Магнитный экватор

Два спутника, вращающиеся по круговым орбитам радиусов Г1 = = г —1/2, г2 = Г + //2, соединенны изолированным проводящим тросом длиной / <С /г, г = а + /г, где а — радиус Земли, Н — расстояние от поверхности Земли до центра масс связки (рис. 6.5.8). Плоскость орбиты лежит в плоскости магнитного экватора. Магнитное поле почти однородно в пределах кольца, по которому движется трос В г) = = Бо(а/г) , где Бо = 4,2 10 Тл. При контакте концов троса с ионосферной плазмой возникает замкнутая цепь электрического тока, текущего по изолированному тросу и вдоль силовых линий магнитного поля, сближающихся у полюсов в области слоя Е плазмы с высокой проводимостью. Пайти систему уравнений, определяющих динамику тросовой системы. [c.323]

При изменении 9 от О до 90° напряженность поля изменяется в два раза. На магнитном экваторе (ip=0) S=0,31 Гс (гаусса), а н магнитных полюсах (р=90°) S=0,63 Гс [c.39]

Земля окружена магнитным полем. Линия, проходящая через те точки поверхности Земли, в которых напряженность имеет горизонталь-ное направление, называется магнитным экватором.. [c.139]

Направление магнитного поля Земли почти во всех точках земного шара (за исключением так называемого магнитного экватора) наклонно к горизонту. Это легко обнаружить, если подвесить магнитную стрелку на горизонтальной оси, проходя-п ей через центр тяжести стрелки (фиг. ИЗ). [c.141]

РАДИАЦИОННЫЕ ПОЯСА ЗЕМЛИ. Они были обнаружены в середине 50-х гг. XX в. Внутренний радиационный пояс состоит из частиц высоких энергий, в основном протонов, расположен симметрично относительно магнитного экватора и ограничен с внешней стороны силовыми линиями, выходящими на геомагнитной широте 35...40°. Внутренняя граница пояса, ближайшая к земной поверхности, находится на расстоянии 500 км в западном полушарии и на расстоянии 1500...1600 км в восточном. Верхняя граница пояса расположена на высотах 9000... 10 000 км от земной поверхности. [c.38]

Вертикальная составляющая Z равна О на магнитном экваторе и максимальной величине на магнитных полюсах. Горизонтальная составляющая П является той силой, которая устанавливает магнитную стрелку в направлении магнитных силовых линий. Па магнитном экваторе эта сила наибольшая, а на магнитных полюсах она равна нулю. Поэтому в полярных районах магнитные компасы работают неустойчиво, что ограничивает, а порой и исключает их применение. [c.36]

При другой форме образцов и геометрии полей наблюдается более сложная картина разрушения сверхпроводимости полем. В качестве примера рассмотрим случай, когда образец в форме длинного цилиндра помещен в поперечное поле. Из фиг. 3 мы видим, что поле на его экваторе равно удвоенному значению внешнего ноля, т. е. поле в этой точке достигает критического значения, когда приложенное поле равно Я р /2. В случаях, подобных этому, образец переходит в состояние, характеризующееся одновременным наличием нормальных и сверхпроводящих областей и называемое промежуточным состоянием. По мере увеличения внешнего поля относительное количество нормальной фазы возрастает наконец, когда поле достигает критической величины, исчезают последние следы сверхпроводящего состояния. Таким образом, разрушение сверхпроводящего состояния образца происходит в некотором интервале величин приложенного магнитного поля. [c.615]

Таким образом, когда внешнее поле достигает критической величины Икр., цилиндр полностью переходит в нормальное состояние и его магнитный момент резко падает до нуля. Если же /) > О, то поле па экваторе становится равным Янр. до того, как приложенное поле достигло критического значения, а именно, когда оно равно (1 —Д)Я р.. В этих случаях образец переходит в промежуточное состояние. [c.623]

Из граничных условий для В и И на поверхности образца можно определить поведение поля на полюсах и экваторе при изменении Я . Как и в случае сверхпроводящего образца, поле на полюсах равно магнитной индукции внутри образца. Это следует из уравнения (7.8) при условии [c.623]

Фиг. 12. Магнитное ноле на полюсах ч экваторе шара (1) и цилиндра в поперечном иоле (2).

Двумя месяцами позднее, 3 апреля 1966 г. в 21 час 44 мин по московскому времени был выведен на окололунную орбиту первый искусственный спутник Луны — Луна-10 . Угол наклонения орбиты спутника к плоскости лунного экватора был равен 72°2 , максимальное удаление от лунной поверхности (в апоселении) составляло около 1000 км, минимальное удаление (в периселении) — около 380 км период обращения спутника вокруг Луны определился равным 2 час 58 мин. До 30 мая, когда был полностью израсходован бортовой запас электроэнергии, со спутником проведено 219 сеансов радиосвязи. Полученная при этом информация позволила определить напряженность магнитного поля и пространствен- [c.432]

Вследствие малых величин управляющих моментов разгрузка маховиков при помощи магнитных систем может длиться несколько часов. В этом заключается один из недостатков данных систем. Для спутника с круговой орбитой высотой 555 км, наклоненной к плоскости геомагнитного экватора на 30°, минимальное время паузы составляет 1,6 периода обращения по орбите, а время одного цикла разгрузки составляет 9 мин. Если Л/т = 3 10-з Н-м, то за время разгрузки имеется возможность изменить АЯм на величину 1,62 кт-м )/с [23]. [c.66]

С увеличением расстояния от поверхности Земли ее магнитное поле сильно ослабевает (пропорционально кубу расстояния от центра Земли). В первом приближении оно может быть достаточно точно аппроксимировано магнитным полем диполя, ось которого проходит через центр Земли и отклонена от ее оси вращения к плоскости земного экватора на небольшой постоянный угол. При получении качественных оценок можно допустить, что ось диполя и ось вращения Земли практически совпадают. Это [c.31]

Широтный эффект. Заряженные частицы, идущие от внеземного источника, будут испытывать максимальное отклонение в магнитном поле Земли, когда они подходят к Земле в плоскости геомагнитного экватора. [c.281]

Для рассматриваемого случая = со(/ — / ), где — момент прохождения экватора. Видим, что даже на круговой орбите уравнение колебаний имеет переменные (периодические) коэффициенты (за счет периодичности Н и) вдоль орбиты) и правую часть, появляющуюся в результате неравномерности вращения Н вдоль орбиты. Эта периодическая правая часть сообщает оси спутника вынужденные колебания относительно магнитной силовой линии. [c.142]

Среди опытов, доказавших их внеземное происхождение, отметим проведенное позднее с помощью ионизационных камер исследование зависимости интенсивности космических лучей от широты места наблюдения. Оказалось, что вблизи экватора интенсивность космического излучения меньше, чем в полярной области. Различие составляет около 10 % на уровне моря и возрастает нри измерениях на высоте. Это явление, названное широтным эффектом, свидетельствует об отклонении первичного космического излучения магнитным нолем Земли за пределами земной атмосферы и, следовательно, о том, что это излучение приходит из мирового пространства и содержит значительную долю заряженных частиц. [c.22]

Собственное магнитное поле Венеры весьма мало, что полностью соответствует весьма медленному вращению планеты. Это поле обнаруживается на ночной стороне планеты, где в магнитном шлейфе одна связка силовых линий выходит из района севернее экватора, а другая входит в район южнее экватора (они разделены нейтральным слоем). Вблизи планеты шлейф проходит уже внутри тени планеты и как бы опоясывает жидкое ядро планеты. На фоне действия солнечного ветра магнитосфера едва обнаруживается [4.52]. [c.394]

Юпитер оказался, как и можно было ожидать, чрезвычайно динамичной планетой, оказывающей большое влияние на огромную область космического пространства не только в гравитационном, но и в астрофизическом смысле. Гравитационное поле Юпитера совершенно симметрично. Масконов нет и следа. Магнитосфера Юпитера, если бы ее можно было наблюдать с Земли, имела бы на небе размеры Луны. Ее хвост простирается на 700 млн. км, что было обнаружено Пионером-10 , когда он пересекал орбиту Сатурна Магнитный момент планеты в 20 ООО раз больше, чему Земли. Магнитосфера имеет обратную полярность. Структура ее очень сложна. Ось внутренней области атмосферы (диполь), преобладающей на расстоянии от центра Юпитера до 20 его радиусов, наклонена на 9° к оси вращения планеты и смещена от ее центра. Неустойчивая внешняя область, простирающаяся в сторону Солнца примерно на 60 радиусов Юпитера, имеет дискообразную форму (этот тонкий диск приблизительно параллелен экватору). Магнитосфера то сжимается, то вспухает, расширяясь в сторону Солнца на 90 радиусов Юпитера. Поэтому каждый космический аппарат по нескольку раз пересекал границу магнитосферы. [c.424]

Земля —слабый постоянный магнит, ось которого не совпадает с осью вращения планеты и имеет наклон около 11° Магнитные полюсы, экваторы и широты не совпадают с географическими [c.39]

Напряженность магнитного поля на магнитном полюсе 0,65 э, напряженность магнитного поля на магнитном экваторе 0,35 э. Градиенты вертикальной dzidh и горизонтальной бг/Зф составляющих магнитного поля по высоте h и широте Ф для широты Ленинграда равны [c.996]

НАКЛОНЕНИК МАГНИТНОЕ — угол между вектором напряженности магнитного поля Земли и горизонт. плоскостью. И. м. считается положительным (северным), если вектор напряженности направлен пннз, и отрицательным (южным) — в противоположном случае. На магнитном экваторе Н. м. равно 0°. па магнитных полюсах 90°, Н. м. измеряется инклинатором лпбо вычисляется по значениям горизонтальной и вертикальной составляющих магнитного поля Земли. [c.353]

Напряженность магнитного поля на магнитном экваторе около С,34эрг, у магнитных полюсов — около 0,66 эре. В некоторых районах (в так называемых районах магнитных аномалий) напряженность резко возрастает. В районе Курской магнитной аномалии она достигает 2 эре. [c.139]

Магнитным наклонением 0 называется угол, на который магнитная стрелка наклоняется относительно плоскости горизонта. Па магнитном экваторе наклонение равно О, а на магнитных полюсах 90°. Для устранения наклона магнитной стрелки в авиационных компасах в Северном полушарии утяжеляют южный конец стрелки, а в Южном — северный или смеш,ают точку подвеса магнитной стрелки. Вектор напряженности магнитного поля Т можно разложить на горизонтальную П и вертикальную Z составляюпще, которые определяются по формулам [c.36]

В качестве последнего примера мы укажем па опыты де-Хааза и Гьюппо [68], измерявшими магнитное поле на экваторе и полюсах сферы. Полученные ими результаты хорошо согласуются со свойствами, оиисанными выше и иллюстрировавшимися на фиг. 12. Для измерений поля использовалась висмутовая проволока поскольку при низких температурах сопротивление вис- [c.626]

Свойства пеэллиисоидальпых образцов значительно отличаются от идеальных и во многих других отношениях. Так, например, если образец находится в промежуточном состоянии, то после изменения ириложенного магнитного поля стабильное распределение поля вокруг образца устанавливается но истечении получаса или более [8, 48, 144], тогда как для сплошных образцов эллипсоидальной формы соответствующее время не превышает нескольких секунд. Когда приложенное иоле уменьшается от значения выше критического до нуля, образец неэллипсоидальной формы сохраняет большой замороженный магнитный момент [8], что соответствует необратимости кривой намагничивания. Этот замороженный момент связан не с наличием примесей, а с существованием замкнутых сверхпроводящих колец, задерживающих магнитный поток в образце. Это особенно ясно в случае полой сферы, где сверхпроводящий пояс вокруг экватора ведет себя подобно кольцу. [c.628]

Например, минимальный импульс ртГп, при котором протон может войти в атмосферу на экваторе (А, = О" ), равняется 15 ГэВ/с. Напротив, на магнитном полюсе (Я. = 90°) частица может достигнуть атмосферы с любым импульсом = 0). [c.640]

Рис. в. Форма гелиосферного токового слоя. Пересечение его с плоскостью эклиптики (наклонённой к экватору Солнца под углом 7 ) даёт наблюдаемую секторную структуру межпланетного магнитного поля. [c.588]

Спутник SAS-A осуществлял движение по околоэкваториаль-ной орбите (угол наклонения 3,04°), для которой отклонение полного вектора магнитного поля Земли в инерциальном пространстве невелико. Однако из-за того, что географический экватор не совпадает с магнитным, изменения вектора магнитного поля Земли достаточны, чтобы обеспечить возможность маневра в любом желаемом направлении. [c.123]

Обработка измерений магнитометров выполнялась следующим образом. По измерениям, относящимся к некоторому отрезку времени о 1 строились функции Нг 1) (г = 1, 2, 3), которые задавали на этом отрезке компоненты вектора Н(<) местной напряженности магнитного поля Земли в строительной системе координат спутника Зу1у2уз (ось вуг параллельна продольной оси спутника и направлена от спускаемого аппарата к приборному отсеку). С другой стороны, зная орбиту спутника и воспользовавшись аналитической моделью магнитного поля Земли, можно рассчитать компоненты H(i) в инерциальпой системе координат (7 1 2 3 связанной с земным экватором. Эти компоненты обозначим /i(i) (г = = 1, 2, 3). Полученные два набора функций должны быть связаны определенными соотношениями, из условия выполнения которых находилось решение уравнений вращательного движения спутника, аппроксимирующее на отрезке о 1 его фактическое движение. [c.602]

Магнитное поле Марса имеет в сотни раз меньшую напряженность, чем магнитное поле Земли. Ось магнитного диполя Марса проходит вблизи экватора, и наблюдаются воронки — каспы (см. 2 гл. 6), но они ведут не в районы географических полюсов, а к точкам экватора. Магнитосфера Марса сдута на ночную сторону солнечным ветром. Она не может заш,итить атмосферу дневной стороны 01 потоков солнечного ветра, но увеличивает ширину магнитосферного хвоста [4.43]. [c.381]

Идея магнитной сферической бутылки в принципе позволяет достичь еще большего. Три сверхпроводящие катушки можно расположить на поверхности сферы, причем витки одной из них на-мравить по экватору сферы, а витки двух других катушек разместить в плоскостях, параллельных экваториальной плоскости. Магнитное поле, создаваемое такими катушками, будет равно нулю в центре сферы и расти пропорционально расстоянию от центра сферы в любых направлениях совершенно симметричным образом. Ультрахолодные нейтроны в такой магнитной ловушке будут двигаться по круговым или эллиптическим орбитам. [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...