Кюри точка 10, 52. См. также Критическая точка

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов наблюдается аномальный рост Ф. нек-рых физ. величин (параметров порядка) и их взаимодействие. Для чистых жидкостей параметрами порядка являются плотности массы и энергии, для растворов—концентрации компонент, для ферромагнетиков в окрестности Кюри точки—намагниченность и т. д. Рост Ф, приводит к ряду аномалий в поведении термодинамич. величин и в реакции системы на внеш. воздействие (критические явления). [c.326]

Кюри точка 10, 52. См. также Критическая точка [c.480]

Наличие ближнего порядка вблизи точки Кюри приводит к повышению интенсивности магнитного нейтронного рассеяния (так Называемое критическое рассеяние). Оно аналогично явлению опалесценции, наблюдаемому в жидкостях вблизи критической температуры. Опалесценция также обусловлена рассеянием света на очень малых упорядоченных областях. [c.227]

Эта температура, ллшълвиля температурой Кюри Т , определяет критическую точку с координатами (Гс. SS Мс = 0). Свойства вещества в этой точке и ее окрестности очень похожи на свойства вблизи критической точки конденсации. Ниже мы обнаруживаем существование не равного нулю значения М даже при нулевом значении магнитного поля. Такая спонтанная намагниченность возникает благодаря межмолекулярным взаимодействиям, которые при зтих условиях приводят к частичному упорядочению спинов. Ниже изотермы также имеют горизонтальный участок. Однако в отличие от фазового перехода жидкость — пар только две крайние точки этого участка изотермы соответствуют физическим состояниям — в данном фазовом переходе мы не имеем двух сосуществующих фаз (хотя отметим, что наличие доменов в реальном ферромагнетике при температурах ниже имеет некоторую аналогию с сосуществованием фаз). [c.325]

На кривых охлаждения и нагревания наблюдается остановка при температуре 1539° С, соответствующая температуре затвердевания и плавления чистого Ре. После затвердевания Ре находится в виде модификации б (а), имеющей кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Дальнейшее охлаждение Ре до температуры 1392° С-, (точка Аг приводит к образованию модификации уРе, имеющей кристаллйЧеское строение К12 с параметром решетки 0,36 нм. Модификация у-Ре существует до температуры 911° С, при которой происходит переход в немагнитную модификацию а(р)-Ре с кристаллической решеткой К8 и параметром решетки 0,28 нм. При температуре 768° С (точка Кюри Аг немагнитное а((3)-Ре переходит в ферромагнитное а-Ре, также имеющее кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Критическая точка А , или Ас, соответствует [c.57]

Явление, напоминающее критическую опалесценцию, происходит также вблизи температуры фазового перехода второго рода. Как показали И. А. Яковлев п др. , в узком температурном интервале (ЛТ при фазовом переходе второго рода в кварце интенсивность рассеянного света возрастает Ю" раз по отношению к интенсивтюстп света, рассеянного по обе стороны от температуры перехода. Это явление хороню объясняется и количественно описывается теорией рассеяния света, развитой акад. Гинзбургом при фазовых переходах второго рода в области критической точки Кюри. [c.311]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ — специфич. явления, наблюдаемые вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов 2-го рода рост сжимаемости вещества в окрестности критич. точки равновесия жидкость — газ возрастание маги, восприимчивости и дн-электрич. проницаемости в окрестности Кюри точек ферромагнетиков и сегнетоэлектрпков (рис. [c.524]

При низких температурах чистое железо имеет объемно-центрированную кубическую структуру (а-железо) и является ферромагнитным (табл. 10). Ферромагнетизм исчезает при 768° С без какого-либо изменения кристаллической структуры. Исчезновение ферромагнетизма являегся не фазовым переходом, а процессом, в котором при повышении температуры от абсолютного нуля ферромагнетизм сначала уменьшается постепенно, затем быстрее, пока не изчезнет почти полностью в относительно узкой температурной области, наивысшая температура которой соответствует точке Кюри. Переход магнитного а-железа в немагнитное часто называют критической точкой А . Объемно-центрированное кубическое железо часто называют ферритом. Этот термин используется также для первичных твердых растворов, которые образуют многие металлы с а-железом. [c.63]

Некоторые исследователи считали, что превращение перлита в аустенит происходит полностью сразу же по достижении критической точки Ошибочность таких взглядов проистекала из неточного анализа температурных кривых при индукционном нагреве, в условиях которого jipH температуре магнитного превращения (768° — точка Кюри) всегда образуется площадка. Применение термического анализа при пропускании тока, а также метода фиксации структуры резкой закалкой и дилатометрического анализа позволило опровергнуть это положение опытным путем. Кроме того, Г. В. Курдюмов [143], А. П. Гуляев [35] и др. доказали несостоятельность подобных взглядов с точки зрения общей теории фазовых превращений. Подробный анализ данных различных экспериментальных методов исследования превращения перлита в аустенит в изотермических условиях и r,°u при непрерывном нагреве [c.82]

Материал 2, посвященный дискретным системам, также представляет определенный интерес в общей теории неидеальных систем (так как это системы с фазовым переходом). И не только потому, что он является необходимым дополнение.м к теории твердого тела или вследствие того, что в недавнее время эта тематика стала вновь популярной. Понятия дальнего и ближнего порядков являются общими для статистических систем, включая и те, которые не являются магнетиками или бинарными сплавами, для описания состояний которых эти понятия были первоначально введены. И если для упомянутых систем упорядочение имеет достаточно простую физическую интерпретацию, то для других, например жидкого гелия, сверхпроводника или двухфазной системы, оно воспринимается в основном через призму концепции подобия явлений пространственного упорядочения в дискретных системах и двухфазным состоянием в непрерывных (намагничение как фактор дальнего порядка подобно количеству сверхтекучей компоненты в Нс-И или количеству жидкой фазы в системе типа газ—жидкость и т. д.). Мы уловили эту концепцию, когда исследовали некоторые системы с помощью вариационного принципа (например, сразу было установлено, что точка Кюри для магнетика эквивалентна критической температуре в решетчатом газе, что совпадают значения всех критических показателей для этих моделей и т. д.). Конечно, точного доказательства на микроскопическом уровне эквивалентности этих внешне совсем непохожих явлений нет, она устанавливается только для моделей. Поэтому ее надо восприни.мать не как кем-то навязанную дополнительную организацию природы, а скорее как тенденцию к подобию явлений определенного класса. Обзору развития этих идей на полуфеноменологическом уровне посвящен 3 настоящей главы. [c.715]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...