабатного расширения без трения следовательно, скорость истечения в действительном процессе меньше, чем в идеальном (w < гг)). [c.113]

Для оценки уменьшения скорости при истечении с трением используют скоростной коэффициент [c.113]

Как следует из (4.5а), коэффициент скорости для истечения с трением ф<1. [c.75]

Изображение работы истечения с трением на диаграммах pv и Ts [c.225]

Рассмотрим, как изображается процесс истечения с трением в г, s- и Т, s-диаграммах (рис. 8-11). [c.289]

Потеря энергии потока на преодоление трения (обозначим ее ЛЕ ) может быть выражена как уменьшение кинетической энергии потока на выходе из сопла при истечении с трением по сравнению с истечением без трения [c.289]

К процессам, протекающим без внутреннего равновесия теплоносителя, относятся процессы дросселирования, истечения с трением, расширение пара в проточной части турбин и т. п. [c.41]

Кинетическая энергия струи газа при истечении с трением меньше и отношение [c.209]

На рис, 3.8 в зЬ- координатах представлены процессы расширения газа 1 -2 при истечении без трения и 1 -2Э при истечении с трением. [c.122]

Назовем величину П = Pi/рк располагаемым отношением давлений. Параметры потока в цилиндрической трубе в основном определяются располагаемым отношением давлений П процесс по существу является как бы истечением газа из сосуда с давлением Рх в среду с давлением р через канал с заданным сопротивлением. Поэтому при рассмотрении закономерностей течения с трением необходимо учитывать величину располагаемого отношения давлений в потоке без этого полученные результаты могут оказаться нереальными. [c.260]

Действительный процесс истечения газов и паров из каналов (сопл) происходит с трением. Часть располагаемой работы затра- чивается на преодоление трения. Работа трения переходит в теплоту в результате внутреннего тепловыделения газ или пар нагревается. Отметим, что в действительных адиабатных процессах, так же как и в идеальных, теплообмена с окружающей средой не происходит. [c.113]

Скорость истечения газа или иара при расширении с трением равна [c.113]

Водяной нар с параметрами 1,5 МПа, 350 °С истекает в среду с разрежением 80 %. Определить скорость истечения без трения через суживающееся сопло и сопло Лаваля, через длинную трубу при значении ф = 0,85 и через сопло Лаваля с трением лишь в расширяющейся части, для которой ф = 0,85. [c.100]

Задача 3.12. Как изменится расход воды Q (%) через внешний цилиндрический насадок (fi. = 0,82) диаметром do = = 20 мм, если к нему привинтить цилиндрическую трубку диаметром rf = 30 мм и получить истечение с заполнением выходного сечения трубки Потерей на трение по длине пренебречь. Подсчитать максимальный расход, при котором возможно такое истечение. Принять коэффициент сжатия струи внутри насадка е = 0,64 /г = 750 мм рт. ст. Л . = = 40 мм рт. ст. [c.52]

Кривая адиабатического течения с трением на i—S диаграмме изображается (рис. 7-8) линией АС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 7-8 видно, что при том же самом перепаде давлений (pi—pz) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением (точка с) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения (точка В), а скорость истечения согласно первому из уравнений (7-38) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [c.277]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла с трет№ ка и 180) меньше, чём при истечении без трения 1 (575), так как г -, > В связи с этим скорость истечения газа из сопла с трением (ш = 1 2 / ) меньше, чем при истечении из сопла без трения (со—/д) В реальных условиях [c.241]

Легко показать, что для одномерного потока с трением значение Рпр будет понижаться и соответственно будет возрастать вероятность возникновения предельного режима истечения. [c.201]

Рассмотрим теперь процесс истечения с учетом трения газа о стенки канала. Этот случай весьма важен для практики, поскольку в реальных условиях течение газа или жидкости в каналах всегда сопровождается большими или меньшими потерями энергии на преодоление трения, обусловленными вязкостью газа, шероховатостью стенок канала п т. д. [c.288]

Наличие гидравлических потерь, вследствие трения частиц газа илц пара между собой и о стенки сопла, рабочее тело расширяется не по адиабате 1—2 в диаграмме I — 5, а по условной политропе 1—2 показанной на фиг. 168. Действительная скорость истечения С1 меньше теоретической скорости истечения С(. [c.356]

При течении газов с трением часть кинетической энергии движущегося газа вследствие действия сил трения необратимым образом превращается в тепло, выделяющееся в потоке. Выделяющаяся теплота трения идет на компенсацию уменьшения внутренней энер-пии газа, т. е. на повышение температуры его и на работу расширения газа. Та часть теплоты трения, которая затрачивается на работу расширения газа, в конечном счете преобразуется в энергию движения газ а. Остальная часть теплоты трения в энергию движения не переходит и представляет собой потерю полезной работы при истечении. [c.209]

Действительная скорость истечения с учетом внешнего и внутреннего трения [c.162]

В отличие от теоретического изоэнтропийного действительный процесс истечения реального газа происходит при трении частиц газа между собой и о стенки канала. При этом работа, затрачиваемая на преодоление сил трения, преобразуется в теплоту, в результате чего температура и энтальпия газа в выходном сечении канала возрастают. Истечение газа с трением становится необратимым процессом и сопровождается увеличением энтропии. [c.122]

Гидравлические сопротивления при истечении с образованием вакуума состоят из следующих трех составляющих сопротивления на входе в насаДок, сопротивления при внезапном расширении струи, сопротивления на гидравлическое трение на участке контакта струи и насадка. [c.64]

Следовательно, в случае адиабатного истечения с трением располагаемая работа болыие, чем в случае обратимого истечения без трения, на величину А/,, [c.18]

В действительном процессе истечения вследствие необратимости потерь на трение энтропия газа, как указывалось выше, возрастает и действительный процесс истечения отклоняется от изо-энтропы вправо (процесс 1—2д), Отклонение процесса вправо от точки 2 объясняется тем, что величина d -ip положительная, в связи с чем %n>S2. Поскольку расширение газа в сопле при истечении без трения и с трением происходит до одного и того же давления, то точка 2д будет лежать правее точки 2 на той же изобаре р-2 (12д > fj). Следовательно, действительная располагаемая работа /од = 1 — hn и действительная скорость газа на выходе нз сопла WJ = - - 2 (i — при истечении с трением всегда будут меньше, чем в случае обратимого течения без трения. [c.115]

Если бы истечение было обратимым, без трения, то процесс изображался бы в г, -диаграммеотрезкомизоэнтропы 1= 2=соп81, заключеиныммеждуизобарами и (между точками 1 ш 2), а скорость на выходе из сопла w определялась бы значением разности энтальпий (ij—ц). Вследствие необратимых потерь при трении энтропия газа в процессе истечения возрастает и действительная адиабата отклоняется от изоэнтропы вправо (рис. 8-11, а). Далее, поскольку при истечении и без трения, и с трением расширение газа в потоке происходит, естественно, до одного и того же давления на выходе из сопла Р2, то очевидно, что точка, соответствующая действительному процессу истечения с трением, [c.289]

Потеря от необратимости в результате трения выражается лишь запггриховапной ияо-щадкой 1—2—2д—II—I. Отсюда следует, что форма кривой 1—2д, условно выражающей необратимую адиабату, не имеет значения для анализа процесса истечения с трением. [c.291]

При истечении с трением поток приобретает критическую скорость не в минимальном сечении, а в начальной части расширяющегося насадка, однако заданный расход пара ограничивается минимальным сечением. Давление в этом сечении считаем с весьма малой погрешностью равным давлению в минимальном сечении при истечении без трения, т. е. Рмин=Ркр- [c.119]

В соответствии с изложенным в начале 15.9 действительный процесс истечения можно замегшть обратимым процессом а-с. Кривая а-с является таким обратимым процессом, в котором рабочее тело проходит через те же состояния, что и в действительном процессе адиабатного истечения. Понятно, что кривая а-с будет расположена над обратимой адиабатой в связи с выделением теплоты трепия, равной / р. Поэтому при одном и том же противодавлении р удельный объем V в действительном процессе истечения будет больше, чем удельный объем и,,д в случае истечения без трения. [c.225]

В этом случае канал горючего газа рассчитывают по формулам истечения с критической скоростью без учета давления горючей смеси Р в камере сгорания (по экспериментальным данным / 2 = 0,1+0.15 кГ1см ). Если при этом еще пренебречь возникающими в действительности потерями от трения и влия- [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...