Промежуточный 117-бозон (см. 1Г-бозон)

В кон, 60-х гг. была построена перенормируемая теория слабых вз-ствий. Успех был достигнут на основе т. н. калибровочных теорий. Создана объединённая модель слабых и эл.-магн. вз-ствий, согласно к-рой, наряду с фотоном —переносчиком эл.-магн. вз-ствий, должны существовать переносчики слабых вз-ствий — промежуточные векторные бозоны с массами в неск. десятков протонных масс. Наряду с заряженными (И + и И ) бозонами должны существовать и нейтральные (Р ). В 1973 впервые экспериментально наблюдались процессы, к-рые можно объяснить существованием нейтральных бозонов нейтральные токи), а в 1983 все эти бозоны были экспериментально обнаружены. [c.815]

Время жизни промежуточных бозонов порядка 10 с. ———— [c.215]

Рассмотрим теперь, какой вид имеют диаграммы конкретных слабых распадов в теории слабых взаимодействий с промежуточными векторными бозонами W-, Z . [c.417]

Проследим, насколько правильно и полно теория с промежуточными бозонами описывает свойства слабых процессов. [c.418]

На втором уровне принимается гипотеза о заряженном промежуточном векторном бозоне W. Здесь уже элементарными считаются узлы типа изображенных на рис. 7.84. Достоинства этой теории таковы [c.426]

ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ элементарных частиц — тип фундам. взаимодействий (наряду с сильным, эл.-магн. и слабым), к-рый характеризуется участием гравитац. поля (поля тяготении) в процессах взаимодействия. По совр. представлениям, любое взаимодействие частиц осуществляется путём обмена между ними виртуальными (или реальными) частицами — переносчиками взаимодействия. Так, переносчиком эл.-магн. взаимодействия является квант эл.-магн. ноля — фотон, переносчиком слабого взаимодействия в совр. объединённой теории электрослабого взаимодействия — промежуточные векторные бозоны.. Предполагается, что сильное взаимодействие переносят глюоны, склеивающие кварка внутри адронов. Для [c.524]

Последние две Е. с. е. отличаются от планковской тем, что оии по существу связаны с определ. массой — массами W- и Z-бозонов, определяющими соответственно электрослабое взаимодействие и великое объединение. Планковская же масса не обязательно связана с бозоном, т. к. гравитация не требует существования промежуточного бозона, передающего взаимодействие. [c.29]

Для масс промежуточных векторных бозонов 1Г, Z используется параметризация [c.206]

Новейшее развитие физики частиц явно выделило из всех микросоставляющих материи группу частиц, играющих особую роль и имеющих наибольшие основания ( на нач. 90-х гг.) именоваться истинно Э. ч. К ней относятс я фундам. фермионы спина V2 лептоны и кварки, составляющие три поколения, и калибровочные бозоны спина 1 (глюоны, фотоны и промежуточные бозоны), являющиеся переносчиками сильного и эл.-слабого взаимодействий. К этой группе, скорее всего, следует присоединить частицу со спином 2, гравитон, как пер1еноечи1са гравитац. взаимодействия, связывающего все частицы. Особую группу составляют частицы спина О, бозоны Хиггса, пока, впрочем, не обнаруженные. [c.607]

Существование нейтр. токов было предсказано единой теорией слабого и эл.-магн. вз-ствий, созданной в 60-х гг. амер. физиками Ш. Глэшоу, С. Вайнбергом, пакист. физиком А. Са-ламом и др. и позднее получившей назв. стандартной теории электрослабого взаимодействия. Согласно этой теории, С. в. не явл, контактным вз-ствием токов, а происходит путём обмена промежуточными векторными бозонами (ТУ+, РУ , Z ) —тяжёлыми ч-цами со спином 1. При этом 1У -бозоны осуществляют вз-ствие заряж. токов (рис. 6), а 2 -бозоны — нейтральных (рис. 7). В стандартной теории три промежуточных бозона и фотон явл. квантами т. н. калибровочных векторных полей, выступающими при асимптотически больших передачах четырёхмерного импульса (д т , тг, где т , — массы ] - и Ъ-бозонов в энергетич. единицах) совершенно равноправно. Нейтр. токи были обнаружены в 1973 во вз-ствии нейтрино и антинейтрино с нуклонами. Позднее были найдены процессы [c.694]

Изложенный в предыдущих пунктах четырехфермионный вариант теории слабых взаимодействий не является единственным. Приведем более глубокую и получившую наибольшее распространение теорию, основанную на гипотезе существования промежуточных векторных бозонов. Основные положения этой теории таковы [c.415]

Рассмотрим теперь вопрос об интенсивностях различных распадов. Прежде всего без пояснений укажем, что в теории с промежуточным бозоном сохраняют силу упомянутые в п. 4 соображения, согласно которым учет сильных взаимодействий мало меняет константу связи (теперь уже -сл) Для распадов барионов. Поэтому такие опытные факты, как совпадение с высокой точностью констант взаимодействия для узлов fivp,eve) и npeve в предположении их элементарности, сохраняют силу. [c.419]

Особая выделенность В. и, связана с тем, что они играют фундам. ро.пь в совр. теории элементарных частиц, выступая в качестве калибровочных полей, обеспечивающих калибровочную симметрию теории. Таковы, наир., >л.-маги, поле, глюонное поле (см. Квантовая хромодипамика), поле промежуточных векторных боаонов (см. Электрослабое взаимодействие). Соответствующие им векторные части] ы (фотон, глюоны, промежуточные бозоны) служат переносчиками электромагнитного, сильного и слабого взаииодействи11. [c.251]

X Фермиевская константа слабого взаимодействия определяется из четырёхточечной вершины (i+- e+ + +V(j4-Vj и равна G/r=l,16632(4) -10- ГэВ . При импульсах порядка Myyj , где М- — масса промежуточного векторного бозона, вершина л -у evv существенно за-иисит от импульсов и должна быть выражена через [c.444]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

Кроме Vg, V,, и V,, могут существовать т. н. с т е-рильпые Н.,не обладающие обычным слабым взаимодействием, т. е. связями с промежуточными бозонами. Примером таких Н. могли бы быть правые компоненты Уд в теории ВГС. Взаимодействия стерилышх Н. с веществом сильно подавлены. Обычные состояния могут переходить в стерильные (и наоборот) в результате осцилляций (> д) и/нли испускания (поглощения) хиггсовых бозонов. [c.262]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Т. о., с уровнем достоверности 90% эксперим. данные подтверждают существование Р. п. к осн. соотношению для масс промежуточных векторных бозонов и угла смешивания Вайнберга. [c.206]

Необходимость существования четырёх векторных полей промежуточных бозонов 1 +, ]У-, 2 и фотона А можно пояснить след, образом. Как известно, в эл.-м Ц н. взаимодействии электрич. заряд играет двойную роль с одной стороны, он является сохраняющейся величиной, а с другой — источником эп.-магн. поля, осуществляющего взаимодействие между з яженными частицами (константа взаимодействия Такая роль электрич. заряда обеспечивается калиоровЬчной симметрией, заключающейся в том. Что ур-ния теории не меняются, когда волновые ф-ции заряженных частиц умножаются на произвольный фазовый множитель ехр[(1с) г )х(х, у, г, /)), зависящий от пространственцо-вреиенвой точки [локальная симметрия 17(1)], и при этом эл.-магн. поле, являющиеся калибровочным, подвергается преобразованию Пре- [c.555]

Для того Чтобы С. в. носило I короткодействующий характер, промежуточные бозоны должны быть массивными, в то время как квавты> исходных калибровочных полей — W , В — беамассовые. Согласно [c.555]

Для электрона возможны С. нгЧг- При больших энергиях, в том случае, когда можно пренебречь массой частицы со спином V , знак её С, определяется киральностью состояния. Поскольку в квантовой хромодинамике и теории злектрослабого взаимодействия киральвость фермиона сохраняется в элементарном акте испускания фотона, глюона или промежуточного векторного бозона, то указанная выше связь между киральностью и С. приводит при больших энергиях к полезным. законам сохранения и отбора правилам по проекции спина. М. в, Терентьев. [c.648]

Анализ Э. в. (и, в частности, обусловленных им процес-. сов аннигиляции электронов и позитронов высоких энергий с последующим рождением пары кварков) сьн рал огромную роль в изучении свойств кварков (в особенноси тяжёлых с- и fr-кварков). В первую очередь это касается образования связанных состояний тяжёлых кварков Ч -и Т-частиц, а в дальнейшем также изучения свойств рождающихся очарованных и прелестных D- и В-мезоиов. Соответствующие исследования существенно продвинули в целом наше понимание кварковой структуры материи. В кон. 1980-х гг. в процессах е е -аннигиляции была получена обширная информация о свойствах промежуточного 2°-бозона, позволившая проверить осн. положения теории электрослабого взаимодействия. Изучение Э. в. элементарных частиц при всё возрастающих энергиях, несомненно, и в дальнейшем будет играть существ, роль в понимании природы этих объектов. [c.542]

Смотреть страницы где упоминается термин Промежуточный 117-бозон (см. 1Г-бозон) : [c.318] [c.334] [c.214] [c.215] [c.415] [c.417] [c.417] [c.427] [c.221] [c.234] [c.237] [c.249] [c.262] [c.264] [c.54] [c.121] [c.291] [c.306] [c.307] [c.387] [c.255] [c.206] [c.206] [c.553] [c.554] [c.555] [c.555] [c.653] [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...