Заряд глюона

На рис. 9.1 представлены все возможные комбинации. Их всего девять, и эти комбинации могут быть охарактеризованы матрицей, состоящей из трех строк и трех столбцов. Преобразование кварка в кварк того же цвета осуществляется диагональными элементами матрицы. В таком случае заряд глюона дается суммами комбинаций, согласно формулам [c.224]

Ур-ния эволюции приводят к росту структурных ф-ций с увеличением ф в области малых х, х <, 0,2, при этом ср. доля импульса валентных кварков уменьшается, а ср. доли импульса морских кварков и глюонов стремятся к пост, значениям, равным 3nf/(16 Зи/) и 16/(16 -)- 3nf), где nf— число ароматов кварков. Суммарная же доля импульсов всех П. [соотношения (2)] и их суммарные заряды [соотношения (1)[ не зависят от Q . Эти изменения ф-цин распределения и фрагментации подтверждаются экспериментально. [c.549]

Мы уже говорили, что все фундаментальные взаимодействия имеют обменный характер есть источники поля и есть кванты этого поля, обмен которыми и обуславливает взаимодействие. Цветовые заряды кварков являются источниками ноля, кванты которого — глюоны, безмассовые электрически нейтральные частицы, также обладающие цветом. Диаграмма Фейнмана для рассеяния кварка на кварке приведена па рис. 7.2. [c.125]

Как уже было сказано в 3.5, теория взаимодействия кварков и глюонов называется квантовой хромодинамикой. Это название отражает сходство в построении КХД и квантовой электродинамики (КЭД), а также подчеркивает значение фундаментального свойства цвет для рассматриваемых явлений. В КХД цветовые заряды играют роль, сходную с ролью электрических зарядов в КЭД. Согласно КХД сильное взаимодействие обладает цветовой симметрией, т. е. оно одинаково для кварков и глюонов разного цвета. Цветовой симметрии сильного взаимодействия в теории групп соответствует симметрия, обозначаемая 317(3). [c.126]

Электромагнитное взаимодействие осуществляется путем обмена фотонами, сильное — в результате обмена глюонами, слабое — за счет обмена (нейтральные токи) и (заряженные токи, т. е. слабые взаимодействия, сопровождаемые изменением электрического заряда участвующих фермионов). [c.194]

Квантовая хромодинамика (КХД) — теория взаимодействий кварков и глюонов, обусловленных их цветовыми зарядами. [c.258]

Однако эта аналогия верна лишь до известного предела. Глюоны несут цветовой заряд, тогда как фотоны — электрически ней- [c.66]

В противоположность фотону, который электрически нейтрален, глюон несет на себе цветовой заряд. В этом существенное различие между квантовой электродинамикой и квантовой хромодинамикой. Цветовой заряд глюона реализуется на основе различных комбинаций трех цветов и трех антицветов. [c.224]

Как и квантовая электродинамика (КЭД), теория взаимодействия цветных кварков и глюонов — квантовая хромодйнамика (КХД) — оказывается перенормируемой, что считается несомненным теоретическим достоинством. В отличие от фотона, который электронейт-рален, глюоны обладают цветовыми зарядами и взаимодействуют друг с другом даже в отсутствие кварков. Это обстоятельство приводит к специфическому повелению перенормированной константы сильного взаимодействия as(r) в зависимости от расстояния между взаимодействующими кварками. По существу величину as (г) уже нельзя называть константой. Для нее придумано специальное название — бегущая константа сильного взаимодействия. В то время как в КЭД аналогичная величина а(г) логарифмически растет при г—>-0, в КХД из-за указанного эффекта взаимодействия глюонов между собой при г— 0 бегущая константа сильного взаимодействия ведет себя как as(r) [In (го/г]]- — 0 () о — размер адрона). Этот эффект получил наименование асимптотической свободы сильных взаимодействий. Его существование позволяет проводить расчеты процессов сильного взаимодействия на малых расстояниях (при больших передаваемых импульсах) по теория возмущений. Более того, экстраполяция поведения Os (г) на большие расстояния г между взаимодействующими цветными кварками указывает на возможность запирания кварков в адроне. [c.973]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Как отмечалось, широко распространена надежда связать рост эфф. заряда при увеличении расстоян1гя с явленном удержания цвета, препятствующим выбиванию кварков и глюонов из адрона, однако какое-либо строгое доказательство этого положения пока отсутствует. [c.313]

Напротив, хромодинамич. К. в. ие может быть определена при малых импульсах из-за роста эфф. цветового заряда на больших расстояниях. Она определяется из вершины q q -g, где кварк q и глюон g имеют виртуальности 1 (ГэВ/с) . В отличие от а, константа 0-S заметно зависит от выбора точки определения, т. е. от виртуальности. При виртуальностях 1 (ГэВ/е) а 0,3. Наиб, точно находят с помощью правил сумм КХД при обработке опытов по аннигиляции пары е е в адроны, в опытах по рождению адронных струй и в распадах 1 з-мезона. [c.443]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

Сильная сторона гипотезы экранировки цвета—её относит. наглядность, а также согласие с тем фактом, что У. ц, носит мягкий характер совокупность эксперим. данных по адронным процессам при высоких энергиях не даёт оснований считать, что кварки внутри адронов удерживаются к.-л. большими силами. Слабой стороной данной гипотезы является то, что экранировка может произойти лишь при эфф. заряде кварков порядка единицы. При этом уже нельзя полагать, что в задаче существенно лишь цветовое поле пробного кварка при большом заряде становится вероятным рождение виртуальных глюонов и кварк-антикварковых пар. Проб/гема оказывается существенно теоретико-полевой, и аналогия с КЭД может быть обманчивой. [c.213]

ЦВЕТОВОЙ ЗАРЯД — параметр, определяющий сильное взаимодействие кварков и глюонов в квантовой хромодинамике. Ц. 3. во многих отношениях аналогичен электрич. заряду. В час1 ности, благодаря калибровочной симметрии, с к-рой связано появление Ц. з., он может служить мерой нек-рой сохраняющейся величины. Величина эффективного Ц. 3. существенно зависит от расстояния до цветной частицы, однако, в отличие от электрического, он не может быть измерен на бесконечности , т. к. ввиду предполагаемого удержания цвета не существует статич. глюонного поля. Измерение Ц. з. в глубоко неупругих процессах на расстоянии порядка комптоновской длины волны протона приводит к значению, в 40—50 раз превышающему величину элементарного электрич. заряда. у4. В. Ефремов. [c.422]

Состав ядра. Вскоре после открытия нейтрона Дж. Чедвиком (J. hadwi k, 1932), Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом (W. Heisenberg) независимо было высказано фундам. предположение о том, что Я. а. состоит из протонов (р) и нейтронов (п). Общее число нуклонов в Я. а. наз. массовым числом/1, число протонов в ядре равно заряду ядра Z, число нейтронов N—A—2. Ядра с одинаковыми зарядами Z и разным числом нейтронов наз. изотопами, ядра с разными Z и одинаковыми N—изотонами, ядра с одинаковыми А и разными Z и N—изобарами. По совр. представлениям, протон и нейтрон состоят из кварков и глюонов и Я. а.—сложная система из большого кол-ва кварков, глюонных и мезонных полей, взаимодействующих друг с другом. Последовательное описание Я. а. должно достигаться в рамках квантовой хромодинамики. Однако в силу своей сложности эта задача ещё не решена. [c.685]

Глюоны — двухцветные каждый из них характеризуется комбинацией цвета и антицвета. При взаимодействии глюонов с кварками цвет кварков меняется (например, синий кварк нри взаимодействии с красно-антисиним глюоном становится красным глюон как бы гасит своим антицветом цвет кварка и передает ему свой цвет). В то же время аромат кварков, их электрический и барионный заряды нри взаимодействии с глюонами не меняются. [c.125]

Главная физическая проблема, которую можно изучать в рамках решёточных калибровочных теорий, это всё та же проблема, которая первоначально побудила Вильсона [6] их изобрести — постоянное удержание кварков при нулевой температуре. Несмотря на все усилия, затраченные на решение этой проблемы, всё еще нельзя считать удержание кварков доказанным для четырехмерных неабелевых моделей с произвольным взаимодействием, хотя бы в смысле критерия Вильсона. Однако многие уже полученные частичные результаты и прояснившаяся физическая картина дают основание полагать, что вакуум в теории, удерл ивающей кварки, напоминает магнитный сверхпроводник и потому вдавливает цветное электрическое поле в трубки между зарядами благодаря двойственному эффекту Мейсснера, тем самым порождая действующую между ними силу, по существу не зависящую от расстоянияОказывается, этот механизм удержания применим только к тем зарядам, которые нетривиально преобразуются под действием центра калибровочной группы. Для других нетривиальных зарядов (например, обладающих квантовыми числами глюонов), по-видимому, работает другой механизм экранировки этих зарядов, приводящий к тому, что в конце концов все физические состояния будут нейтральными по цвету. Этот механизм также дает объяснение явления насыщения сил , которое проявляется, например, в том, что не существует удерживающих сил между объектами, состоящими из трех кварков. [c.10]

Кварки не встречаются в свободном состоянии. В настоящее время для объяснения невыпетания квгфков используется струнная теория. Картина разлета кварков в ней выглядит следующим образом как только они начинают разлетаться из бариона или мезона, между нимн возникает струна из глюонов (глюоны сами обладают цветом, поэтому притягиваются и стягиваются в тонкую струну в отличие, нащ>имер, от фотонов, не обладающих зарядом и поэтому не притягивающихся друг к другу). Эта струна тянется, не рассеиваясь по пространству, и, не теряя прочности, притягивает кварки друг к другу (рис. 03-8). [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...