Дифракция дополнительном экране

Рассмотрим два случая дифракции на плоских экранах. Пусть задан некоторый экран. Заменой отверстий на непроницаемые участки и наоборот можно получить так называемый дополнительный экран. Если и ] и 2 — дифрагированные поля на этих двух экранах, то имеет место, следующее соотнощение (принцип Бабине) [12] [c.265]

Важным следствием теоремы Бабине при дифракции Фраунгофера является идентичность дифракционных распределений для дополнительных экранов, например отверстия и диска равных диаметров. Действительно, если коэффициенты пропускания [c.142]

Анализ свойств диффузора, дополнительного по отношению к Дф1, и применение теоремы Бабине [21а, с. 132-134 216, с. 147-149 42, 45, с. 351 49] позволяют сделать вывод о том, что дифракционная картина, формируемая диффузором Дф1, будучи светосильной за счет массового эффекта, по своей геометрии сходна с картиной дифракции в параллельных лучах от одиночного отверстия в непрозрачном экране. [c.8]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Полоса. Другая интересная задача, вводящая в заблуждение своей кажущейся простотой, относится к дифракции иа бесконечно длипиой, идеально проводящей плоской по.чосе с параллельными краями или к дифракции на дополнительном экране в виде щели в бесконечной плоскости. Было предложено несколько способов решения этой задачи [6, 16, 33—36], по ни один из них пе давал решения в замкнутом виде. Ниже показано, как в случае нормального иадения плоской волны метод дуального интегрального уравнения [37, 38] использовался для получения в решении первых двух членов разложения в степенной ряд по ka, где 2а — ширина полосы. [c.544]

Обозначим через ( , д) произвольное падающее поле, где означает электрический, ад — магнитный векторы. Дополнительное падающее поле определим как (— ), где первый вектор электрический, а второй магнитный. Оба поля удовлетворяют уравнениям Максвелла. Сначала мы рассматриваем дифракцию поля (Г, д) на идеально проводящем плоском экране 5 нулевой толщины. Далее мы рассматриваем дифракцию дополнительного поля (— ) на таком отверстии А в идеально проводящем экране, что отверстие во второй задаче имеет тот же размер и форму, что и экран в первой задаче (Л=5). Для простоты назовем вторую дифракционную задачу дополнительной дифракционной задачей. Строгая форма принципа Бабине утверждает, что решение одной из этих задач дает сразу решение другой. В первой задаче полное поле всюду в пространстве имеет вид ( -ЬЕ , д-ЬН ), где рассеянное поле (Е , Н ) обусловлено электрическими токами, индуцированными на экране падающим полем. В дополнительной задаче мы можем выделить поля впереди и позади отверстия. Обозначим через (Ео, Но) полное поле в ос-вещепиом полупространстве (г< 0) при отсутствии отверстия в экране, а через (Е , Н ) —дифрагированное поле при наличии отверстия. Последнее поле образует полное поле позади отверстия, но перед отверстием полпое поло есть (ЕоЧ-Е , Но+Н< ). [c.390]

В теории дифракции большое значение имеет принцип Бабпне, устанавливаюш ий связь между распределением амплитуд и фаз волн, дифрагировавших на дополнительных экранах. Дополнительными называются экраны, у которых отверстия одного точно совпадают с непрозрачными частями другого, например, отверстие радиуса а в непрозрачном экране и непрозрачный диск того же радиуса. [c.260]

Рассмотрим сначала простой, но практически важный случай, когда отверстие в экране имеет вид узкой длинной щели с параллельными краями. Размер волновой поверхности в направлении вдоль щели ограничен только объективом, и если вносимую им дополнительную дифракцию во внимание не принимать, то волны дифрагируют только в направлениях, перпендикулярных щели. Поэтому можно считать, что элементарные участки волнового фронта, имеющие вид узких длинных полосок, параллельных краям щели, становятся источниками цилиндрических вторичных волн. Амплитуды этих волн, приходящих в точку Р от разных полосок, одинаковы, так как все элементы имеют одинаковую площадь и одинаковый наклон к направлению вторичных волн. Соотношение фаз вторичных волн в точке Р будет таким же, как и в любой плоскости, перпендикулярной их направлению до линзы, например, в плоскости АВ (рис. 6.12). Так как при нормальном падении света на щель фазы вторичных источников одинаковы, то исходящая под углом 0 волна из элемента с координатой х (рис. 6.12) опережает по фазе волну того же направления из середины щели на Йлг81п0. Амплитуда результирующего колебания в точке Р, обусловленного вторичными волнами от всей щели шириной а, пропорциональна выражению [c.286]

Дифракция на плоских бесконечно тонких пластинах (бесконечная лента, круговой диск) и дифракция на дополнительных отверст1 ях в плоском экране (бесконечная ш,ель, круговое отверстие). [c.177]

Рисунки 1.13, а, б. .. 1.19 позволяют проследить влияние размеров экрана на акустические характеристики диска. При ширине экрана, составляющей примерно половину длины волны [к а - ах) > (2. .. 3)], импедансы излучения одностороннего диска в кольцевом экране и диска в бесконечном экране становятся практически равными. Заметим, что при возрастании размеров экрана осцилляции давления на оси (и для осциллирующего и для одностороннего дисков) не затухают (см. рис. 1.14, а, б). Это связано с тем, что при увеличении радиуса Э1 ра-на а увеличивается и длина окружности 2т, определяющая длину дополнительного излучателя, имитирующего дифракцию на кромке. Производительность этого излучателя (при а ах) убывает по сферическому закону, 1/а, в результате чего вклад его остается постоянным. Такая ситуация имеет место лишь для идеального абсолютно жесткого экрана. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...