ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Перенормировка из "Труды по теоретической физике и воспоминания Том1 " Дело заключается в том, что в квантовополевых задачах имеется неустранимое взаимодействие частиц с их собственным полем. Оно изменяет характеристики частиц — их массы, заряды (константы связи), и необходима специальная процедура перенормировки для выявления тех значений характеристик частиц, которые прямо соответствуют эксперименту. В перенормируемых теориях поля одновременно происходит устранение расходимостей. Проблема перенормировки будет специально рассматриваться в следующем пункте, а пока мы ограничимся исследованием неперенормированной теории. [c.65] Другое проявление обсуждаемого взаимодействия состоит в невозможности пользоваться понятием свободных — в буквальном значении этого слова — частиц при рассмотрении процесса рассеяния. Эта трудность устраняется переходом к 1п-формализму введением системы 1п-состояний, являющихся собственными состояниями полного гамильтониана системы, и рассмотрением процесса рассеяния как результата временной эволюции первоначально заданной системы 1п-состояний [14]. Соответственно, мы должны рассматривать как свободные , не зависящие от д именно 1п-состояния. [c.65] В локальной теории поля коммутатор в правой части (32) исчезает вне светового конуса, благодаря чему функция в х) равная О при жо О и 1 при хо О, имеет инвариантный смысл. [c.66] Таким образом, задача рассеяния в неперенормированной теории поля решается, по существу, с помощью тех же уравнений, что и квантовомеханическая задача. Отличие состоит лишь в том, что теперь в качестве начального и конечного состояний мы должны брать 1п-состояния. Укажем, что, хотя приведенный в этом пункте вывод и опирается на отсутствие связанных состояний, результаты пунктов 1 и 3 делают весьма вероятной применимость полученных уравнений и при наличии таких состояний. Это относится в особенности к уравнению (33). [c.66] О Аналогично условие стабильности вакуумного состояния 0)in дает Loo = 0. [c.66] Укажем в заключение, что в излагаемом методе при рассмотрении матрицы рассеяния на массовой оболочке нет необходимости проводить перенормировку волновой функции. Раскрытие известной неопределенности, возникающей при обрастании внешних линий диаграмм, должно проводиться так, чтобы получился нулевой результат. Это соответствует условию (35), сохраняет унитарность матрицы рассеяния и ведет к правильной перенормировке константы связи, которая осуществляется единым образом, а не по частям, как в обычном подходе. Благодаря этому, а также другим обстоятельствам проведение перенормировки и доказательство перенормируемости в рамках излагаемого метода оказываются более простым делом, чем в обычном аппарате (см. [8, 10, 11]). [c.67] Вернуться к основной статье