Ультразвук в жидкостях

Рнс. 4.8. Схема установки для определения скорости распространения ультразвука в жидкости импульсным методом с однократным пробегом цуга упругих волн [c.125]

Расчетные методы определения скорости ультразвука в жидкостях не дают корректных результатов, в связи с чем ее приходится определять экспериментальными методами. Ниже приведены аппроксимации зависимости скорости ультразвука от температуры в воде и растворах сульфата натрия, полученные обработкой экспериментальных данных, приведенных в работе [ 296] (обработка наша) [c.85]

Получение интенсивного ультразвука в жидкостях [c.354]

ИНТЕНСИВНЫЙ УЛЬТРАЗВУК В жидкостях 355 [c.355]

ИНТЕНСИВНЫЙ УЛЬТРАЗВУК в жидкостях 357 [c.357]

ИНТЕНСИВНЫЙ УЛЬТРАЗВУК В ЖИДКОСТЯХ 359 [c.359]

А. К. Буров. Получение больших интенсивностей ультразвука в жидкости. Акуст. ж., 4, 4, 315—320, 1958. [c.205]

Распространение ультразвука в жидкостях также является адиабатическим процессом, для которого теоретически обоснованного уравнения состояния в явном виде пока не существует. Однако опыты по сжимаемости простых жидкостей и твердых изотропных тел показывают, что адиабатическое уравнение состояния для этих сред может быть приближенно представлено уравнением, аналогичным (IV. 18), называемым эмпирическим уравнением Тэта [c.71]

Рис. 46. Схема излучения ультразвука в жидкость

Эти фотографии дают наглядную физическую картину распространения волн мы видим на них наиболее типичные явления, характерные для волнового движения,— дифракцию, рассеяние, интерференцию, основные геометрические законы при падении и отражении волн от препятствий. Кроме того, зная частоту колебаний кварцевой пластинки, служащей излучателем ультразвуковых волн, и измеряя на фотографии расстояния между соседними сгущениями или разрежениями, т. е. длину волны ультразвука, легко определить скорость распространения ультразвука в жидкости. На рис. 179 приведена фотография ультразвуковых волн, излучаемых в вазелиновое масло кварцевой пластинкой толщиной 2 мм на своей [c.283]

Излучение ультразвука в жидкость. Мощные ультразвуковые волны, в перечисленных случаях ультразвуковые волны получались при помощи колебаний кварцевой пластинки, [c.288]

Условия излучения звука и ультразвука в жидкость значительно более благоприятны, чем излучение в воздух. Это обстоятельство наряду с малым поглощением ультразвука в воде имеет очень большое значение для практических применений ультразвука в подводной акустике. Средняя акустическая мощность, излучаемая колеблющейся поверхностью, размеры которой велики по сравнению с длиной волны, определяется выражением [c.289]

Для измерения скорости и поглощения ультразвука в жидкостях используют ультразвуковой интерферометр со стоячими волнами, так называемый интерферометр Пирса (см. стр. 191). [c.270]

Рис. 166. Установка для измерения скорости звука и поглощения ультразвука в жидкостях интерферометром со стоячими волнами.

Поглощение и дисперсия ультразвука в жидкостях. Релаксационная теория. Распространение звука и особенно ультразвука в жидкостях сопровождается различного рода релаксационными процессами. С одним из типов релаксационного процесса, заключающегося в перераспределении энергии между внешними и внутренними степенями свободы молекул под действием ультразвуковой волны, мы уже встречались при распространении ультразвука в многоатомных газах, где таким процессом объяснялось наличие дисперсии и аномального (молекулярного) поглощения. В жидкостях положение дела обстоит гораздо сложнее, поскольку гораздо сложнее сама структура жидкостей по сравнению с газами и в жидкостях могут иметь место весьма разнообразные релаксационные процессы. [c.290]

Под Средними интенсивностями ультразвука в жидкост условимся далее считать интенсивности от долей вт/сл до нескольких вт/см . Интенсивности более 10 вт/сж будем считать большими интенсивностями. Для того чтоб] нагляднее представить величины, с которыми приходите иметь дело при интенсивных ультразвуковых волнах, прр ведем таблицу, в которой для ряда интенсивностей J дл [c.360]

Оказывается, однако, что из-за сравнительно небольшого затухания ультразвука в жидкости (например, в воде затухание при прочих равных условиях примерно в 1000 раз меньше, чем в воздухе), нелинейность уравнений состояния и движения приводит к заметному накапливанию искажения формы волны, и в связи с этим к образованию гармоник. [c.379]

Подводя итоги, можно сказать, что существующие в настоящее время механические источники ультразвука просты, надежны и эффективны. Их недостатками являются сравнительно низкая генерируемая частота (десятки или в лучшем случае сотни тысяч герц) и невозможность получения от таких генераторов больших мощностей ультразвука в жидкости. [c.36]

Сейчас на очереди стоит разработка механического метода генерирования ультразвука в жидкости, который позволил бы получать интенсивности 3—5 вт/см нри мощности 1—2 кет и кпд 30—50%. В этом направлении уже высказан ряд идей, есть экспериментальные образцы и можно ожидать, что в ближайшие годы такие генераторы появятся. Тогда произойдет очередной скачок в развитии ультразвуковой технологии. [c.156]

Завлсимость скорости распространения ультразвука в жидкостях от величины адиабатической сжимаемости определяет изменение скорости ультразвука в жидкой среде при изменении температуры и давления. Сжимаемость всех жидкостей, в том числе и смазочных масел, сильно увеличивается при повышении температуры и понижается при увеличении давления, что и вызывает соответственно либо уменьшение, либо увеличение скорости звука. Характеристики твердого тела, а именно — детали узла трения во время работы остаются практически неизменными, не меняется ни состав, ни размеры, поэтому скорость распространения звука в деталях, находящихся в контакте, остается постоянной. Параметры смазочного слоя во время работы непрерывно меняются, толщина слоя, давление в нем, температура взаимосвязаны, поэтому изменение одного из их влечет изменение других. Скорость распространения звука в этом случае не может оставаться постоянной. Поскольку [c.292]

И. Илгунас В. и др. Прецизионный интерферометр для измерения скорости ультразвука в жидкости в диапазоне от I до 12 мггц. Акустический журнал , т. Ю, вып. 1, 1964. [c.298]

Табл. 2.—Теоретические и экспериментальные эначеиия поглощения ультразвука в жидкостях

Методы индикации отклонения радиометра не отличаются от методов определения малых смещений или малых-поворотов здесь применяются оптические методы, при которых луч отражается от маленького легкого зеркальца, закрепленного на радиометре, наблюдение отклонения в микроскоп и др. В [16] для определения отклонения радиометра применен легкий блок конденсаторов ротор блока соединялся с подвижным коромыслом радиометра по изменению емкости конденсаторов можно было судить об отклонении радпометра. Оригинальная разновидность радиометра предложена в [29]. Радиационное давление определялось по деформации свободной поверхности жидкости. Этим методом широко пользуются для качественного определения интенсивности сравнительно мощного ультразвука в жидкостях. [c.201]

Методы получения мощного ультразвука в жидкостях существенно отлпчаются от методов нолучення интенсивного ультразвука в газах. Подавляющее большинство работ относится к диапазону частот от нескольких сотен килогерц до нескольких мегагерц. Это объясняется тем, что на более низких. частотах мощный ультразвук сопровождается энергичным развитием кавитационных процессов. На более высоких частотах часто применяемые в качестве электромеханических преобразователей кварц или пластинки из других пьозоэлектриков слитком тонки, механически и электрически не прочны, чю практически исключает возможность работ с ними при высоких интенсивностях. [c.355]

Ишенсивность, снимаемая с поверхности ультразвуковых излучателей, ограничивается целым рядом факторов например усталостной прочностью материала излучателя и нагревом излучателя вследствие электрических и механических потерь кроме снижения прочности нагрев может уменьшить коэффициент электромеханической связи материала преобразователя. Искусственное охлаждение очень усложняет само устройство и его эксплуатацию, а своей цели достигает не всегда, так как пьезоэлектрические керамические материалы обладают небольшой теплопроводностью и плохо охлаждаются, особенно в толстых слоях. Наконец, при излучении ультразвука в жидкость возникает еш е один ограничивающий фактор — кавитация, на образование которой расходуется значительная часть излучаемой энергии. [c.151]

Статический (изотермический) модуль упругости определяют при постоянной температуре, измеряя зависимость относительного изменения объема от изменения давления. Динамический (адиабатический, изоэнтропийный, акустический) модуль упругости определяют, измеряя скорость ультразвука в жидкости Ед = рс , где р — плотность жидкости в кг м с — скорость звука в жидкости в м1сек. [c.65]

Фотография весьма удобной установки для измерения скорости и поглощения ультразвука в жидкостях приведена на рис. 175. От генератора электрических колебаний (так называемого генератора стандартных сигналов — прибора, широко применяемого в радиолабораториях для многочисленных целей, например для настройки и градуировки радиоприёмников на фотографии не показан) напряжение синусоидальной формы нужной частоты подаётся по экранированному кабелю на усилитель напряжения (прибор слева). [c.270]

Дифракция света на ультразвуке. При работе с ультразвуком в жидкости было обнаружено чрезвычайно интересное явление. Оказывается, что если в какой-либо прозрачной для света жидкости возбуждать ультразвуковые волны и пропускать через сосуд с этой жидкостью белый свет, например солнечный свет или свет от электрической лампы, то после прохождения света через длиннофокусную линзу на экране, поставленном а сосудом, появляется с)крашеннШ спектр ность ультразвука увеличивать, то кроме основного спектра появляются добавочные ). [c.293]

Когда излучение ультразвука не происходит, на экране Э мы видим одну светлую полоску, представляющую собой изображение светящейся щели Щ. Если же в сосуде с жидкостью распространяются ультразвуковые волны, то на экране наряду с проходящим светом появляется окрашенный спектр. Пропуская через жидкость луч какого-нибудь определённого цвета, мы увидим на экране вместе с проходящим неотклонён-ным лучом (спектр нулевого порядка) две боковые линии, представляющие собой спектры + 1-го порядка. Интенсивность свечения этих линий растёт с увеличением интенсивности ультразвука в жидкости кроме спектра 1-го порядка, появляются спектры +2-Г0, +3-го порядка и т. д. [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...