Угол Брэггов

В изотропной среде угол Брэгга определяется лишь длинами волн света и звука [c.678]

Направление оптического пучка в действительности отличается от указанного в таблице на угол Брэгга. Поляризация определяется как параллельная или перпендикулярная по отношению к плоскости рассеяния, образованной волновыми векторами акустической и оптической волн. [c.371]

Режим Q > 1 называют брэгговской этом режиме многократное рассеяние только один порядок дифракции света, ляют как режим оптической дифракции жиме угловой разброс акустического чем угол Брэгга вд, и поэтому можно дифракции. Начальный световой пучок взаимодействия с акустической волной [c.381]

Следовательно, если интенсивность звука модулирована, то модулированной оказывается и интенсивность дифрагированного светового пучка. Таким образом, акустооптическая брэгговская дифракция позволяет закодировать информацию в оптическом пучке. Для того чтобы эффективность брэгговской дифракции была достаточной, направления падающего и дифрагированного оптических пучков должны быть приблизительно симметричны по отношению к акустическим волновым фронтам. При этом как угол падения, так и угол дифракции известны как угол Брэгга вд, который определяется выражением [c.395]

Толстая, или объемная, голограмма может выполнять роль как фильтра, так и собственно голограммы. В 5.2 мы показали, что голограмма, записанная в толстой среде, образует поверхности внутри такой регистрирующей среды, а не просто интерференционные полосы. Оптимальным углом освещения объемных голограмм является угол, совпадающий с тем, под которым падает опорная волна. Если за время с момента записи объемной голограммы до ее использования регистрирующая среда не меняет своей формы и не испытывает усадки и если она восстанавливается на той же самой длине волны, что и при освещении, то этот угол равен углу Брэгга. Дифракционная эффективность уменьшается не только при отклонении угла падения восстанавливающей волны от своего значения при записи, но также и при изменении длины волны восстанавливающего света. Таким образом, угол Брэгга определяется длиной волны и геометрией схемы записи. Изменение длины волны приводит к изменению угла, при котором все отраженные волны складываются в фазе. Этот эффект исключает появление лишних изображений, наблюдаемых в случае плоских цветных голограмм. Объемная голограмма будет только тогда восстанавливать изображение с высокой дифракционной эффективностью, когда она освещается под соответствующим углом светом с длиной волны, использованной при записи. Вопрос о восстановлении изображений с толстых отражательных голограмм мы подробно рассматривали в 5.1. [c.218]

Рис. 3. а — пропускающая голограмма (угол Брэгга 0в мал) б — отражательная голограмма (угол Брэгга 0в большой). [c.218]

X — длина волны рентгеновского излучения fl — угол Брэгга К = = 1,155 для линии (111)), то получим D = 27 А при f = 415° С и ) 16 А при f = 716°С [564]. Бреховских [635] теоретически рассмотрел рассеяние рентгеновских лучей жидкостью исходя из кластерной модели. Его результаты удовлетворительно согласовались с экспериментальными данными как для массивного расплава Na, так и для жидких частиц РЬ [564]. [c.215]

Здесь т — фактор повторяемости, дающий число эквивалентных отражений, которые имеют одинаковый угол Брэгга и дают вклад в кольцо интенсивности. [c.361]

Угол Брэгга,в град. [c.63]

Принцип действия акустооптического затвора на основе дифракции Брэгга поясняет рис. 3.25. Здесь Н—ширина звукового пучка цифрами обозначены направления распространения пучков 1 — звукового, 2 — падающего светового, 3 — прошедшего светового, 4 — дифрагированного светового (преломление света на границе затвора на рисунке не показано). Угол 0б (угол Брэгга) определяется соотношением [c.331]

Температура, абсолютная температура, угол Брэгга [c.570]

Поскольку межплоскостное расстояние d, длина волны X и угол Вульфа—Брэгга взаимосвязаны, причем d фиксировано, то для наблюдения дифракции необходимо либо фиксировать но варьировать А, либо фиксировать 1, но варьировать Это приводит к следующим основным методам дифракционного эксперимента [29, 40] метод неподвижного кристалла (Лауэ), вращающегося монокристалла, поликристалла (Дебая). Эти методы достаточно подробно описаны, например, в [40]. [c.186]

Через узлы пространственной кристаллической решетки можно провести много плоскостей (рис. 26), и каждая из них будет отражать волну в таком направлении, чтобы угол отражения был равен углу падения, причем это условие не зависит от длины волны волны всевозможных длин отражаются одинаково. Однако в действительности отражение в данном направлении происходит не только от одной плоскости, но и от всех других плоскостей, параллельных данной. Все эти волны, отраженные от различных плоскостей, когерентны между собой, поскольку порождаются одной и той же первичной волной. Другими словами, при отражении волны от семейства параллельных поверхностей происходит деление амплитуды между вторичными отраженными волнами, распространяющимися под углом отражения, равным углу падения. Если разность фаз между вторичными волнами кратна 2тс, то они усилят друг друга и под углом отражения будет действительно распространяться отраженная волна. Если же эта кратность отсутствует, то никакой отраженной волны не будет. Условие, при котором происходит отражение от системы параллельных поверхностей, называется условием Брэгга- Вульфа. Выведем это условие. [c.49]

Предельно-допустимые концентрации в производственных помещениях 14 — 291 Углеродистая сталь — см. Сталь углеродистая Углеродистые огнеупоры 4 — 401, 404 Угловая скорость твёрдого тела 1 (2-я) — 7 Угловая сталь — см. Сталь угловая Угловая частота колебаний точки 1 (2-я) — 3 Угловое ускорение твёрдого тела 1 (2-я)—7 Угловые линейки 5 — 208 Угловые ножницы — Упоры 5 — 490 Угловые плитки 5 — 197 Углогибочные машины 5 — 497 Углоправйльные машины 5 — 456 Технические характеристики S—457 Угол Брэггов 3—166 [c.315]

Здесь Т — толщина голограммы, в — угол Брэгга, п — ср. значегте показателя преломления среды. При большой амплитуде модуляции п отражат. голограммы приобретают свойства диэлектрич. зеркала, что является следствием уменьшения её эффективной толщины. Фильтрующие свойства пропускающей голограммы при неколлимированном освещении описываются выражением [c.505]

Процесс дифракции рентг. волны в искажённом дефектами кристалле рассматривается в разл. приближениях кинематич. и динамич. теорией (см. Дифракция рентгеновских лучей). В обоих случаях влияние искажений атомной структуры на дифракцию описывается параметром локального отклонения положения атомных плоскостей кристалла от брэгговского tg9 б(//(i 69, где 6 — угол Брэгга, первое слагаемое [c.354]

Рентгрноонтическир свойспия 1<т)и-сталла зависят от его состава и структуры и значительно изменяются в зависимости от длины волны ди(Ьрэ-тируемого излучения, [Напомним, что в кристаллах с последней однозначно связан угол Брэгга (8.1).] Сильное влияние на рентгенооптические свойства оказывает также дефектность кристаллической структуры. [c.306]

Удаление воды из эмульсионного слоя приводит к почти по, ьми-кратной механической усадке. При этом образуются участки, в которых угол Брэгга, соответствующий максимальной дифракционной эффективности, отличается от такового для остальной части голограммы, что представляет собой значительное препятствие для получения неискаженной записи интерференционных полос по толщине эмульсии. Эта проблема весьма серьезна, и мы без преувеличения утверждаем, что неправильная, viuKa при восстановлении изображения с голограммы вносит искажений куда больше, чем любая другая ступень обработки. [c.399]

Если ориентации кристаллитов совершенно беспорядочны, так что ни одна из осей кристалла не имеет преимущественного направления, дифракционные пучки образуют сплошные конусы лучей с падающим пучком в качестве оси и половиной угла, равной 2 0,,, где0 — угол Брэгга для отражения И. Пересечение конусов лучей с цилиндрическими пленками в случае дифракции рентгеновских лучей или с плоскими пластинками при дифракции электронов дают хорошо известные картины поликристалла с непрерывными линиями или кольцами. [c.359]

Здесь мы воспользуемся снова волновым уравнением (1.13а), в котором учтен тензорный вид диэлектрической проницаемости вещества. При геометрии взаимодействия, показанной на рис. 1.6, волновое уравнение описывает две волны с взаимно перпендикулярными поляризациями. Поскольку угол Брэгга обычно достаточно мал, можно считать, что компоненты тензора диэлектрической проницаемости для этих волн не зависят от угла. Пусть падающая световая волна поляризована в плоскости чертежа. Из уравнения (1.13а) следует, что при Аеи О дифрагированная волна будет иметь ту же поляризацию, а при Ае1з 0 перпендикулярную. В первом случае наблюдается изотропная дифракция, во втором — анизотропная. В принципе эти два вида дифракции могут существовать одновременно. Р1зотропная дифракция [c.73]

Тнп резонатора (обозиачсние и ориентация) Требуемая ориеитация пластины ZZ А-А" Плоскость решетки Угол Брэгга АГ., Ориентация плоскости решетки ZZ А-А" Разница в ориептации пластины и плоскости решетки ZZ А-А" [c.506]

Угол рассеяния 6 задавался поворотом рентгеновской трубки вокруг вертикальной оси. Для определения длины волны рассеянного излучения использовался кристалл кальцита СаСОз с постоянной решетки d = 3 10 см. Длина волны вычислялась с помощью формулы Вульфа — Брэгга (23.10) по величине угла ф, соответствующего максимуму тока в ионизационной камере. [c.246]

Рассеяние рентгеновских лучей, как известно, имеет место в направлениях 0, удовлетворяющих условию Вульфа — Брэггов (см. 10.2) 2d sin =--тХ, где d — расстояние между атомными плоскостями 0 — угол скольжения падающих лучей ш = 1, 2, 3,. . . . В случае дебаевских волн роль постоянной d решетки играет длина гиперзвуковой волны Л. Кроме того, в отличие от рассеяния рентгеновских лучей на дискретных центрах, акустическая решетка имеет синусоидальное распределение плотности, т. е. в этом случае взаимное усиление лучей в результате интерференции возможно только при т=1 [c.122]

Необходимо отметить существенное различие между дифракцией света, падающего на плоскую дифракционную решетку, и дифракцией рентгеновских лучей в трехмерном кристалле. В первом случае угол падения не равен углу, под которым выходит дифрагированный луч. В оптике устанавливается связь между этими двумя углами, длиной световой волны Х и расстоянием между соседними штрихами дифракционной решетки. Закон Вульфа—Брэгга предполагает, что падающие рентгеновские лучи отражаются зеркально (угол падения равен углу отражения). Поэтому условие наилучшего отражения, по Вульфу— Брэггу, связывает угол падения с длиной волны и расстоянием между соседними параллельными отражающими плоскостями, при этом совершенно не учитывается расположение атомов в отражающей плоскости. [c.55]

Учет преломления рентгеновских лучей. Преломление рентгеновских лучей обусловлено разной скоростью распространения волн в среде и в вакууме. Различие в фазовых скоростях волн приводит к изменению условия Брэгга - Вульфа (6.3). В этом случае (см. рис. 27) надо принять во внимание, что угол падения не равен углу преломления 0j,p. Поэтому вместо (6.1) для оптической разности хода тюлучаем выражение А = = п АВ + ЯС1) - D , где -показатель преломления среды относительно вакуума (если луч падает на поверхность кристалла из вакуума). Эта формула справедлива как при и > 1, так и при и < 1. Заметим, [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...