Тахионы

При квантовании С. представляет собой бесконечную последовательность нормальных мод—последовательность массивных состояний в квантовой теории поля. Расщепление масс Ат пропорционально натяжению струны Т. В теории С. Г (10 ГэВ) [в системе единиц Л = с = 1 ]. Спектр масс начинается с нуля и, в отличие от теории бозонной струны, не содержит тахиона (т. е. состояния с мнимой массой). Последовательное квантование в плоском пространстве-времени оказывается возможным только в критич. размерности. Для бозонной струны Л,р = 26, для фермионной — /З.р= 10. [c.35]

НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ФИЗИЧЕСКИХ СИСТЕМ, ТАХИОНЫ [c.83]

Неустойчивость физических систем, тахионы [c.84]

Тахионы и неустойчивость физических систем 101 [c.101]

Обсуждаются не очень простые и не слишком известные соотношения между понятиями неустойчивость и тахионы . [c.101]

A. С понятием тахион у большинства читателей связывается представление о частице, движущейся быстрее света. Если это так, то как понять слова о реальном участии тахионов в процессах, связанных с неустойчивостью физической системы Ведь в нас глубоко укоренилось убеждение в невозможности сверхсветовых движений. [c.101]

Определение и основные свойства тахиона. Тахионом по определению называется объект, у которого в обычной формуле связывающей энергию Е и импульс р, член с квадратом массы М заменен отрицательной величиной —Г . Переходя на волновой язык и полагая ниже постоянную Планка равной единице, будем иметь [c.102]

Таким образом, можно выбрать такие правила обхода особенностей, которые отвечают выполнению условия причинности, но соответствуют нарастанию поля и описывают нестабильную систему. При этом рассмотрение функции Г рина общего вида (7( , Х1 — Х2), аналогичное проведенному выше, привело бы при выборе контура К2 к исчезновению этой функции всюду, кроме верхней полости светового конуса, т. е. к выполнению условия причинности общего вида. Остается вопрос о сверхсветовой скорости тахиона (см. выше). Отсылая за подробностями к обзору [2], где детально обсуждаются электродинамические примеры (волна в среде с инверсной заселенностью, волна в диспергирующей поглощающей среде), ограничимся здесь указанием на то, что групповая скорость сигнала перестает характеризовать скорость передачи энергии и информации при деформации волнового пакета в процессе его распространения. Такая деформация возникает в случае поглощающей или, напротив, нестабильной среды. Однако в случае тахиона можно построить волновой пакет только из гармоник с к > Т / С для которых инкремент нарастания равен нулю, хотя групповая скорость и больше С. И в этом случае пет сверхсветовой передачи информации, а возникает нечто аналогичное бегущей световой рекламе. Уже в начальный момент времени волновой пакет не локализован [c.103]

Мы получили, тем самым, ответ па сформулированный в п. 1 вопрос А тахион в нестабильной системе не переносит информацию со сверхсветовой скоростью, а только такой перенос и служит основанием для запрещения движений со скоростью, большей скорости света. Поэтому участие тахиона в реальном физическом процессе перестройки системы не противоречит никаким общим принципам. [c.104]

Обычные частицы не могут перейти барьер скорости света вследствие непрерывного наращивания скорости из-за резкого увеличения их массы (см. рис. П). Однако фотоны рождаются, сразу же имея скорость движения, равную скорости света. Тахионы тоже должны иметь сверхсветовую скорость с момента своего рождения, что означает, что мы имеем дело с совершенно новой формой материи, отделенной от обычной непреодолимым световым барьером. Есш время жизт тахионов мало, то распад их произойдет сразу же вблизи точки, где они родились. Такие события невероятно трудно наблюдать в эксперименте. Поскольку в природе все взаимосвязано, возможно существование процессов в мире обычных досветовых частиц, которые сопровождаются рождемем тахионов. Физики пока безуспешно ищут следы таких процессов в лабораториях. [c.139]

Необычность тахионов еще более подчеркивает то обстоятельство, что в соответствии с (88) мы должны приписать им мнимую массу. Однако следует обратить внимание на то, что соотношение (88) получено на основе преобразований Лоренца (83), справедливость которых в мире малых пространственно-временных масштабов не доказана. Таким образом, тахионная гипотеза не противоречит ни физике, ни философии, о чем свидетельствует бо.льпюе количество посвященных ей работ. Оказывается, можно построить внутренне непротиворечивую теорию, в которой на больших расстояниях взаимодействия происходят как обычно, а на малых — со сверхсветовыми скоростями. Так или иначе, возможное существование тахионов является предостережением против существования каких-либо физических догм, вызовом природы ее исследователям. [c.139]

ТО временной порядок событий А, В может меняться при переходе от системы Ь к системе Ь. В этом нет по-гич. противоречия, если скорость света является предельной для распространения сигналов и взаимодействий, т. к. тогда при выполнении условия (33) события Л и Я не могут быть причинно связаны. Напротив, если х — Хд х — а , возможна причинная связь между и Я, но в этом случае порядок событий не меняется. (Однако если бы существовали частицы, движущиеся со скоростью, большей скорости света,— т. н. тахионы, то порядок причинно связанных событий мог бы быть разным в разных системах отсчёта. Это приводило бы к серьёзным затруднениям с причинностью, т. к. наблюдатель в Ь мог бы уничтожить событие А, к-рое в Ь порождает событие Я, и причинная связь нарушилась бы. Попытки переинтерпретировать теорию тахионов так, чтобы она стала непротиворечивой, не привели к успеху.) [c.499]

В определ. смысле дуальные модели адронов (см. Дуальность) можно также рассматривать как струнные модели, учитывая, что их динамич. основой является релятивистская струна. Однако недостатки этих моделей, такие как появление безмассовых и тахионных (с мнимой массой) состояний, к-рым нет аналогов в спектре адронов, нефиз. размерность D пространства-времени (Z) = 26 или 0 = Щ и проблема с выполнением унитарности условия, не позволяют считать эти модели вполне реалистическими (см. Струн теория). [c.12]

ТАХИОНЫ—гипотетич. частицы, скорость к-рых превышает скорость света в вакууме с. Т. как объекты, описывающиеся одним из неприводимых представлений Пуанкаре группы, впервые введены Ю. Вигнером [I]. Задача о нахождении эл.-магн. поля, создаваемого электрич. зарядом, движущимся со сверхсветовой скоростью, рассматривалась гораздо раньше О. Хевисайдом (О. Heaviside, 1888) [c.43]

Существованию свободных Т. противоречит принцип причинности, соглаою к-рому временная последовательность событий, связанных физ. сигналом, не может быть обращена никаким выбором системы отсчёта (причина всегда предшествует во времени следствию). Для пояснения рассмотрим пространственно-временные события (xj, ) и (.Т2, z), связаи)1ые тахионным сигналом, т.е. [c.43]

Следующая аксиома, по существу, содержит условие отсутствия тахионов, она требует, чтобы спектр 4-импуль-са (кроме точки 0) был сосредоточен внутри светового конуса будущего. [4-импульс попадает в несодержащую ни лагранжева, яи гамильтонова формализма теорию из требования релятивистской инвариантности, т.е. через посредство унитарного оператора Т а) е , преобразующего сам оператор поля А при пространственно-временном сдвиге на а [c.199]

Источники. Вместе с тем скорость v движения зарядов как источников (юля в ур-ниях Максвелла формально может быть любой, в частности превышающей скорость света в вакууме [О. Хевисайд (О. Heaviside), 1889 У. Томсон (W. Thomson), 1901 А. Зоммерфельд (А. Sommerfeld), 1904]. Последняя возможность может быть обеспечена (даже если не иметь в виду гипотетич. тахионы) совокупным движением реальных зарядов под действием разд. зайчиков , напр, плоских импульсов фотонов, электронов или др. частиц, наклонно падающих на плоский экран, либо под действием ножниц , где роль зайчика играет точка пересечения образующих ножницы двух лезвий. В силу неравенства и>с создаваемое зайчиком пятно зарядов с плотностью р может отвечать сколь угодно большой плотности тока J=pv. [c.521]

Р и с. 2. 5. Схема совмещения атомных сеток (111) и (101) при ориен. тахионном соотношении курдюмова-Закса [c.34]

Введение. Гипотетические частицы с мнимой массой были официально введены в оборот науки в 1967 г. Дж. Фейнбергом [1], который и дал им название тахионы (впрочем, в безымянном виде они были известны теоретикам разных стран задолго до этого [2]). Первоначально тахионы рассматривались как отдельные, изолированные частицы, подобные электронам, протонам к т. п. Тахионов в таком понимании в природе, по-видимому, не существует. Однако позднее было осознано [2], что в действительности они широко распространены в физическом мире, проявляясь как элементарные возбуждения (квазичастицы) в сложных системах, теряющих устойчивость и претерпевающих фазовый переход в более стабильное состояние. Соответствующие примеры из разных областей физики приведены ниже. Пожалуй, один из наиболее значимых примеров относится к современным единым теориям элементарных частиц (см., например, [3]). При построении таких теорий намеренно вводятся тахионы с целью сделать вакуумное состояние неустойчивым и побудить его перестроиться, обеспечив тем самым появление масс у безмассовых частиц [4]. Обсуждение не очень простых и не слишком известных соотношений между понятиями неустойчивость и тахионы и содержится в настоящей статье. [c.101]

Чтобы попять, как совмещаются такие два разных свойства, как акаузальность и нестабильность, нужно рассмотреть функцию Грина тахиона (7( ,х), описывающую его распространение в пространстве с течением времени. В знаменателе такой функции в частотно-импульсном представлении стоит как раз левая часть (1). Соответственно [c.102]

Тахион и уравнение Шредингера. Для подготовки к ответу па вопросы Б и В полезно установить простую связь уравнения для тахионного поля с обычным уравнением Шредингера, опираясь па которую можно использовать при решении тахионных проблем хорошо известные квантовомехапические факты. Будем исходить из (1 ), считая величину Г зависящей в общем случае от пространственной координаты х. Сравнивая это уравнение с уравнением Шредингера для стационарного состояния частицы с массой, равной 1/2 [c.104]

Таким образом, тахионная неустойчивость (а < 0) отвечает связанному состоянию в поле притяжения —Г /С . Соответственно, конечному по объему телу, веществом которого служит тахионная среда, отвечает потенциальная яма с размерами, определяемыми геометрией тела. Энергия Еъ связанного состояния в такой яме определяет непосредственно инкремент нарастания тахионного поля [c.104]

Начнем с рассмотрения трехмерного тела, все размеры которого соизмеримы друг с другом и составляют величину порядка Ь. Поскольку в трехмерной потенциальной яме глубиной V связанные состояния появляются лишь при V > тахионная неустойчивость наступит лишь при Ь > С/Г. Это в точности то условие на размеры тела, которое уже упоминалось в п. 1 в связи с неустойчивостью Джинса. Таким образом, тахионная неустойчивость трехмерного тела требует для своей реализации достаточно больших его размеров (в противном случае второй член в левой части (1) станет больше по абсолютной величине третьего и частота останется действительной величиной). [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...