Нуклонный заряд (см. Барионный заряд)

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа). Совокупность известных экспериментальных фактов (см. табл. 21) показывает, что ядерное вещество (нуклоны), а вообще разность между [c.354]

ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА И ЧИСЛА НУКЛОНОВ (БАРИОННОГО ЗАРЯДА) [c.259]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Барионный заряд называют также нуклонным или ядерным зарядом. [c.282]

Нетрудно убедиться в том, что для я-мезонов, так же как и для нуклонов, справедливо соотношение (70. 12), связываюш,ее между собой электрический заряд 2, барионный заряд В и проекцию изотопического спина Тс [c.585]

Таким образом, обобщенный закон сохранения барионного заряда гласит в ядерных процессах с участием нуклонов и антинуклонов сохраняется разность их количества. [c.622]

Диаграммную технику Фейнмана можно использовать и для описания (на этот раз скорее качественного) сильного ядерного взаимодействия. При этом диаграммы строятся по прежней схеме, только теперь внешними изломанными линиями изображаются взаимодействующие нуклоны, а внутренней пунктирной — виртуальный я-мезон. Внешние линии по-прежнему приходят из —СХ5, уходят в 4-00 и по дороге нигде не обрываются (закон сохранения барионного заряда) Вершина по-прежнему описывает сам процесс взаимодействия, но на этот раз его сила характеризуется не электрическим зарядом е, а мезонным зарядом нуклона gN- [c.17]

Начнем с закона сохранения барионного заряда. Как нам известно (см. т. I, 29), закон сохранения барионного заряда проявляется в том, что в процессе всех ядерных реакций обычного типа число нуклонов остается неизменным. Например, в первой реакции, открытой в 1919 г. Резерфордом ( N + jHe gO-(-- - Н), число нуклонов до и после реакции равно 18. Аналогичным образом дело обстоит в других реакциях, а также при а-и 3-распадах. Этот результат может быть сформулирован в виде закона сохранения барионного заряда В, если считать, чта барионный заряд для нуклонов равен единице, а для электрона, позитрона, нейтрино и -кванта — нулю. [c.136]

Антинейтрон отличается от нейтрона направлением магнитного момента оно у антинейтрона совпадает с направлением спина. Благодаря этому электромагнитное взаимодействие антинейтрона отличается знаком от электромагнитного взаимодействия нейтрона. Однако наиболее существенным свойством антинейтрона (как и антипротона) является характер его ядерного взаимодействия с нуклонами, обусловленный тем, что барионный заряд антинейтрона=—1. Подобно антипротону, антинейтрон при встрече с нуклоном аннигилирует с ним, в результате чего выделяется энергия [c.222]

Одновременно с Л -мезонами была обнаружена другая большая группа частиц с аналогичными странными свойствами — гипероны. На них, как и на /С-мезоны, был распространен принцип изотопической инвариантности, в соответствии с которым гипероны группируются в зарядовые мультиплеты. Гипероны относятся к классу барионов, т. е. их барионный заряд В = + 1 все они имеют массу больше массы нуклона. [c.323]

Аналогично проявляется закон сохранения барионного заряда (гл. VII, 2, а также гл. II), действие которого для ядерных реакций в узком смысле слова при низких энергиях сводится к тому, что суммарное число нуклонов не меняется при реакции. [c.118]

Закон сохранения барионного заряда запрещает нуклонам и гиперонам распадаться на более легкие частицы — пионы, электроны, позитроны, у-кванты. Этот закон сохранения относится к числу наиболее точно проверенных по крайней мере при низких энергиях. В проводившихся глубоко под землей для экранирования от фона космических лучей опытах пытались обнаружить самопроизвольный распад протона. Опыты дали отрицательный результат и показали, что если протон нестабилен, то время его жизни не менее 10 лет. [c.288]

Легко подсчитать, что в процессах деления и синтеза высвобождается всего лишь 0,1—0,3% энергии покоя участвующих в реакции ядер. Возникает естественный вопрос, существуют ли возможности более полного высвобождения энергии покоя Мс . Для такого высвобождения нуклоны должны превращаться в более легкие частицы — пионы, лептоны, фотоны. Но разрушение нуклонов строго запрещено законом сохранения барионного заряда (см. гл. Vis, 2). [c.564]

Нуклоны в ядрах характеризуются четырьмя квантовыми числами. Чтобы характеризовать все семейство элементарных частиц, пришлось ввести дополнительные квантовые числа. Барионное число (барионный заряд) В и лептонное число (лептонный заряд) Ь были рассмотрены ранее ( 2.4). [c.130]

Античастицами нуклонов являются антипротон р и антинейтрон п. В соответствии со сказанным выше антипротон должен иметь массу, спин и время жизни протона (т. е. быть столь же стабильным, как и протон), отрицательный электрический и барионный заряды, отрицательную внутреннюю четность и равный по значению, но противоположный по направлению магнитный момент. Аналогично должна существовать частица, зарядово-сопряженная нейтрону, антинейтрон с такими же, как у нейтрона, массой, спином и временем жизни, с нулевым электрическим зарядом, с отрицательным барионным зарядом и внутренней четностью и с магнитным моментом, равным по значению магнитному моменту нейтрона, но направленным противоположно. При встрече нуклона с антинуклоном должен происходить процесс их взаимной аннигиляции, т, е. превращение в другие частицы. В процессе аннигиляции выделяется огромная энергия, равная удвоенной энергии покоя которая переходит [c.112]

Новый ядерный процесс должен подчиняться законам, которые описывают рассмотренные ранее ядерные процессы, в частности закону сохранения барионного заряда. Только, записывая процессы с участием антинуклонов, последним надо приписывать отрицательный барионный заряд — Таким образом, обобщенный закон сохранения барионного заряда гласит в ядерных процессах с участием нуклонов и антинуклонов сохраняется разность их количества. [c.113]

Различие барионных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии При этом в отличие от аннигиляции [c.122]

Начнем с закона сохранения барионного заряда. Как известно (см. 33), закон сохранения барионного заряда проявляется в том, что в процессе всех ядерных реакций обычного типа число нуклонов остается неизменным. Аналогичным образом дело обстоит при а- и р-распадах и у-переходах. Этот результат может быть сформулирован количественно, если считать, что барионный заряд для нуклонов равен единице, а для электрона, позитрона, нейтрино и у-кванта—нулю. [c.216]

Естественно, что понятие С-четности может быть введено только для частиц (систем частиц) с нулевым барионным зарядом ( В = 0), так как операция С изменяет барионный заряд, а Т2 не изменяет. Поэтому нуклон, например, не имеет определенной С-четности, хотя он и участвует в сильном взаимодействии. Вместе с тем можно составить определенные композиции из нуклонов и антинуклонов, имеющие определенную С-четность. Одной из них является рассмотренная выше [c.242]

Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе так называемых унитарных мультиплетов, в состав каждого из которых входит несколько изотопических мультиплетов частиц с одинаковыми барионными зарядами, спинами и четностью и более или менее близкими значениями масс. При этом изотопические мультиплеты, входящие в состав унитарного мультиплета, отличаются изоспином и странностью. Так, существует барионный октет 1/2 , состоящий из восьми барионов со спином 1/2 и положительной четностью, которые представлены в октете в виде четырех изотопических мультиплетов дублета (Тл,= 1/2) нуклонов с 5=0, триплета 1-гиперона (Т5 =1) с 5= — 1, Л -синглета (Тло=0) с 5= — 1 и дублета Н-гиперона (Тв= 1/2) с 5= —2. [c.320]

Нуклонный заряд (см. Барионный заряд) [c.385]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Закон сохранения числа нуклонов применительно к рассмотренным простейшим ядерным реакциям означает сохранение в них массового числа А. Поэтому можно ввесхи понятие нуклон-ного (ядерного) заряда, численное значение которого для нейтрона и для протона равно единице, а для атомного ядра совпадает с его массовым числом А. Однако, как мы увидим в 80, нуклонный заряд для всех тяжелых частиц (барионов) также равен единице. Поэтому в настоящее время более принято называть его барионным зарядом и обозначать буквой В(Вп = fip = 1). [c.260]

В заключение этого пункта отметим, что закон сохранения барионного заряда принимает более простую форму при переходе к низким энергиям столкновений. В нерелятивистской ядерной физике нет процессов рождения нуклон-антинуклонных пар и превращения нуклонов в гораздо более тяжелые частицы — гипероны. Поэтому закон сохранения барионного заряда становится законом сохранения числа нуклонов (т. е. массового числа А). Если же мы перейдем к еще более низким энергиям, не превышающим, скажем, нескольких кэВ, то мы попадем в область атомной физики, физики агрегатных состояний и химических реакций. Во всех этих явлениях не только сохраняется число нуклонов, но и не происходит никаких ядерных превращений, т. е. не меняются ядерные дефекты массы. Изменения же масс покоя за счет химических энергий связи ничтожны и лежат вне пределов точности измерений масс. Поэтому в нерелятивистской физике закон сохранения барионного заряда переходит в закон сохранения суммарной массы. [c.289]

Мезоны и барионы имеют общее название адронов — частиц, подверженных сильным взаимодействиям. Часто для классификации адронов используются странность и шарм. Адроны с нулевыми странностью и шармом называются обычными, адроны с ненулевой странностью — странными, с ненулевым шармом — шар-мированными. Если отбросить резонансные частицы (которые, конечно, все являются адронами), то классификация адронов по барионному заряду и странности примет такой вид в1) Пионы S = О, 5 = 0. в2) Каоны В = О, 5 = 1. вЗ) Эта-мезон = О, 5 = 0. в4) Шармированные мезоны 5 = 0, 5 = 0, С = 1. г1) Нуклоны В = 1, 5 = 0. г2) Гипероны В = 1, 5 = 1, 2, 3. гЗ) Шармированные барионы ) 5 = О, 5= О, С = 1. [c.301]

РНЫЕ РЕАКЦИИ —процессы, идущие при столкновении ядер или элементарных частиц с др. ядрами, в результате к-рых изменяются квантовое состояние и нуклон-ный состав исходного ядра, а также появляются новые частицы среди продуктов реакции. Я. р. позволяют исследовать механизм взаимодействия частиц и ядер с ядрами. Это осн. метод изучения структуры ядра (см. Ядро атомное), получения новых изотопов и элементов. Для осуществления Я. р. необходимо сближение частиц (нуклона и ядра, двух ядер и т. д.) до расстояния 10"см, или до 1 ферми (радиус сильного взаимодействия), между частицей и поверхностью ядра или между поверхностями ядер. При больших расстояниях взаимодействие заряж. частиц чисто кулоновское. В Я. р. выполняются законы сохранения энергии, импульса, угл. момента, электрич, и барионного зарядов (см. Бариотое число). Я. р. обозначаются символом а (Ь, с) d, где а—исходное ядро-мишень, Ь—налетающая частица, с—новая вылетающая частица, d—результирующее ядро. [c.667]

Барионы — частицы с полуцелыми спинами, обладающие сильным взаимодействием. К барионам принадлежат нуклоны, сини которых J = 1/2, и множество других, более тяжелых частиц. Принадлежность к барионам определяет квантовое число В — так называемое барнонное число или барионный заряд. Для барионов В = 1, для антибарионов В = —1. [c.65]

В ряде работ обсуждалась возможность использования в физике элементарных частиц также другого аспекта Р. м. — представления о семействах уровней, принадлежащих к траектории одного полюса Редже. При этом к траектории одного полюса Редже могут относиться элементарные частицы и резонансы (см. Резонансные состояния элементарных частиц), имеющие одинаковую странность, изотопический спин Т, барионный заряд В И четность Р. Спины / двух последоват. состояний на данной траектории должны отличаться на 2. Возможно, что примером двух таких состояний, лежащих на одной траектории Редже, являются нуклон (Г =1/2, J = 1/2, Р = + 1) и резонанс в рассеянии я-мезона на нуклоне с массой 1688 Мэе (Т = 1/2, J = /2, Р = + 1). [c.391]

Системы из трех кварков являются барионами (от греческого слова baryos, или тяжелый). Нуклон — самый легкий из всех барионов. Гипероны (Л , S, S и Q) тяжелее нуклона и распадаются в результате слабого взаимодействия. Существует большое число барионных резонансов. Для этих частиц вводится барионный заряд (или барионное число), равный +1 для барионов, —1 для анти-барионов и О для всех остальных частиц. [c.57]

Внешние линии по-прежнему приходят из — оо, уходят в +00 и по дороге нигде не обрываюгся (закон сохранения барионного заряда). Вершина по-прежнему описывает сам процесс взаимодействия, но на этот раз его сила характеризуется не электрическим зарядом е, а мезонным зарядом нуклона gN [c.15]

Другие квантовые чис-л а. По своим св-вам Н. очень близок протону пир имеют почти равные массы, один и тот же спин, способны взаимно превращаться друг в друга (напр., в процессах -распада), одинаковым образом проявляют себя в сильном вз-ствии. Такое глубокое сходство позволяет рассматривать Н. и протон как одну ч-цу — нуклон, к-рая может находиться в двух разных зарядовых состояниях. Нуклон в состоянии с = + 1 есть протон, с =0 есть Н. Соответственно, нуклону приписывается (по аналогии с обычным спином) нек-рая внутр. хар-ка — изотопический спин /, равный проекция к-рого может принимать 2/+1=2 значения и —Т. о., п и р образуют изотопич. дублет (см. Изотопическая инвариантность). Как компоненты изотопич. дублета, И. и протон имеют одинаковые квант, числа барионный заряд лептонный заряд =0, странность 5=0 и положит, внутр. чётность. Изотопич. дублет нуклонов входит в состав более широкой группы похожих ч-ц — октет барионов. Все квант, хар-ки Н. объясняются кварковой моделью адронов, согласно к-рой Н. состоит из двух -кварков и одного и-кварка (см. Элементарные частицы). [c.452]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

В СИЛЬНЫХ Процессах рождения и взаимодействия /С-мезонов. Однако в отличие от я-мезонов четность /С-мезонов определяется по отношению не к нуклону, а к Л-типерону, четность которого считают положительной. В п. 8 этого параграфа будет показано, что внутренняя четность /С-мезонов отрицательна, т. е. они, так же как л-мезоны, являются псевдоскалярами. Барион-ный заряд /С-мезонов, как это следует из схемы распада, равен нулю. [c.174]

На рис. 7.41 приведена только половина известных барионов. Имеется еще точно такое количество антибарионов — частиц с такими же массами и спинами, но с противоположными зарядами всех видов. Антибарионы получаются при столкновениях нуклон — нуклон достаточно высоких энергий. К настоящему времени получены антипротон, антинейтрон и несколько антигиперонов. Однако существование всех остальных антибарионов не вызывает сомнений. Времена жизни барионов и соответствующих антибарионов совпадают. Поэтому, в частности, антипротон сам по себе стабилен. Однако, сталкиваясь с атомом какого-либо вещества, антипротон притягивается ядром (его электрический заряд отрицательный ) и аннигилирует в нем. При аннигиляции нуклона с антинуклоном рождается несколько пионов (в среднем около пяти). [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...