Мюонные нейтрино (vM) и антинейтрино

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Ниже для определенности речь будет идти только об электронных нейтрино и антинейтрино (ч, и v ). О различии мюонных нейтрино и антинейтрино ( а и V ) между собой, а также об отличии их от и см. 17, п. 5. [c.235]

Мюонные нейтрино и антинейтрино [c.252]

Масштабный закон 276 Мезонная теория 9, 13, 18 Мезонное облако 10, 13, 17 Мезонный заряд 13 Многократное кулоновское рассеяние 131 Монте-Карло метод 211 Мю ( х)-мезоатом 116, 117 Мю ( х)-мезоны (см. мюоны) Мюонные нейтрино и антинейтрино 252, 113 [c.334]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Практическое осуществление такого эксперимента сначала казалось совершенно фантастичным. Действительно, электронное антинейтрино с трудом удалось зарегистрировать, воспользовавшись мощным потоком этих частиц от ядерного реактора. Но мюонные нейтрино в ядерных реакторах не рождаются. Тем не менее и эту задачу удалось решить, воспользовавшись новыми более эффективными методами регистрации и тем, что нейтринные сечения, как и все сечения реакций, обусловленных слабыми взаимодействиями, быстро (линейно в ЛС, см. (7.196)) растут с энергией. О самом опыте мы расскажем в гл. IX, 4, п. 11. Здесь же отметим, что опыт подтвердил наличие реакции (7.201) и отсутствие реакции (7.202). Тем самым было установлено различие электронного и мюонного нейтрино [c.422]

Пучок мюонных нейтрино и антинейтрино и возникает в современных протонных ускорителях в результате следующей цепочки процессов. При столкновении первичного пучка с мишенью образуются заряженные пионы, которые распадаются на мюон и мюонное нейтрино или антинейтрино [c.491]

Довольно много поисковых экспериментов было сделано на ускорителях, в которых мюонные нейтрино и антинейтрино образуются в распадах тс--мезонов [c.167]

Поскольку у-квант в качестве н.ч. исключается [из-за отсутствия в окрестности (ц —е)-распада конверсионных (е" —с )-пар], то первоначально считали, что нейтральные частицы — это электронные нейтрино (v ) и антинейтрино (v ). Однако позднее было установлено, что одна из нейтральных частиц является электронным нейтрино (антинейтрино), а другая— мюонным антинейтрино (нейтрино) [c.171]

IOS. Мюонные нейтрино и антинейтрино 183 [c.183]

Таким образом, в опыте было доказано, что мюонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия с нуклонами. [c.184]

Распад я -мезонов можно наблюдать при движении их в газообразной среде (например, в воздухе), где ионизационные потери малы. В процессе распада я -мезона образуются отрицательные мюоны и мюонные антинейтрино. Отрицательные мюоны распадаются затем на электроны, мюонные нейтрино и электронные антинейтрино [c.215]

Мюонные нейтрино (у ) и антинейтрино (у ) [c.378]

Мюонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v ) 180—184 Мюоны 9, 168—180 —время жизни, схема распада 170 —масса 168, 179 —слабое взаимодействие 173 ц-атом 189, 194 ц-катализ 188 [c.385]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

Спин мюонного нейтрино V J,, воз- пикающего вместе с 1+ при распадах я+ и К +, ориентирован против направления импульса V , а спин мюонного антинейтрино от распадов и К- — в направлении импульса VJx. Отсюда на основании законов сохранения импульса и момента кол-ва движения следует, что спин +, образующегося от распада покоящихся или К +, направлен против его импульса, а спин — в направлении импульса. Поэтому М. в зависимости от кинематич. условий их образования и спектра пионов и каонов оказываются частично или полностью поляризованными в. направлении своего импульса ( Jl ) или против него ( ы+). [c.442]

Но, пожалуй, самое любопытное видоизменение претерпевают обсуждаемые здесь схемы распада х -мезонов. Поскольку в первоначальных вариантах (11.5) этих схем содержатся как мюоны, так и электроны, то уточненные варианты должны содержать нейтрино и антинейтрино обоих видов [c.113]

В тех случаях, когда они не подавляются конкуренцией сильных и электромагнитных взаимодействий. Другими словами, реакцию, обусловленную слабым взаимодействием, можно надеяться наблюдать только тогда, когда она запрещена для иных взаимодействий. 0 условие соблюдается для всех реакций с участием нейтрино или антинейтрино, так как эти частицы участвуют только в слабых взаимодействиях. Соответствующие сечения очень малы, но растут с энергией. Так, для инклюзивных сечений нейтрино-нуклонных столкновений v N и v N с вылетом мюона в интервале энергий 1—10 ГэВ опытные данные таковы [c.421]

Н. (символ V) — лёгкая (возможно, безмассовая) электрически нейтральная не обладающая цветом частица со спином 1/з. Н. участвует в слабом и гравитац. взаимодействиях, принадлежит к классу лептонов, а по статистич. свойствам является фермионом. Наблюдались Н. трёх типов электронные (ч ), мюонные (у ,) и т-нейтрино (V,) в соответствии с наличием трёх типов заряж. лептонов. Н. каждого типа имеют античастицу — антинейтрино (у). Нестабильность Н. пока не обнаружена. Отличит, свойствами Н. являются исключительно большая проникающая способность при низких энергиях и быстрый рост сечений взаимодействий с увеличением энергии. [c.258]

На десять лет ранее пиона в космических лучах был открыт и-мезон (или мюон), который в отличие от я-мезонов не взаимодействует с ядром и поэтому не может быть ответственным за поле ядерных сил. Возникает мюон в результате распада пиона, и за промежуток времени 2-10- сек в свою очередь распадается спонтанно на электрон (позитрон), нейтрино и антинейтрино по схеме [c.240]

Если бы существовало только одно нейтрино, то такая реакция должна была бы иметь место в результате взаимной аннигиляции нейтрино и антинейтрино, рожденных при распаде мюона [c.275]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Поскольку спин мюонного нейтрино vn, возникающего вместе с р+, ориентирован против направления импульса V i, а спин мюонного антинейтрино Тц, возникающего вместе с р , — в направлении импульса тц, М., образующиеся от двухчастичных распадов я —> pv, К —> pv, имеют вынужденное направление спина, определяемое законами сохранения импульса и угл. момента спин р" от распада покоящйхся пионов и као-вов по каналу л+ -> p+Vn, К+—> p Vp, Направлен против импульса р" , а спин р" — в наиравлейии его импульса. Этот факт проверен прямыми экспериментами. В др. реакциях (напр., К" —> n p+Vp, K я p Vp) ориентация спина М. противоположна вынужденной в соответствии с тем, что в слабом взаимодействии с заряженными токами р" входит С отрицательной, а р" с положительной спиральностями. [c.231]

В этой главе будет рассказано о различии нейтрино и антинейтрино, об открытии второго (мюонного) нейтрино, об установках для исследования ускорительных нейтрино, об открытии тау-лентона и тау-нейтрино, об электронном, мюонном и тау-лентонном числе, о поиске масс пейтрипо. [c.157]

Идея эксперимента, который должен был дать ответ на этот вопрос, была высказана Б. Понтекорво (ОИЯИ, Дубна) в 1959 г. В статье Электронное и мюонное нейтрино он предложил исследовать ускорительные нейтрино, рожденные нри распаде пиопов, с целью установить, будут ли эти нейтрино (точнее — антинейтрино ) образовывать позитроны (которые возможно идентифицировать но их аннигиляции, как в опыте Райнеса и Коуэна, и поэтому в данной постановке эксперимента они были бы предпочтительнее электронов) или мюоны. Последнее свидетельствовало бы, что наряду с электронными нейтрино (Уе) существуют нейтрино другого тина — мюонные у л). [c.158]

Третий этап охватывает большой период времени (1949— 1964 гг.), в течение которого были открыты и изучены странные частицы ( 114—119), доказано нарушение четности в слабых взаимодействиях ( 104, 114), открыты антинуклоны ( 93—98), экспериментально подтверждено сущес1в0вание электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино ( 103 — 105), изучена структура нуклонов ( 89 -92), открыты резонансы ( 112). [c.133]

Что касается других нейтральных токов, то они впервые были обнаружены в 1973 г. в ЦЕРНе при помощи фреоновой пузырьковой камеры Гаргамель с магнитным полем 2 Тл, облученной пучком мюонных нейтрино и антинейтрино. В камере диаметром 185 и длиной 480 см в результате просмотра 83000 фотографий, полученных в пучке нейтрино, и 207000 — в пучке антинейтрино, было наблюдено следующее количество событий, вызванных заряженными (СС) и нейтральными N ) токами [c.358]

НЕЙМАНА ПРЙНЦИП, постулат, устанавливающий связь симметрии макроскопич. физ. св-в кристалла с симметрией его внеш. формы. Согласно Н. п., группа симметрии любого спонтанно присущего кристаллу физ. св-ва должна включать в себя операции симметрии точечной группы симметрии кристалла (см. Симметрия кристаллов. Кристаллофизика, Кюри принцип). Установлен нем. физиком ф. Э. Нейманом (F. Е. Neumann). НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК в квантовой теории поля, ток в слабом вз-ствии ( слабый ток ), к-рый описывает переходы без изменения электрич. зарядов ч-ц аналог эл. Магн. тока. На опыте наблюдались лишь Н. т. без изменения странности, очарования , лептонных зарядов и др. квант, чисел. Н. т. открыты в 1973 при изучении процессов вз-ствия нейтрино высоких энергий ( 1 ГэВ) с нуклонами. Наряду С обычными процессами образования мюонов jj, при вз-ствии мюонных нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.448]

Слабое взаимодействие Н. проявляется в таких процессах, как эаспад Н. п р4-е + е, захват шектронного антинейтрино протоном е+Р мюонного нейтрино [c.453]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Он подтверждается прямыми нейтринными экспериментами. Так, в экспериментах с мюонвы.ми нейтрино высоких энергий наблюдался обратный р-распад, идущий по схеме v e" —> p Vg на электронах вещества (порог этой реакции в лаб. системе ок. 10 ГэВ), и не наблюдалось рождения М. в пучке мюонных антинейтрино. (Последняя реакция должна была бы происходить, если бы в распаде р хотя бы частично испускалось мюонное антинейтрино, напр. происходила бы реакция р — е" VgVjx.) С др. стороны, как показывает эксперимент на мезонной фабрике, нейтрино от распада р , останавливающиеся в веществе, рождают в детекторе электроны (в результате реакции eA-z— e"A2+i) и не рождают позитронов (к-рые могли бы возникать от реакции v A —> e+Az-i). Тем самым доказывается, что в распаде р" возникает электронное нейтрино Vg (и не рождается антинейтрино Vg). Одновременно получаются также эксперим. ограничения сверху на вероятности переходов Vg Vg и Vj —> Vg. Дос- 231 [c.231]

Рпс. 5. Пучок ускоренных протонов падает на мишень. из Ве. При взаимодействии этих протонов с нейтронами и протонами мишени возникают положительные и отрицательные я-мезоны, которые распадаются на мюо- зонов (л — Ц - - Уд и Я ны и нейтрино и антинейтрино мюонного типа. Нейтрино (или антинейтрино) иногда вступает в реакцию с нейтроном (или пpoтoнo ), образуя мюон. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...