Групповые сечения и резонансы

Для простых геометрий некоторые неопределенности связаны со значениями групповых констант (групповых сечений), со степенью детализации, требующейся при описании угловой зависимости нейтронного потока, с выбором числа групп и пространственной сетки. Групповые константы представляют собой взвешенные средние сечения, фигурирующие в полной форме уравнения переноса. Основной проблемой является выбор весовых функций. Важная энергетическая область резонансов рассматривается в гл. 8, а проблема определения спектра нейтронов, находящихся в тепловом равновесии с замедлителем, обсуждается в гл. 7. [c.43]

Доплеровское уширение резонансов оказывает важное влияние на реактивность системы и, в частности, на ее температурный коэффициент. Хотя можно показать (см. разд. 8.1.4), что площадь под резонансным пиком существенно не зависит от температуры, уширение резонанса уменьшает соответствующий провал потока нейтронов. В результате возрастает произведение сечения и потока нейтронов, которое определяет вероятность поглощения нейтрона и содержится в групповых сечениях. Более подробно этот вопрос рассмотрен ниже (см. разд. 8.3.1), а пока можно отметить, что возрастание температуры поглощающего материала всегда приводит к доплеровскому уширению резонансов и к увеличению резонансного поглощения. [c.310]

Вклад резонанса в усредненное по потоку многогрупповое сечение, опре-деленное равнением (4.26), удобно представить через эффективное групповое сечение о [c.334]

Многогрупповые сечения можно определить с помош,ью полученных таким образом потоков, используя только численные методы. При этом сечения должны быть представлены в виде подробных функций энергии нейтронов. Во многих случаях требуемые групповые сечения можно получить на основе резонансных параметров (и температуры), используя некоторые приближения для оценки интегралов в уравнении (8.50). Эти приближенные методы, описанные ниже, почти всегда пригодны для предварительных расчетов и дают более наглядное физическое объяснение получаемых результатов. Прежде всего будет уделено внимание тем резонансам, которые не уширяются под действием эффекта Доплера и для которых можно получить простые результаты. Затем будут рассмотрены усложнения, связанные с наличием доплеровского уширения. В практических задачах резонансного поглош,ения нейтронов тяжелыми ядрами доплеровское уширение необходимо всегда принимать во внимание. [c.336]

Если 1 и 2 представляют собой в многогрупповой теории границы энергетических групп, то 0 1, определенное уравнением (8.55), есть вклад резонанса при. энергии г в групповое сечение для реакций типа х. [c.339]

В данной главе сначала исследована природа резонансных сечений, в частности, рассмотрена ожидаемая энергетическая зависимость сечений в окрестности резонанса. Затем изучена зависимость от энергии потока нейтронов в гомогенной среде с резонансным поглотителем. Цель этих исследований — определить резонансное поглощение и вывести групповые константы для такой среды. Далее будет рассмотрено резонансное поглощение в гетерогенной среде. В заключение представлены некоторые приложения рассмотренных приближений к тепловым и быстрым реакторам и приведены сравнения этих теоретических приближений с экспериментальными результатами. [c.311]

В тепловых реакторах, содержащих заметные количества отмеченных выше материалов, т. е. количества, достаточные для того, чтобы вызвать возмущение потока тепловых нейтронов, низкоэнергетические резонансы должны учитываться самым тщательным образом. В частности, при расчетах спектра тепловых нейтронов с помощью модели термализации и мно го группового представления этого спектра, как описано в гл. 7, необходимо учитывать детальный ход резонансных сечений поглощения. [c.325]

Значению А,оЯ = О соответствует плоская волна, распространяющаяся при любых частотах. Для остальных волн распределение колебаний по сечению неоднородно. Кроме того, как следует из (3.2), при к < волновые числа становятся мнимыми, что соответствует невозможности распространения соответствующих волн при частотах, меньших некоторых критических. На критических частотах фазовые скорости обращаются в бесконечность, групповые -в ноль возникает так называемый радиальный резонанс. [c.58]

Помимо резонансов тяжелых элементов, некоторые легкие элементы имеют такие сечения в области высоких энергий, что их трудно представить в виде групповых сечений. В качестве примеров можно привести сечения кислорода при энергиях нейтронов выше 300 кэв и железа при энергиях выше 10 кэв. Здесь также требуется детально знать спектр нейтронов для определения достаточно хороших групповых констант. Сейчас принято хранить данные, опн-сываюш,ие сечения элементов, на магнитных лентах для обработки их с по-мош,ью электронных вычислительных машин в целях получения приближенного спектра нейтронов и групповых сечений [37]. [c.41]

Когда для расчета Рр применяется рациональное приближение, так что должно использоваться уравнение (8.87) для потока нейтронов, то нет существенного различия между изучением гомогенных и гетерогенных систем. Можно использовать любой из описанных ранее методов для гомогенных систем. Например, интеграл в уравнении (8.87) можно оценить с помощью приближений узкого резонанса или бесконечной массы либо с использованием модели промежуточного резонанса. Все полученные ранее результаты для скоростей реакций и групповых сечений оказываются справедливыми, когда значение о р + а для гетерогенной сборки равно значению ДЛЯ гомогенной системы. Удобнее всего представить эти результаты через микроскопические сечения. Величина а,пр ОдУЫа аналогична микроскопическому сечению на ядро поглотителя, и она должна оставаться неизменной в эквивалентной гомогенной системе, если сохраняются групповые микроскопические сечения. Величина Отр + а часто обозначается Ор — эффективное микроскопическое сечение. [c.356]

Фазовая самомодуляция в жидкостях с пС> приводит к возникновению положительного частотного свипирования импульса в тех его частях, где кривизна огибающей положительна. Для сжатия таких импульсов, как следует из рассмотрения 1.4, необходимы среды с аномальной дисперсией групповой скорости. В качестве таких сред использовались ячейки с парами металлов (в области частот вблизи однофотонного резонанса) [3], устройства, состоящие из пары дифракционных решеток [4], и некоторые типы интерферометров [5]. В экспе-шментах были реализованы коэффициенты сжатия 10 (от 20 до 2 пс 6] и от 100 до 7 ПС [7]). Недостатки схем компрессии, в которых используются неограниченные среды, связаны с неоднородностью частотного свипирования в поперечном сечении пучка и с тесной взаимосвязью пространственных и временных эффектов самовоздействия, приводящих к нестабильности параметров сжатых импульсов. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...