Поляризуемость атома

Возможно также образование двойного электрического слоя, обусловленного одновременно несколькими причинами, например ионно-адсорбционного слоя при адсорбции поляризуемых атомов кислорода на поверхности металла в условиях перехода катионов из металла в электролит (рис. 106, к) — ионно-адсорбционный потенциал. [c.150]

Связь между показателем преломления и поляризуемостью атома. [c.269]

Итак, показатель преломления среды определяется через оптическую поляризуемость атома (поляризуемость, обусловленную полем световой волны), и, таким образом, задача дисперсии — нахождение зависимости п от X — сводится к нахождению вида зависимости оптической поляризуемости от длины волны (или от частоты, так как ы = 2пс/1, где с— скорость света). Поскольку поляризуемость связана со смещением электрона г из положения равновесия, задача дисперсии сводится к нахождению г из уравнения движения электрона. [c.270]

Поглощение света. Как следует из (11.15) и (11.16), поляризуемость атома и показатель преломления среды являются комплексными величинами. Это, как легко убедиться, означает, что при распространении плоской волны в данной среде помимо фазы меняется также и амплитуда. Если изменение фазы приводит к различию фазовой скорости света в среде от скорости света в вакууме, в ре- [c.271]

Поляризуемость атома в этом случае будет [c.273]

Поляризуемость атома. Покажем, что размерность поляризуемости атома совпадает с размерностью объема н величина ее соответствует кубу радиуса атома (д 10 см ). Будем исходить из [c.276]

Видим, что электронная поляризуемость атома определяется его радиусом. [c.279]

Интересно сравнить экспериментальные значения ае с вычисленными по формуле (8.23). Рассмотрим, например, поляризуемость атомов аргона. Экспериментальное значение ае для этого газа равно 1,83-10- ° Ф-м . Атомный радиус аргона -=1,91Х м. Подставляя это значение в (8.23), находим ае=7Х Х10- Ф-м=. Вычисленное значение ае, конечно, больше наблюдаемого на опыте. Тем не менее одинаковый порядок этих двух величин дает основание считать рассматриваемую картину явления электронной поляризации в общих чертах правильной. Строгий квантово-механический расчет дает результат, по порядку величины совпадающий с (8.23). [c.279]

Ионная поляризуемость молекулы определяется практически кубом радиуса иона и, следовательно, по порядку величины она близка к электронной поляризуемости атомов и ионов. [c.281]

Из уравнения (8.66а) могут быть найдены электронные поляризуемости атомов и ионов. [c.295]

Трудности объяснения дисперсии света с точки зрения электромагнитной теории устраняются с помощью электронной теории. Выше (см. гл. 16) мы установили связь между показателем преломления и поляризуемостью атома и молекулы. Наличие дисперсии не нарушает этой связи, но из факта зависимости показателя преломления от длины волны следует, что поляризуемость является функцией частоты света, следовательно, теорию поляризуемости необходимо строить с учетом дисперсионной зависимости. Вообще говоря, наиболее полной теорией является квантовая теория, однако ее рассмотрение выходит за рамки данного учебного пособия. Здесь более подробно познакомимся только с основами электронной теории дисперсии. [c.81]

Процессы, лежащие в основе Д. г., можно разделить на 2 типа. Один определяется нелинейной поляризуемостью атомов и молекул среды в поле световой волны, проявляющейся практически во всех материалах при достаточно высокой интенсивности светового поля. В этом случае прохождение неоднородного пучка через однородную среду определяется зависимостью п от амплитуды волны (см. Нелинейная оптика). Инерционность процесса, определяемая временем релаксации поляризации атомов и молекул среды, мала (1р 10-12 с). [c.624]

МОЛЕКУЛЯРНАЯ РЕФРАКЦИЯ (Я) — связывает электронную поляризуемость Одл вещества (см. Поляризуемость атомов, ионов и молекул) с его преломления показателем, п. В пределах применимости выражений для М, р. она, характеризуя, как и п, способность вещества преломлять свет, отличается от п тем, что практически не зависит от плотности, темп-ры и агрегатного состояния вещества. [c.194]

Появление лазеров привело к наблюдению в электрич. полях оптич. частоты многих электрооптич. эффектов, известных ранее только для постоянного поля, а также к наблюдению новых явлений Э., связанных с изменением поляризуемости атомов и молекул при их возбуждении. К их числу относятся образование фазовых дифракционных решёток в интерференц. поле интенсивных когерентных световых потоков. Характерная особенность электрооптич. явлений в полях оптич. частоты—их резонансный характер. [c.589]

Таким образом, теория Лорентца, созданная еще в прошлом веке, дала качественное объяснение дисперсии оптических констант— показателя преломления [см. формулу (1.18)1 и коэффициента поглощения [см. формулу (1.19)]. Современный количественный расчет оптических констант вещества основывается на квантовой теории поляризуемости атомов Введем основные понятия, которые при этом используются. [c.17]

В теории Лорентца [выражения (1.17)—(1.19)] используется классическое выражение для поляризуемости атома [c.17]

Здесь /н = 13,54 эв, /о = 13,57 эв — потенциалы ионизации атомов водорода и кислорода, ан=4а , ао = 5,6а — статические поляризуемости атомов водорода и кислорода, ао=0,5292 А. Подставляя в формулу (6) указанные величины, получим [c.284]

Для вычисления поляризуемости атома использовалось выражение [13] [c.294]

Численные оценки условий в случае, когда необходимо принимать во внимание динамическую поляризуемость. В большом числе случаев при проектировании экспериментов, обработке результатов экспериментов, при сопоставлении результатов экспериментов с расчетами и теоретическими моделями важно знать, надо ли принимать во внимание эффект динамической поляризуемости атомов и молекул А если надо, то каков сдвиг уровней Насколько широк круг физических явлений, которые вызывают этот вопрос, видно из последующих лекций. [c.38]

Соотношение (1.8) представляет собой первый член разложения поляризуемости атома по напряженности поля. В сильных полях могут играть роль и высшие члены разложения, например, следующий член, определяющую так называемую гиперполяризуемость атома j3F . [c.20]

Однако эта формула несправедлива для атомов щелочных металлов, так как статическая поляризуемость таких атомов велика в сравнении со статиче ской поляризуемостью атомов инертных газов. [c.170]

В конце этого параграфа доказано, что поляризуемость атома совпадает с размерностью обгема и величина ее соответствует кубу радиуса атома. [c.270]

Деформация прозрачного полимерного материала сопровождается образованием в нем оптической анизотропии. Механизм образования оптической анизотропии под действием напряжения связан с поляризуемостью отдельные атомов и частей макромолекул.. В стеклообразном и высокоэластическом состоянии оптическая анизотропия связана с поляризуемостью различных элементов структуры полимера, поэтому и оптическая чувствительность в этик состояниях различна. В стеклообразном состоянии происходит изменение межатомных расстояний и валентных углов полимерной цепи, поэтому оптическая чувствительность более связана с. поляризуемостью атомов цепи или отдельных звеньев. В высокоэластическом состоянии происходит раскручивание и ориентапия макромолекул, поэтому оптическая чувствительность связана в основном с поляризуемостью кшетичес1ких сетментов [24, 39, 74]. [c.18]

В области I энергия связанного состояния превышает тепловую энергию свободных частиц, что означает присутствие в плазме атомов. Частично ионизов. плазма имеет в своём составе атомы, молекулы, свободные электроны и ионы. Параметры атомов разных веществ (размеры, поляризуемость, энергия ионизации) отличаются очень сильно. Если поляризуемость атомов а велика (у Сй а = 400а ), то достаточно велик ср. потенциал ф, создаваемый поляризов. атомами, так что [c.253]

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ атомов, ионов п молекул — способность этих частиц приобретать электрич. дипольный момент р в электрич. поле Е. В электрич. поле заряды, входящие в состав атомов (молекул, ионов), смещаются один относительно другого — у частицы появляется индуциров. дипольный момент, к-рыг [c.72]

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ рентгеновская — способность вещества поляризоваться под действием внеш, поля рентг. эл.-магн. волны количественно равна коэф. пропорциональности х между поляризацией Р единицы объёма вещества и единицей напряжённости внеш. электрич. Поля Е. Свойства П, р. существенно отличаются от поляризуемости атомов, ионов п молекул в поле оптич. диапазона, где при переходе К описанию ди-алектрич. свойств вещества вводится понятие диэлект-рич, восприимчивости. В рентг. диапазоне длин волн значения этих величин практически совпадают, поэтому обычно ограничиваются введением лишь понятия П. р. [c.74]

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулоновского возбуждения атомных, молекулярных или ядер-ных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения Света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольных алектрических и магнитных, а также электрич. квадру-польных излучений [1—5]. В случае алектровных переходов в атомах злектрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для магн. дипольных и злектрич. квадрупольных переходов — порядка 10- — [c.495]

Квадратичный Ш. э. может быть объяснён на основе представлений о поляризуемости атома. В поле Е атом приобретает дилольный момент d—a.E, где а — поляризуемость. Ср. значение этого момента для атома как системы, обладающей центром симметрии, равно нулю, что и обусловливает отсутствие, в общем случае многоэлектронных атомов, линейного III. э. Дополнит, энергия атома с дипольным моментом d в поле Е равна V= — dE), что даёт, с учётом работы поляризации для индуцированного дипольного момента d=a , квадратичную зависимость Кот Е [c.475]

Таблицы Хенке представляют собой компиляцию и экстраполяцию имеющихся расчетных и экспериментальных данных по поляризуемости атомов. При переходе от атомной поляризуемости к диэлектрической проницаемости используется ряд предположений о структуре материала, его плотности, характере межатомных взаимодействий и т. п., которые обсуждаются в п. 1.2. Поэтому для справок в дополнение к таблицам Хенке в качестве приложения II нами дана составленная А. Я- Грудским подборка экспериментальных значений оптических констант материалов, наиболее часто применяющихся в качестве покрытий для зеркальной рентгеновской оптики. [c.10]

Величина ап1т иредставляет собой статическую поляризуемость атома в состоянии с указанными квантовыми числами. Из (4.1), (4.2) и (43) следует, что дополнительная энергия в этом случае определяется соотношением [c.80]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризуемость атома : [c.270] [c.277] [c.114] [c.154] [c.151] [c.152] [c.651] [c.695] [c.165] [c.487] [c.107] [c.107] [c.19] [c.22] [c.44] [c.177] [c.33] [c.81] [c.87] [c.110] [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...