Испарение из пористой пластины

Хотя этот анализ работы [Л. 8] носит несколько условный характер, так как испарение воды из пористой пластины происходило при турбулентном потоке, однако уменьшение коэффициента теплообмена с увеличением температурного напора At происходит вследствие других причин. Необходимо отметить, что при турбулентном обтекании влияние поперечного потока вещества на изменение коэффициента теплообмена будет меньше, чем при ламинарном обтекании. [c.23]

Испарение может происходить и из пористой пластины, разделяющей парогазовую и жидкую среды. Распределение температур по толщине такой пористой стенки было получено в 2-И [формула (2-117)]. В случае испарения из пористой стенки [c.336]

Вайнберг Р. Ш.. Конвективный тепло- и массообмен при неадиабатическом испарении легколетучих жидкостей из пористой пластины. ИФЖ, [c.546]

Тепло- и массоотдача при испарении воды из металлической пористой пластины в продольный паровоздушный поток исследовалась на кафедре теоретических основ теплотехники МЭИ [Л. 59, 60]. Опыты [Л. 59, 60] проведены при условиях, близких к адиабатическим. Соглас- [c.347]

Аналитическое решение задачи о тепломассообмене при испарении жидкости из глубины пористой пластины в, ламинарный пограничный слой изложено в работе [Л.3-27], где рассматривалось дифференциальное уравнение переноса теплоты в виде [c.212]

Экспериментальная проверка предложенной физической модели показала ее достоверность [Л.3-30]. Были поставлены опыты по испарению воды в ламинарный пограничный слой пористой пластины при различных заглублениях поверхности испарения и разной пористости П. На рис. 3-28 построен график N =f(l/K) по данным формулы (3-2-47) для 6 = 0,2 и нанесены экспериментальные точки., Из рис. 3-28 видно, что опытные точки близки к расчетной кривой. [c.215]

Тепло- и массоотдача при испарении воды из металлической пористой пластины 1в продольный паровоздушный поток исследовалась на кафедре теоретических основ теплотехники МЭИ [Л. 86, 87]. Согласно этому исследованию средний коэффициент теплоотдачи при турбулентном пограничном слое может быть определен по уравнению [c.337]

Рис. 14-7. Теплоотдача при испарении воды в паровоздушный поток из продольно омываемой пористой пластины.

Экспериментальная проверка предложенной физической модели показала ее достоверность [Л. 3-30]. Поставлены опыты по испарению воды в ламинарный пограничный СЛОЙ пористой пластины при варьировании величин и фракционного состава материалов. На рис. 3-28 построен график N — / (1//С) на основе формулы (3-2-47) для В = 0,2. Рядом нанесены экспериментальные данные. Из рис. 3-28 видно, что опытные точки близки к расчетной кривой. [c.236]

В этом плане и рассматриваются работы, проведенные за рубежом и в нашей стране. Известно, что при определении диэлектрических параметров материалов электроды должны обладать высокой электрической проводимостью, хорошо и надежно контактировать с образцом, не оказывая при этом на него отрицательного влияния (деформировать, вступать в химическое взаимодействие, диффундировать в толщину), не должны изменять свою форму и размеры под воздействием окружающих сред и температуры (плавиться, окисляться и т. д.). Применение жидких электродов из ртути и олова, используемых при измерении диэлектрических показателей слюд [16], нежелательно вследствие испарения первой и образования пористой оксидной пленки на поверхности олова, вносящих погрешности в результаты измерения сопротивления. Использование накладных электродов из пластин или фольги различных металлов (нержавеющая сталь, серебро, платина, платинородиевый сплав) [17, 22] также приводит к искажению результатов измерений [c.10]

Из теории пограничного слоя следует, что при направлении поперечного потока вещества от поверхности раздела фаз (испарение, сублимация, десорбция, вдув газа через пористую пластину) толщина пограничного слоя увеличивается, а производные dw ldy и dtjdy уменьшаются. Вследствие этого уменьшается и коэффициент теплоотдачи. [c.340]

В качестве приближенного решения сопряженной задачи ламинарного обтекания бесконечно длинной пластины можно воспользоваться решением задачи обтекания пористой пластины при углублении поверхности испарения. В этом случае расстояние поверхности испарения от поверхности пластины принимаем за толщину пластины ( = b = onst). Температура на поверхности испарения будет равна температуре одной из поверхностей пластины 7 4=(Te = 7 i = onsl). Кроме того, отсутствует испарение (/i = 0, Ва = 0, В = В ). Остальные обозначения сохраняются. Таким образом, задача является несимметричной, т. е. одна из поверхностей пластины ( = 0) обтекается ламинарным потоком нагретой жидкости, противоположная поверхность пластины [у=—Ь) поддерживается при постоянной температуре Г (граничные условия первого рода). Решение такой задачи представлено в виде формул (3-2-46) — (3-2-48). [c.263]

Исследовать процесс испарения жидкостей в звуковом поле в чистом виде не удается из-за того, что нри высоких уровнях звука, при которых можно ожидать изменения скорости массообмена, поверхность жидкости приходит в колебательное движение. На поверхности возникают волны, с верхушек которых яiидкo ть интенсивно разбрызгивается. Поэтому для изучения влияния природы жидкости на процесс испарения в звуковом ноле применялись капиллярно-пористые пластины (например, глинистошамотной керамики), предварительно пропитанные исследуемой жидкостью [361. [c.601]

Специфика работы ИТ в таких условиях определяется необходимостью подачи хладагента под повышенным давлением для предотвращения его замерзания в распределительных каналах. Для предупреждения выброса хладагента используется капиллярно-пористая пластина. Наличие тонкой пленки льда приводит к несколько меньшим значениям коэффициента теплоотдачи со сторону хладагента, чем нри испарении жидкости из капиллярно-пористого покрытия, но с другой стороны, работа при давлениях ниже тройной точки позюляет получить [c.112]

Чтобы представить возможную величину интенсивности сушки в звуковом поле на рис. 14 приведены графики уноса влаги с единицы поверхности за единицу времени из капиллярно-пористых (керамических) и коллоидных (желатин) образцов в широком диапазоне изменения звукового давления при различных условиях озвучивания. Графики показывают, что линейная зависимость интенсивности массообмена сохраняется лишь при сравнительно низких значениях звукового давления и уже начиная с 20 ООО бар (160 дб) процесс испарения идет быстрее, чем по линейному закону. Это еш е в большей степени заметно при Р =166 дб на керамической пластине диаметром 8 мм, помеш енной в бегуш ую звуковую волну высокой интенсивности (кривая 3). Указанные эксперименты мы проводили на эллиптическом концентраторе, в одном из фокусов которого помеш,ался газоструйный излучатель ГСИ-5 [59], работавший на частоте 18 кгц, а в другом — исследуемый образец. [c.605]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...