Оптическая ось узловые плоскости

Соответственные точки предмета и изображения, в которых 7=1, называются узловыми. Плоскости, проходящие через узлы перпендикулярно оптической оси, называются узловыми плоскостями. Как следует из выражения углового увеличения при = п , если поверхность с обеих сторон окружена одной и той же средой, оно равно 1/(5. Следовательно, если сферическая поверхность расположена в однородной среде, то главная плоскость совпадает с узловой плоскостью, а главная точка — с угловой. [c.179]

Обычно в оптических системах объект и его изображение находятся в одной и той же среде (в воздухе), т. е. /ii == 2- Тогда передний и задний фокусы системы становятся равными друг другу, главные плоскости сливаются с узловыми плоскостями, а главные точки — с узловыми точками. В этом случае у — l/(i. [c.186]

Плоскости, проходящие через узлы перпендикулярно к оптической оси, называются узловыми плоскостями. Шесть плоскостей (две фокальные, две главные и две узловые) и шесть точек главной оси, им соответствующие (фокусы, главные точки, узлы), называются кардинальными плоскостями и точками. Общее расположение кардинальных точек р1, N 1, Н1, р2, N2, Н2 показано на рис. 12.26. [c.298]

Вводя понятие главных и узловых плоскостей оптической системы, мы ввели одновременно и представления о линейном поперечном увеличении V и угловом увеличении W. Обычно приходится иметь дело с изображением пространственных предметов, отдельные точки которых лежат на разных расстояниях от главной плоскости. Поэтому рационально ввести еще и продольное увеличение II), показывающее отношение длины изображения Дх2 к длине изображаемого малого отрезка Дх если последний расположен вдоль оси. Понятно, что приходится говорить об увеличении малых по длине отрезков, ибо продольное увеличение для разных точек оси различается очень значительно. Итак, [c.299]

Следует заметить, что говорить об отражении, света, когда угол падения точно равен 90°, не имеет смысла. Приведенное рассуждение показывает только, к какому пределу стремится амплитуда когда угол падения приближается к 90°. Если отражение полное, то в первой среде образуются стоячие волны с узловыми плоскостями, параллельными границе раздела. По мере приближения угла падения к 90° расстояние между узловыми плоскостями увеличивается и стремится к бесконечности. При этом ближайшая узловая плоскость в пределе сливается с границей раздела. Одновременно исчезает поле во второй (оптически менее плотной) среде. [c.417]

Плоскости, проходящие через узловые точки перпендикулярно к оптической оси, называют узловыми плоскостями. [c.33]

Легко видеть, что разобранная выше тонкая линза может рассматриваться как частный случай толстой линзы, в которой точки Я1 и Я.2 совпадают и главные плоскости сливаются. Узловые точки, совмещенные с Я1 и Н , также совпадут, образуя оптический центр линзы. Построение изображения произойдет, как и раньше, при помощи каких-либо двух простейших лучей (ср. также рис. 12.19). [c.299]

Аналогично если система освещается коллимированным пучком, то вектор Р1 не будет зависеть от при условии, что плоскость совпадает с фокальной плоскостью прибора. Ее положение можно найти, сдвигая плоскость г = до тех пор пока не станет равным нулю коэффициент Л. Каждая система имеет две главные (или единичные) плоскости, такие, что изображением любой точки является pJ = р . Положение этих плоскостей можно найти, потребовав выполнения условий Л = 1 и 5 = 0. Точка на оси такая, что исходящий из этой точки исходный луч составляет с оптической осью угол, равный углу, образуемому выходящим пучком, называется узловой точкой для нее В = О, В = п /п . Если п = то узловые точки (в пространстве предмета и изображения) лежат на главных плоскостях. [c.140]

Покажем, как нужно пользоваться матрицами в некоторых типичных случаях ). Следует помнить когда чертится пучок параксиальных лучей, проходящих через систему, параллельные лучи от пространства предметов, выходя из системы, проходят через задний фокус луч, пересекающий переднюю главную плоскость /д, будет выходить иа задней главной плоскости Гн на той же высоте (так как эти плоскости соответствуют увеличению 1) и наконец, луч, проходящий через переднюю узловую точку под углом а к оптической оси, пройдет через заднюю узловую точку под тем же углом. [c.73]

Для светлых полос А = nik, для темных А = (т + i/j) "к, где т — целое число (порядок интерференции). Если для наблюдения используется труба, то она сводит параллельные лучи в фокальной плоскости объектива, где и получается первичная интерференционная картина. Поле зрения трубы ограничено, так что используется лишь небольшой участок фокальной плоскости. При повороте трубы вокруг оптического центра объектива поворачивается и фокальная плоскость вместе с выделенным участком. Если последний мал, то без заметной ошибки можно принять все такие участки за элементы неподвижной сферы, центр которой совпадает с оптическим центром объектива. Назовем для краткости такую вспомогательную сферу фокальной сферой объектива. (Если объектив не является тонкой линзой, то все это можно повторить, заменив только оптический центр второй узловой точкой объектива.) Можно сказать, что первичная интерференционная картина как бы создается на неподвижной фокальной сфере, а наблюдатель рассматривает эту картину через окуляр трубы. Поворачивая трубу, он видит на фокальной сфере различные участки интерференционной картины. Разумеется, вид картины совершенно не зависит от того, вокруг какой точки вращалась труба, он определяется только направлением последней. [c.239]

Плоскости, проходящие через узловые точки перпендикулярно оптической оси, называются узловыми. [c.106]

Изображения точек В, С, а также любых других, лежащих в наклонной предметной плоскости, получаются при помощи лучей, проходящих через эти точки и переднюю узловую точку (в данном случае совпадающую с главной) и не меняющих направление при выходе из задней узловой (главной) точки оптической системы. [c.118]

Наличие расстояния между узловыми точками глаз (глазной базис Ь) создает различие в положении изображений одних и тех же точек предмета на сетчатке глаз, что и является главным фактором объемного восприятия пространства. Легко себе представить замену глаз человека двумя объективами, в плоскостях изображения которых создаются образы одного и того же объекта, находящиеся на различных расстояниях (у и у п) от оптических осей (рис. 191). [c.235]

Суммируя вышеизложеиное, приходим к выводу, что топкая линза характеризуется двумя фокусами (так называемыми передним н задним), двумя фокальными плоскостями, одной главной точкой, совмещенной с оптическим центром линзы, и одной главной плоскостью. В следующем параграфе увидим, что линза характеризуется также узловыми точками и узловыми плоскостями. Для тонкой линзы узловая точка совпадает с главной, а узловая плоскость — с главно11 плоскостью. [c.183]

СТИ, перпендикулярной к оптической оси и проходящей через Н ). Постро ение повторено (пунктиром) для точки 8, лежащей на продолжении прямой N 8. Ясно, что бесконечно удаленной точке продолжения прямой образующей угол у с оптической осью, сопряжена точка фокальной плоскости такая, что параллельна (предельный случай перпендикулярно к оптической оси). Частным случаем построения рис. 397 является известное из средней школы построение изображения даваемого тонкой линзой (рис. 398). Здесь предположение о том, что для каждой точки б существует сопряженная точка Р, является весьма грубои идеализацией. Рис. 397 переходит в рис. 398 при слиянии точек Яр Яа, Л 2- Центр тонкой линзы С играет в ней роль двойной узловой и двойной главной точек. [c.403]

Использование способности глаз человека к трехмерному восприятию пространства, называемому стерео-скопизмом или стереоскопическим зрением, позволило создать особый класс зрительных труб — стереоскопических телескопических систем. Главным фактором сте-реоскопизма является различие в положении изображений одних и тех же точек предмета на сетчатке глаза. Такое различие создается наличием расстояния между узловыми точками глаз (глазного базиса Ь). Вследствие этого на сетчатке глаза возникают изображения одной и той точки предмета, находящиеся на различном расстоянии от Оптической оси. Легко себе представить замену глаз человека двумя объективами, в фокальных плоскостях которых создаются изображения одного и того же объекта находящиеся на различных расстояниях [и и С) от точек фокуса. [c.386]

Рассмотрим децентрированную линзу, у которой центр кривизны Ох поверхности 1 совмещен с осью вращения, являющейся геометрической осью линзы (рис. Х.1). Децентрировка может быть оценена одной из следующих величин смещением Сц центра О 2 поверхности 2 смещением Сх, 2 — оптической оси в задней главной плоскости Н линзы (смещением узловой точки К ) углом наклона а поверхности 2 вокруг ее вершины разностью толщин с по краю. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...