Кинематика релятивистска

Сама возможность независимого построения геометрии и хронометрии при классическом миропонимании возникла именно потому, что такое миропонимание исходит из предположения о независимости течения времени от свойств пространства. Разумеется, это очень сильное и, вообще говоря, не обязательное предположение например, релятивистская кинематика специальной теории относительности основана на утверждении о взаимосвязи времени и пространства, а при этом раздельное построение геометрии и хронометрии оказывается невозможным. [c.11]

Подробнее о построении импульсных диаграмм для разных случаев взаимодействия частиц с релятивистскими энергиями см. А. М. Балдин, В. И. Гольданский, В. М. Максименко, И. Л. Розенталь. Кинематика ядерных реакций. М., Атомиздат, 1968. [c.67]

Релятивистская кинематика. В своей основной статье Эйнштейн ввел два следующих постулата [c.334]

Использование 4-импульса существенно упрощает решение задач с релятивистской кинематикой. Так, при распаде частицы с массой на частицы с массами получаем Ро — Р T a или [c.501]

Изменение основного закона не может не сказаться на всей механике. Новая механика, согласующаяся с преобразованиями Лоренца, получила название релятивистской. Некоторые особенности релятивистской кинематики мы уже разобрали (относительность одновременности, изменение временных и пространственных масштабов, сложение скоростей и т. д.). Обратимся теперь к релятивистской динамике. [c.186]

Т.е. для кинематики СТО имеет место принцип соответствия, по которому, если скорость мала в сравнении со скоростью света, то релятивистское описание совпадает с описанием классической механики и равенство 1 = 1 означает абсолютизацию времени. [c.238]

В П2.1 речь идет о кинематике в специальной теории относительности, в основании которой лежат преобразования Лоренца. Рассматриваются различные следствия из этих преобразований относительность длин тел, моментов и промежутков времени. Рассматривается также сложное движение в релятивистской кинематике. [c.425]

П2.1.3. Сложное даижение в релятивистской кинематике. [c.429]

ОБЩИЕ ПРИНЦИПЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ 1. Интегралы движения. Законы сохранения [c.9]

ОБЩИЕ ПРИНЦИПЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ [гЛ. I [c.10]

КИНЕМАТИКА ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ С ОБРАЗОВАНИЕМ ДВУХ ЧАСТИЦ 8. Взаимодействие в общем релятивистском случае [c.28]

Здесь отброшены малые члены порядка и /с. Френелевское частичное увлечение эфира , описываемое формулой (8.1), можно рассматривать как простое следствие релятивистской кинематики. Тот факт, что электронная теория дает такое же выражение для скорости света в движущейся среде, совсем не удивителен, так как уравнения электродинамики удовлетворяют принципу относительности (сохраняют свой вид при преобразованиях Лоренца). [c.406]

Несколько слов о сложении скоростей в релятивистской кинематике. Мы имеем [c.459]

Ясно, что такие модели нужно искать среди тех, в которых нарушен релятивистский постулат. Поставленным условиям удовлетворяет прежде всего модель, в которой масса, связывающая 4-векторы импульса и скорости, не скаляр, как обычно, а тензор [5]. В этой модели сохраняется обычная релятивистская кинематика, а динамика (в частности, связь энергии и импульса частицы с ее скоростью) отличается от обычной. Это отличие тем больше, чем выше значение лоренц-фактора частицы, причем соответствующее критическое значение 7 определяется безразмерной относительной разностью собственных значений тензора массы. Недавно Сазоновым было указано на возможное влияние тензорного характера массы на спектр космических лучей в области сверхвысоких энергий [5. [c.162]

Решение. Интересно сопоставить решение задачи с результатами нерелятивистской теории и получить новую информацию о кинематике рассеяния релятивистских частиц. [c.480]

В нерелятивистской кинематике преобразования Галилея без вращений декартовых осей образуют подгруппу группы преобразований Галилея. Это неверно, однако, для релятивистской кинематики, так как при комбинировании двух преобразований Лоренца без вращений результирующее преобразование в общем случае приводит к изменению ориентации декартовых осей. Пусть переход от системы 5 к системе 5 определяется преобразованием (2.25), а переход от системы 5 к системе 8" уравнениями, полученными из (2.25) заменой (х, у) на (х, и ) и (х, ) на (х", "). Исключение (х, ) приводит к преобразованиям Лоренца типа (2.28), т. е. [c.44]

Таким образом, люжно утверждать, что релятивистская кинематика полностью соответствует экспериментальным результатам. Она дает простое объяснение всем эффектам увлечения без введения каких-либо дополнительных гипотез и приводит к формуле для доплер-эффекта, которая, в отличие от соответствующей формулы теории эфира, хорошо согласуется с экспериментом. [c.52]

Книга не претендует на роль энциклопедии по теории рассеяния многие значительные разделы теории рассеяния в нашем изложении опущены. Наиболее важный из них — большая часть релятивистской квантовой теории рассеяния. Этот раздел не включен в книгу главным образом потому, что методы исследования релятивистского рассеяния в настоящее время совершенно отличаются от методов, принятых в излагаемых здесь теориях. Еще не пришло время для написания книги, посвященной этой проблеме, которая представляла бы собой нечто большее, чем простой литературный обзор (но, разумеется, меньшее, чем оригинальный и революционный научный труд). Поэтому весь этот раздел автор не включил в книгу. Исключение составляют применяемая в некоторых местах релятивистская кинематика, обсуждение лоренц-инвариантности сечений и т. д. [c.10]

Книга содержит лезщии по университетскому курсу теоретической механики, а также но ряду ее дополнительных разделов, читанные в разное время (30-е — 50-е годы) известным советским ученым и замечательным педагогом чл.-кор. АН СССР Н. Г. Четаевым студентам и аспирантам Казанского и Московского университетов. Книга содержит кинематику, статику, динамику и аналитическую механику, а также оригинальные курсы лекций по теории уравнений Пуанкаре, теории притяжения, релятивистской механике и некоторым главам аналитической динамики. [c.2]

Для сохранения свойства аддитивности в релятивистской кинематике вводится новая кинематическая величина — быстрота у (англ. rapidity). По определению [c.15]

Точность релятивистской кинематики можно оценить по точности в определении масс нестабильных частиц ( 10" — 10 . ) Здесь производится проверка кинематики на самосогласованность, поэтому приведённая ошибка в определении масс может рассматриваться как оценка точности релятивистской кинематики. [c.502]

В Р, э. используются те же синхронизмы, между электронами и эл.-магн. волнами (или, в общем случае, между спектральными компонентами ВЧ-полей), т. е. те же типы индуцвров. излучения электронов, что и в нерелятивистской классической электронике (табл,) однако особенности релятивистской кинематики в динамики релятивистского электрона приводят к радикальным различиям между законами, определяющими работу релятивистских и соответствующих не-релятивистских Приборов, а также создают возможности реализации высокоэфф. приборов, не имеющих близких нерелятивистских аналогов, К числу важнейших эффектов, используемых Р. э., можно отнести следующие. [c.334]

Самая возможность такой постановки вопроса не является общепризнанной. Нередко утверждается (см., например, доклад Челлепа [1]), что релятивистская инвариантность базируется на отсутствии сверхсветовых сигналов, и что поэтому нарушение у.м.п. несовместимо с группой Лоренца ввиду необходимости пересмотра процедуры измерения. По существу аналогичной является точка зрения, согласно которой различие между классической и релятивистской кинематиками состоит в том, что первой отвечает бесконечная, а второй — конечная величина максимальной скорости распространения взаимодействия г тах- [c.25]

Нетрудно, однако, привести аргументы (основанные на работах классиков релятивизма) в пользу возможности появления сверхсветовых сигналов в релятивистски-инвариаптной схеме. Введем понятие о фундаментальной скорости инвариантной по отношению к переходу от одной инерциальпой системы отсчета к другой. Именно эта величина, а не г тах определяет кинематику конечной отвечает релятивистская, бесконечной — классическая кинематика. Относительная величина скорости сигнала и У может быть произвольной соответствующие ограничения возникают лишь в динамике и регулируются только условием причинности. [c.25]

Другая подходящая для наших целей модель содержит 4-вектор, не преобразующийся при переходе к другой системе отсчета по обычному векторному закону, а остающийся неизменным. Именно по этой причине здесь меняется и кинематика, в частности соотношение между сечениями в разных системах отсчета (см. серию работ Ингрэхема [6], где рассматривалась конкретная схема стохастического пространства-времени). Систематическое рассмотрение обобщенного варианта релятивистской теории, содержащего 4-вектор, и его возможных приложений к физике космических лучей сверхвысоких энергий и составляет содержание настоящей работы. [c.162]

МИНКОВСКОГО ПРОСТРАНСТВО — четырехмер-ноо пространство, точки к-рого соответствуют событиям (см. Мировая линия) специальной теории относительности. М. п. дает удобное геометрич. отобран5с-ние релятивистской кинематики. Первые три координаты М. н, 1, 2- з действительны и соответствуют координатам х, у, z обычного трехмерного простраи-ства. Четвертая — мнимая координата x — i i, где с — скорость света, t — время события. Введение мнимой координаты сводит Лоренца преобразования специальной теории относительности к вращениям в М. п. При этом нет необходимости различать кова-риантные и контравариантные компоненты векторов и тензоров. Основным инвариантом М. п. является квадрат длины четырехмерного радиус-вектора x j - --j- 3 +ж = не меняющийся при вра- [c.250]

К 2. Впервые вопросы лоренцевской инвариантности сечений рассеяния рассмотрены Меллером [609]. Общий обзор релятивистской кинематики частиц дал Хагедорн 364]. [c.222]

Для придания результата возможно более общего характера мы будем использовать релятивистскую кинематику в следующем виде. Если W — полная энергия, nil и rri2 — массы покоя двух испускающихся частиц, то импульс в системе центра масс определяется выражением [c.546]

Эти формулы И выражают правило сложения-скорбстей в релятивистской кинематике. При медленных движениях, когда можно пренебречь квадратичными величинами и v xVl , они переходят в нерелятивистские формулы [c.665]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...