Орбиты в благородных металлах

II 345 льда II 24 поток I 254 производство II 254 спиновой системы II 276, 277 Эффект де Гааза — ван Альфена I 265—275 в благородных металлах I 290, 291 в переходных металлах I 308 в щелочных металлах I 284, 285 измерение I 265, 266 и неоднородность магнитного поля I 282 и плотность уровней I 273, 274 и рассеяние I 274, 275 квантование площади орбиты I 271—273 минимальный размер образца I 271 (с) тепловое уширение I 274 Эффект Гантмахера I 280, 281 Эффект Зеебека I 39, 40, 257 (с) [c.416]

В экспериментах [224], в которых наблюдались интенсивные осцилляции разностной частоты, обусловленные центральной и нецентральными орбитами на пузе в благородных металлах, измерения проводились методом крутильных весов. Объяснение эффекта в этом случае несколько иное (обсуждение см. в работах [381, [c.366]

Поверхность Ферми для единственной наполовину заполненной зоны свободных электронов в г. ц. к. решетке Бравэ представляет собой сферу, которая целиком расположена внутри первой зоны Бриллюэна и ближе всего подходит к поверхности зоны в направлении (111). В этих направлениях ее расстояние от центра зоны составляет 0,903 расстояния от центра зоны до центра шестиугольной грани. Измерения эффекта де Гааза — ван Альфена показывают, что во всех трех благородных металлах поверхности Ферми в целом очень похожи на сферу свободных электронов, но в направлениях (111) в действительности они касаются граней зоны Бриллюэна, поэтому наблюдаемые поверхности Ферми имеют форму, показанную на фиг. 15.5. Восемь шеек вытягиваются и касаются восьми шестиугольных граней зоны, но в остальном поверхность мало искажена по сравнению со сферической. Суш ествование шеек наиболее отчетливо проявляется в осцилляциях де Гааза — ван Альфена в магнитных полях, параллельных направлениям (111). Эти осцилляции содержат два периода они определяются экстремальными орбитами на пузе (максимум) и шейке (минимум) (фиг. 15.6). Отношение этих двух периодов непосредственно дает отношение максимального и минимального поперечных сечений в направлениях (111)1) [c.291]

Хотя искаженная сфера, выпячивающаяся наружу до контакта с шестиугольными гранями зоны, остается довольно простой структурой, тем не менее при рассмотрении поверхности Ферми благородных металлов в схеме повторяющихся зон мы получаем множество разнообразных чрезвычайно сложных орбит. Некоторые простейшие из них показаны на фиг. 15.7. Открытые орбиты ответственны за весьма эффектное поведение магнетосопротивления благородных металлов (фиг. 15.8) для некоторых направлений оно не стремится к насыщению, что очень хорошо объясняется полуклассической теорией (см. стр. 237-242). [c.292]

Примечание в круглых скобках приведены значения х на ат. о примеси. Для благородных металлов представленные значения относятся к орбитам на пузе (обычно это среднее значение для направлений < 100) и < 111)). При оценке значений х использовано среднее значение циклотронных масс для направлений < 100) и < 111). Значения для сплавов Au(Zn) и Au(Fe) основаны на измерениях для единичных образцов, и потому они особенно грубы. Для сплавов К приведенные значения близки к усредненным значениям по ПФ. [c.450]

Как упоминалось, основные механизмы, приводящие к отличию -фактора от значения для свободных электронов g = 2, — это спин-орбитальное и электрон-электронное взаимодействия. Обычно одно из них настолько доминирует, что достаточно рассматривать только его. Очень большие значения -фактора, подобные тем, какие наблюдаются для Zn и В1 (обычно они имеют порядок величины 1/(т/Шо), характерны для спин-орбитального взаимодействия, когда очень малые орбиты расположены в /г-пространстве там, где зона проводимости отделена от соседней малой энергетической щелью. Спин-орбитальное взаимодействие пропорционально 2" , где 7 — атомный номер элемента, и поэтому оно особенно существенно для тяжелых металлов это может послужить критерием при сравнении результатов для ряда подобных металлов с различным зарядом ядра 7, например для ряда благородных металлов Си, А , Аи. [c.536]

Здесь первая матрица в правой части описывает расширение, а две другие — сдвиги. Теперь можно было бы оценить влияние деформаций на частоту F дГвА-осцилляций, обязанных орбитам на пузе и на шейке в благородных металлах, аналогично тому, как сделано в работе [401] однако проще систему деформаций представить в несколько иной форме [c.639]

Благородные металлы 1287—292 дырочные орбиты в них 1291 зонная структура и поверхность Ферми 153 коэффициент Холла 130 магнетосопротивление 171, 292 модуль всестороннего сжатия оптические свойства 1297, 298 постоянная решетки I 82 теплоемкость 162 Ближайший сосед I 83 Блоховская стенка II334—336 [c.401]

Базоцентрированная ромбическая решетка Бравэ II 125 Бесщелевая сверхпроводимость II 341 (с) Благородные металлы I 287—292 дырочные орбиты в них I 291 зонная структура п поверхность Ферми I [c.392]

Рис. 5.7. Поверхности Ферми благородных металлов, а — схематическое изображение ПФ в одной зоне, соединенной шейкой (Ы) с поверхностью в соседней зоне показаны также орбиты на пузе в плоскостях, нормальных к направлениям < П1> и < 100) б — г — схематические изображения ПФ в схеме расширенных зон плоскости рисунка перпендикулярны соответственно направлениям <100>, <110> и <1П>. Показано также положение четырехугольной розетки в б, собачьей кости и лимона вей шестиугольной розетки в г скрытые части орбит обозначены штриховыми линиями д — ж — различные экстремальные орбиты на ПФ Си, изображенные в точном масштабе следует отметить, что в д лимон (Ь) и собачья кость (О) находятся в разных плоскостях, в е орбита 4-к и каждая из двух пар орбит также расположены в разных плоскостях, в ж орбиты 6-Я и N находятся в одной плоскости, а орбита Вщ — в другой плоскости. Масштаб д — ж выбран таким, что наибольший радиус орбиты В равен 1,06 , где/ — радиус сферы свободных электронов для той же электронной концентрации з — орбита 4-к для Ag приведена, чтобы показать некоторое сходство с розеткой . Рисунки б — г взяты из работы Ли [256] схемы д — з любезно рассчитаны Ч. М. М. Нексом.

Эта задача привлекла к себе значительное внимание вскоре после того, как впервые было рассмотрено МВ. Причиной послужило то, что, как оказалось, эксперимент полностью расходился с предсказаниями теории. Самым загадочным было экспериментальное наблюдение составляющей с разностной частотой, амплитуда которой была много больше предсказываемой теорией МВ. Так, для благородных металлов в некоторых случаях наблюдались только низкочастотные осцилляции разностной частоты от близких по периоду осцилляций на центральной и нецентральных орбитах на пузе , а не сами эти осцилляции [224]. Для Ве наблюдалась интенсивная составляющая разностной частоты между центральным и нецентральным сечениями сигары [349, 350], а Кондон в [97] сообщил о довольно сильных осцилляциях разностной частоты при исследовании магнитотермических осцилляций. Оказалось, что некоторые из этих результатов обязаны главным образом инструментальным эффектам, и кажущееся расхождение с теорией исчезает, если учесть условия проведения экспериментов. Ниже мы опишем [c.364]

Ниже будут описаны разные способы определения множителя со57г5 и тем самым -фактора. Результаты, полученные для щелочных и благородных металлов, представлены в табл. 9.3. Выбор или принципиальная возможность использования одного из методов зависит от конкретного металла и конкретной орбиты. В общем случае полезно использовать все допустимые способы, чтобы проверить теорию ЛК или теорию МВ, учет которого часто бывает необходим. По-видимому, обе теории вполне справедливы на том уровне точности, которая достигается в современных экспериментах. Однако эта точность не слишком высока (обычно порядка нескольких процентов) и желательна повторная проверка на более высоком уровне. [c.527]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Под действием внешнего магнитного поля электроны в заполненных электронных оболочках начинают прецессироватъ. Электронную прецессию можно рассматривать как круговые токи. Это движение электрического заряда вызывает магнитное поле, которое, по правшу Ленца, будет направлено так, чтобы уменьшить воздействие со стороны внешнего поля. Индуцированный магнитный момент и есть диамагнитный момент, который существует до тех пор, пока существует внешнее поле. Диамагнетизм свойствен всем веществам, кроме атомарного водорода, так как у всех остальных веществ имеются спаренные электроны и заполненные электронные оболочки. Диамагнетики характеризуются малой отрицательной намагниченностью. К ним относятся, например, благородные газы, некоторые металлы (медь, бериллий, цинк, свинец и др.), полупроводники (кремний), диэлектрики (полимеры, стекло). [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...