Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

473 колебания—,37, 445 — 447 задачи

Рассмотрим простейшую задачу теории колебаний — задачу о свободных (или собственных) колебаниях тела, масса которого сосредоточена в одной точке (рис. XI. 10). Массу стержня (или пружины), поддерживающей тело, будем считать пренебрежимо малой по сравнению с массой колеблющегося тела.  [c.298]

СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ (задачи 825—842)  [c.268]

ЗАТУХАЮЩИЕ КОЛЕБАНИЯ (задачи 843—852)  [c.272]

Уравнение, период, фаза, амплитуда, частота, теория, затухание, степень затухания, график, вид, изохронность, декремент, наложение, способ, запись, форма. .. колебаний. Задача. .. о колебаниях. Влияние сопротивления. .. на колебания. Пример. .. на свободные колебания.  [c.30]


Собственная частота крутильных колебаний (задача 10.56)  [c.423]

Вынужденные колебания. Задача о вынужденных колебаниях весомой призматической балки сводится к решению уравнения  [c.182]

Таким образом, при некоторых достаточно общих предположениях относительно изменения форм колебаний задача опять сводится к анализу условных осцилляторов, различающихся лишь возмущением. При этом приближенная формула, определяющая общее решение системы (4.79), принимает вид н  [c.162]

Из уравнения (I. 61) видно, что С р не зависит от амплитуды колебаний — задача является линейной. Таким образом, в данном случае несимметричная характеристика приводится к линейной характеристике.  [c.23]

При рассмотрении механизма как объекта колебаний задача снижения его виброактивности тесно соприкасается с задачей минимизации динамических ошибок, под которыми понимают искажения воспроизводимых программных кинематических характеристик, вызванные колебаниями звеньев. Особенно значительными обычно являются динамические ошибки в ускорениях звеньев, что может иногда привести к многократному возрастанию максимальных динамических нагрузок по сравнению с результатами, полученными без учета колебаний звеньев. Кроме того, минимизация динамических ошибок является необходимой предпосылкой для того, чтобы синтезируемые оптимальные законы движения звеньев оказались практически реализуемыми. С учетом условий формирования динамических ошибок одновременно определенным образом должны корректироваться сами критерии оптимальности, используемые при выборе как кинематических характеристик программного движения, так и параметров механизма. Поэтому вопросы оптимизации механизма с учетом отмеченных факторов, как правило, приходится рассматривать в рамках единой динамической задачи.  [c.83]

Для решения этих задач разработаны различные численные методы интегрирования, которые благодаря использованию ЭЦВМ превратились в универсальные средства приближенного анализа колебаний. Развитие вычислительных средств привело к модернизации ранее разработанных и созданию новых методов численного интегрирования дифференциальных уравнений теории колебаний. Задача выбора наиболее подходящего численного метода интегрирования связана со спецификой каждой конкретной задачи. Удачно выбрав метод, можно значительно ускорить процесс )ешения задачи, уменьшить требования к объему оперативной памяти, используемой ЦВМ.  [c.120]

Исследование с помощью нормальных форм колебаний задач о поперечном изгибе стержней. Для получения решений уравнений (2.4а) для поперечно нагруженных стержней с концевыми условиями, подобными представленным в таблице 2.1, можно использовать нормальные формы колебаний балок с теми же граничными условиями ТОЧНО так же, как функции синуса ранее в 2.4 использовались для балок с обоими свободно опертыми концами ).  [c.95]

Подставив в (17) вместо Y, мы получим соответствующие собственные частоты р . Сопряженные соотношения (7) имеют место для любых двух форм нормальных колебаний. Следовательно, как и раньше, можно показать, что из (17) можно получить оценку для р (/>i определяется как самая низкая ) или основная собственная частота), которая для каждого конкретного случая превышает истинное значение р и будет достаточно близка к нему, когда некоторая форма подставляемая в (17), выбрана подходящим образом ). Таким образом метод Рэлея можно применять для оценки основной частоты свободных колебаний. Задачи такого рода часто решаются этим методом ).  [c.622]


Как было указано, для определения собственных частот колебаний задачи необходимо только найти собственные значения X, которые являются корнями частотных уравнений (29) и (31). Все собственные значения для пластинки с фиксированным значением коэффициента а/Ь и различными длинами трещины должны лежать между известными  [c.137]

Для решения задачи 1 в работе [59] был разработан другой эффективный метод, основанный на использовании однородных решений для слоя и условий их обобщенной ортогональности. Он пригоден и для более общего случая, когда штамп совершает стационарные колебания (задача 2, рис. 2) под действием периодически изменяющейся силы Р =Р ехр(-шЬ). Там же получены соответствующие условия обобщенной ортогональности осесимметричных однородных решений для слоя.  [c.160]

Во всех формулах динамики твердого тела, движущегося непоступательным движением, фигурируют в качестве динамических характеристик тела его моменты инерции относительно тех или иных осей. Если тело однородно или известен закон изменения его плотности, причем известны также уравнения поверхностей, ограничивающих тело, то его момент инерции можно вычислить при помощи кратных интегралов (как это сделано, например, в 111 учебника) однако для нахождения момента инерции шатуна двигателя или махового колеса, или самолета и т. п. этот метод неприменим, и на практике пользуются в этих случаях экспериментальными методами. Один из них — это метод физического маятника так как в формуле для периода колебаний Т Mgs величины Г, Mg и s легко найти из опыта (см., например, задачник, № 37.32), то, зная их, можно найти момент инерции относительно оси подвеса, а затем по теореме о параллельных осях найти центральный момент инерции. Применяется также метод крутильных колебаний (задачи №№ 37.17—37.19), метод падающего груза (№ 37.43) и т. п.) ).  [c.164]

Решение общей задачи управления. Общее решение задачи 2.1 получается как сумма решений задач гашения колебаний (задача 2.2) и перевода покоящейся струны в заданное состояние (задача 2.3). Решения л 1) и даются формулами (2.29), (2.31) и (2.30), (2.32) соответственно  [c.35]

Решение задачи управления в условиях третьей краевой задачи. По аналогии с п. 3.1 сначала решим задачу успокоения колебаний (задачу 2.5), затем задачу перевода покоящейся струны в заданное состояние (задачу 2.6) решение задачи 2.4 будем искать как сумму решений задач 2.5 и 2.6.  [c.35]

Решение общей задачи управления. Общее решение задачи 2.4 получается как сумма решений задач гашения колебаний (задача 2.5) и перевода покоящейся струны в заданное состояние (задача 2.6). Решения //( ) и и 1) даются формулами (2.38), (2.41) и (2.37), (2.42) соответственно  [c.39]

Разрешимость для произвольных частот колебания. Задачи (I) , (II)".  [c.306]

Задача о распространении термоупругих волн в прямоугольном стержне, на боковых поверхностях которого напряжения и температура равны нулю, изучалась в работе [48]. Решение разлагалось по степеням толщины слоя (г) и, таким образом, была получена последовательность систем уравнений. Для основной системы уравнений определены три типа волн, фазовые скорости которых зависят от частоты колебаний. Задача о колебаниях в термоупругом слое, на поверхностях которого задается конвективный теплообмен со средой, рассматривалась в работах 49а—с]. Было показано, что колебания затухают и диспергируют, фазовые скорости зависят от упругости и теплофизических свойств слоя, а также от условий теплообмена на поверхностях слоя. Значения фазовых скоростей при продольных колебаниях ниже, чем при поперечных, и меньше зависят от условий теплообмена на поверхностях слоя. Показано также, что фазовые скорости термоупругих волн меньше, чем упругих, например, для малых значений частот.  [c.242]

Колебания оболочек, заполненных жидкостью. Свободные колебания заполненных частично или целиком сосудов имеют, естественно, два качественно различных участка спектра. При низких частотах колеблется жидкость, оболочка же является практически безынерционной (квазистатической). При высоких частотах, наоборот, колеблется оболочка, увлекая при этом в движение вместе с сосудом некоторый объем жидкости. Несмотря на возможные упрощения (идеальная жидкость, малые колебания), задачи гидроупругости являются далеко не простыми даже в случае осесимметричных колебаний оболочек вращения — ведь движение жидкости и тогда определяется двумерным волновым уравнением.  [c.256]

Колебания скоростей во время установившегося движения могут достигнуть такой величины, которая не будет допустимой с точки зрения обеспечения всех надлежащих условий работы механизма. Тогда может возникнуть вопрос о регулировании в заранее заданных пределах величин этих колебаний. Задача о регулировании колебаний скоростей во время установившегося движения механизма имеет большое значение в технике, потому что в большинстве механизмов это время является рабочим временем его движения — промежутком времени, в течение которого механизм выполняет свои производственные функции.  [c.493]

В теории колебаний задача отыскания собственных частот осциллятора или системы связанных осцилляторов приводится к нахождению С. з. линейного оператора. При этом оператор не всегда эрмитов, а комплексные собственные частоты соответствуют затуханию или нарастанию колебаний. Физич. требования определяют выбор знака мнимой части С. з.  [c.566]


До настоящего времени нет точных значений этого коэффициента для всех наиболее употребляемых в машиностроении металлов и для различных частот ультразвуковых колебаний. Задача определения коэффициента поглощения в металлах еще ждет своего разрешения.  [c.87]

В число компонентов воздуха при комнатной температуре входит большое количество двухатомных молекул, главным образом N2 и О2. Такие молекулы обладают двумя вращательными и двумя колебательными внутренними степенями свободы в дополнение к трем поступательным степеням свободы, которыми, как предполагается в теории, обладают все молекулы. Существование этих внутренних степеней свободы может привести к неадиабатическим, или неупругим, столкновениям в том смысле, что полная кинетическая энергия сталкивающихся частиц больше не будет сохраняться в процессе столкновения. Существуют механизмы перехода энергии поступательного движения во внутреннюю энергию вращения и колебания. Задача усложняется, когда рассматриваются продукты сгорания, так как могут присутствовать многоатомные молекулы, которые обладают даже большим числом внутренних степеней свободы при всех температурах.  [c.373]

Уравнение (10.20) есть интегральное уравнение задачи (7J если m отлично от характеристических значений (от частот собственных колебаний) задачи (D ), что мы предполагаем, как в 1, то согласно теореме 12 10 гл. VI уравнение (10.20) разрешимо и имеет единственное решение, которое строится по первой теореме Фредгольма. Нужно показать, что это решение является одновременно и решением функционального уравнения (10.192). Рассмотрим сначала случай трех измерений и допустим, что доказываемое предложение не верно тогда, введя обозначение  [c.328]

Колебания скоростей во время установившегося движения могут достигнуть такой величины, которая не будет допустимой с точки зрения обеспечения всех надлежаии Х условий работы механизма. Тогда может возникнуть вопрос о регулирован1И1 в заранее заданных пределах величин этих колебаний. Задача  [c.374]

Группы Задачи на вычи-слепие кинетического момента системы (задача 981) Задачи, в которых имеет место сохранение кинетического момента системы (задачи 982-989) Задачи, относящиеся к вращению твердого тела вокруг неподвижной оси Задачи, относящиеся к крутильным колебаниям Задачи на определение гироскопических реакций (задачи 1 029- 1035.1 0391  [c.354]

Теория затухающих колебаний. Задача о прямолинейном ДБИже , НИИ материальной точки под действием центральной силы, пропорциональной расстоянию, и сопротивления, пропорционального скорости, важна не только сама по себе, но и вследствие существования большого числа аналогичных случаев движения. Диференциальное уравнение, от которого такое движение зависит, представлягт уравнение совершенно такого же типа, как и в случае малых колебаний маятника, или крутильных колебаний подвешенного стержня, при сопротивлении воздуха, или колебаний стрелки гальванометра, при действии токов, индуктированных в прилегающих металлических массах, и т. д.  [c.249]

В сложных колебательных системах со многими степенями свободы, какими являются конструкции машин с присоединенными опорными и неопорными связями, в диапазоне частот действия возмущающих сил всегда имеется большое количество частот собственных колебаний. Задачей является исключение возможности совпадения частот вынужденных и собственных колебаний, которые могут проявиться при действии на конструкции данной системы сил. Только в такой постановке могут быть получены определенные положительные результаты. Поэтому при исследовании резонансных характеристик конструкций машин необходимо иметь четкое представление о системе действующих в машине вибрационных сил и онределять реакцию конструкций именно по отношению к такой (или близкой к ней) системе сил. 424  [c.424]

В общем случае неосесимметричной деформации цилиндра (см. рис. 74) все характеристики напряженно-деформирован-ного состояния являются функциями трех координат г, 0, г. При изучении спектра собственных частот и форм колебаний задача естественно распадается на последовательность задач с определенным типом изменяемости в окружном направлении, описываемым угловыми функциями os /0 или sin /0, 1, 2,. ..  [c.233]

Вопрос о иорояадении звука аэродинамическим потоком занимал многих физиков-акустнков с давних пор. Такие явления, как, например, эоловы тона или вихревой звук и краевой тон, изучались уже более ста лет назад. Однако при изучении указанных явлений, в теории которых Велики прежде всего заслуги Рэлея, основное внимание было уделено таким сюронам явления, как, например, определение частоты возиикающих колебаний. Задача о нахождении интенсивности как вихревого зву-  [c.376]

В случае неустановившихся колебаний задачу (4.1.1), (4.1.2) необходимо дополнить соответствуюпщми начальными условиями на перемещения и скорости. Для решения таких задач необходимо использовать преобразование Лапласа по времени с учетом начальных условий  [c.56]

Сдвиговые колебания. Задача о сдвиговых вдоль оси Х2 колебаниях полосового штампа, занимающего в плане область xi 1, на поверхности преднапряженного слоя с защемленным основанием сводится к исследованию интегрального уравнения (5.2.11), в котором  [c.90]

В 1868 г. появилась работа английского физика Д. К. Максвелла О регуляторах . Он применил линеаризацию динамической задачи, создав так называемый метод малых колебаний. В этом случае замена криволинейного участка ОВ кривой (фиг. 6) осуществляется прямолинейным ОА. Из графика видно, что приращение Ау, подсчитанное таким способом, отличается от действительного приращения функции Дг/аейст .- Однако ошибка Ау ц д — Ау становится тем меньше, чем меньше приращение аргумента Ах и чем ближе кривая приближается по форме к наклонной прямой. При помощи метода малых колебаний задача устойчивости регулирования была сведена к исследованию системы алгебраических уравнений.  [c.8]

Главными стимулами построения теории стали новые задачи о движении тел. Математическое описание Кеплером движения планет, осознание Галилеем физических причин падения земных тел и получение соответствующих математических законов. Задачи о передаче движения посредством удара, ставшие одним из важнейших звеньев декартовой системы натуральной философии и получившие математические решения у Уоллиса, Рена, Гюйгенса, Мариотта. Сугубо техническая задача о колебаниях маятника, решенная Гюйгенсом геометрическим методом, привела к понятиям центробежной силы и центра колебаний. Задачи удара тел породили понятия, связанные с деформацией тел (упругость, абсолютная твердость,...), укрепили представления о взаимодействии тел как о причине их движения. Иосле введения Декартом понятия количества движения эта причинно-следственная  [c.269]

Гироскопический указатель направления Сперри. Если бы магнитную стрелку (катушку) компаса можно было удержать на магнитном меридиане без застоя и колебаний, задача полета по прямой и точных поворотов была бы простой, а выход на желаемый курс и сохранение его осуществлялись бы удерживанием курсовой черты в нужном-ааправлении. Гироскопический указатель направления Сперри позволяет аользоваться этим приемом для сохранения курса. Таким образом ош  [c.41]



Смотреть страницы где упоминается термин 473 колебания—,37, 445 — 447 задачи : [c.354]    [c.354]    [c.354]    [c.98]    [c.17]    [c.6]    [c.9]    [c.67]    [c.202]   
Математическая теория упругости (1935) -- [ c.0 ]



ПОИСК



419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные

419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные колебания 405, 406 уравнение частот

419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные словие нерастянутости 414 Фенкнера налюдения 404 цилиндрическая оболочка

473 колебания—,37, 445 — 447 задачи о динамическом сопротивлении

Анилович, О применении методов теории стационарных случайных процессов к задаче анализа колебаний колесного трактора

Антиплоская задача о колебаниях штампа на упругом полупространстве

Балицкий, М. Д. Генкин, А. А. Кобринский, В. И. Сергеев, А. Г. Соколова О математическом моделировании колебаний прямозубых колес в связи с задачей их акустической диагностики

Вариационный метод решения задач о свободных колебаниях жидкости

Внешиие задачи колебания (I), (II), (III). Приведение к интегральным уравнениям. Основные теоремы

Внешние задачи колебания

Внешние смешанные граничные задачи колебания

Внутренние задачи колебаний

Вязкоупругости задачи, стационарные колебания

Г лава VII ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ УСТАНОВИВШИХСЯ УПРУГИХ КОЛЕБАНИЙ Внутренние задачи

Галилео Галилей и понятие изохронности колебаний Решение Гюйгенса задачи о колебаниях маятника

Ганиев. Некоторые задачи устойчивости при нелинейных. колебаниях твердого тела

Гранично-контактные задачи колебания

Гранично-контактные задачи статики и колебания

Граничные задачи колебания

Динамическая контактная задача для полупространства (Н. М. Бородачев) Колебания штампа с плоским круговым основанием под действием вертикальной возмущающей силы

Динамические задачи управления колебаниями упругих систем

Динамические задачи. Полуаналитическое исследование. Колебания и собственные значения

Дополнение 1. Точное решение задачи о колебании математического маятника . Дополнение 2. Ангармонический осциллятор

Еще одна оценка периода колебаний математического маятника и другие задачи. Правило Уилера

Задача 9. Упругие колебания

Задача о выбросах при случайных колебаниях

Задача о колебании двойного физического маятника

Задача о колебании физического маятника

Задача о колебаниях маятника для астрофизики — проблема пульсации звезд

Задача о синтезе форм собственных колебаний упругих систем

Задача о собственных колебаниях

Задача о точечном источнике колебаний

Задача п. 92.4 в случае вертикальных гармонических колебаний среды. Эффект всплывания тяжелой крупной частицы в среде из легких мелких частиц

Задача приведения для пластин и оболочек. Родственные задачи (растяжение, изгиб, колебания)

Задачи периодического движения. Ламинарное движение диффузия вихря. Колебания пластины. Периодические приливные силы слабое влияние вязкости в быстром движении

Задачи распространения волн в цилиндре с продольными полостями. Колебания эксцентрического цилиндра

Задачи теории случайных колебаний

Задачи управления колебаниями

Задачи установившихся моментно-упругих колебаний

Задачи установившихся термоупругих колебаний

Задачи установившихся упругих колебаний

Интегрирование методы—в задачах равновесии, 28, 244, 258, 275 ---в задачах о колебаниях

Использование принципа сохранения энергии при решении задач о колебаниях

Исследование частот свободных колебаний систем на основе однородной задачи

Исследование эффекта Сен-Венана в задаче о симметричных колебаниях пластины

Классификация колебаний стержней. Дифференциальное уравнение продольных колебаний. Численные значения постоянных для стали. Решение для стержня, свободного на обоих концах. Вывод решения для стержня с одним свободным и другим закрепленным концом. Стержень с двумя закрепленными концами. Влияние малой нагрузки. Решение задачи для стержня с прикрепленной к нему большой нагрузкой. Отражение в точке соединения. Поправка иа поперечное движение. Хриплый звук Савара. Дифференциальное уравнение для крутильных колебаний. Сравнение скоростей продольной и крутильной волн Поперечные колебания стержней

Классическая задача об устойчивости колебаний системы двух осцилляторов

Колебания деформируемых тел Постановка динамической задачи теории упругости

Колебания жидкости в баке - Механическая задач

Колебания общая теория — 18, 186 уравнения —, 20, 145, 186 однозначность решения задачи о —, 186 поток энергии при —, 188 свободные

Колебания стрел с боковыми вантамн в горизонтальной плоскости Уточненная постановка задачи

Колебания трехслойных цилиндрических оболочек Постановка задачи для упругой трехслойной оболочки

Краевая задача о колебании преднапряженной среды

Краевые динамические задачи о колебании преднапряженных сред

Логвинов, В.В. Журба. К вычислению деформации упругого элемента в задачах о линейных колебаниях

Малые колебания консервативной системы Постановка задачи о малых колебаниях

Метод конечных разностей в задачах устойчивости и колебаний

Метод перемещений в задачах о гармонических колебаниях стержневых систем

Метод статистического моделирования в задачах случайных колебаний

Метод электрической аналогии при решении задач колебаний механических систем

Методические основы алгоритмов решения задач прочности, устойчивости и колебаний

Методы решения линейных задач теории колебаний И. И. Влехман, Пановко)

Механические модели для решения задачи о колебаниях

Многосвязная область (плоская задача, изгиб, колебания)

Насколько полезна фрактальная размерность для задач теории колебаний

Некоторые другие задачи о колебании упругих и вязкоупругих слоистых конструкций

Некоторые задачи колебаний и устойчивости анизотропных слоистых оболочек

Некоторые задачи о колебаниях оболочек и оболочечных конструкций

О нелинейных задачах теории нестационарной фильтраО движениях грунтовых вод при колебаниях уровня воды в водохранилище с вертикальной границей

О приближении нелинейной акустики в задачах о колебаниях газа в трубах. А. Н. Крайко, А. Л. Ни

О расчете крутильных колебаний стреловых конструкций, содержащих канаты н панты большой длины. Уточненная постановка задачи

О расчете крутильных колебаний стрелопых конструкций, содержащих канаты н панты большой длины. Упрощенна постановка задачи

О численном интегрировании линейных краевых задач устойчивости и свободных колебаний слоистых оболочек вращения

Об одной задаче вынужденных колебаний системы с сухим трением

Об условиях применимости приближенных уравнений колебаний стержней. Другие задачи и общие замечания

Оболочка 117 - Безмоментное состояние 153 Геометрия 117 - Деформация состояний 209 - Задача комбинированного нагружения 288 - Изгиб 137 - Колебания 214 - Кра евой эффект решения моментной теории

Общая задача о колебаниях жидкости в подвижном сосуде произвольного вида

Общее уравнение. Простое гармоническое движение. Нормальные моды колебаний. Энергетические соотношения. Случай малой связи Случай резонанса. Передача энергии. Вынужденные колебания. Резонанс и нормальные моды колебания. Движение при переходных процессах Задачи

Однородные внутренние задачи колебания. Спектр собственных частот

Получение канонических систем для задач устойчивости и колебаний

Получение канонических систем для решения задач статики, устойчивости и колебаний многослойных оболочек вращения

Полярные координаты объемное расширение и вращение в---------68 компоненты деформации в---------, 68 уравнение равновесия применение —— в теории деформации—имеющей особые точки, 211 ---в задаче о деформации шара, 234 -в задаче о колебаниях полого шара

Постановка задачи для анализа гармоничесих колебаний

Постановка задачи нелинейных колебаний дисперсных систем

Постановка задачи о колебаниях прямоугольника. Метод решения

Постановка задачи о поперечных колебаниях анизотропных g- слоистых пластин

Преображенский , Обзор. О задачах по устойчивости и колебаниям многосвязных тонкостенных деформируемых систем

Приближенное решение задач колебания

Приближенное решение задач колебания статики

Приближенное решение задач колебания термоупругости

Приближенное решение некоторых задач о колебании вязкоупругой полуплоскости

Приложение метода последовательных приближений к задачам о свбодных колебаниях

Применение аналоговых электронно-вычислительных машин для решения задач прикладной теории нелинейных колебаний механических систем

Применение уравнения энергии к задачам о колебаниях

Примеры решения задач (приближенные методы определения частоты собственных колебаний)

РАСЧЕТ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА КОНУСЕ, СОВЕРШАЮЩЕМ ПЛОСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В СВЕРХЗВУКОВОМ ПОТОКЕ Постановка задачи. Вывод уравнений нестационарного пограничного слоя на колеблющемся затупленном конусе

Развитие аналитических методов решения задач прикладной теории упругих колебаний

Разрешающие уравнения задач прочности, устойчивости и колебаний оболочечйых конструкций

Разрешимость для произвольных частот колебания задачи

Рассеяние нейтронов кристаллом Рассеяние электромагнитного излучения кристаллом Волновая картина взаимодействия излучения с колебаниями решетки Задачи Ангармонические эффекты в кристаллах

Расчетные схемы и методы решения некоторых задач о продольных колебаниях вагонов при н еуст а н ов ив теме я движении поезда

Решение гранично-контактных задач для уравнения установившихся колебаний

Решение задачи гашения колебаний

Решение задачи гашения колебаний в условиях первой краевой задачи методом Фурье

Решение задачи гашения колебаний в условиях третьей краевой задачи методом Фурье

Решение задачи о малых колебаниях

Решение обратной задачи при случайных колебаниях систем с и степенями свободы

Решения задач гашения колебаний методом Фурье

Свободные колебания в трубах. Задачи с начальными условиями

Свободные малые поперечные колебания струПлоские задачи упругого равновесия

Скорость волны. Общее решение задачи о распространении волны Начальные условия. Граничные условия. Отражение на границе Струны конечной длины Простые гармонические колебания

Статистические задачи колебаний и устойчивости упругих систем (В. В. Болотин, М. Ф. Диментберг)

Стержни — Задачи аэрогидроупругости колебания стержней Продольные колебания стержней

Стержни — Задачи иэрогидроупругоста колебания стержней . Продольные колебания стержней

Теоремы существования для внешних задач колебания

Теория термоупругости, задачи установившихся термоупругих колебаний

Теория термоупругости, задачи установившихся частот собственных колебаний ограниченного тела

Управление колебаниями струны в условиях других краевых задач

Управление колебаниями струны в условиях первой краевой задачи

Ур внения фазовые в задачах о колебаниях

Ур внения фазовые в задачах о колебаниях виброударных систем

Уравнение движения. Простые гармонические колебания. Нормальные моды колебании. Вынужденные колебания Задачи

Учет обратного влиянии колебаний механических систем 216-—284 — Задачи статистические

Учет обратного влияния упругих колебаний механических систем 216—284 — Задачи статистические 513, 525, 528540 — Формулы Гогенемзер—Прагера 310 — Формулы Граммеля 242, 309, 310 Формулы Донкерли

Ч частота колебаний конических оболочек численное решение однородной линейной краевой задачи



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте