Теорема динамики точки

ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ ТОЧКИ [c.201]

Общие теоремы динамики точки [c.324]

ОБШИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ ТОЧКИ 325 [c.325]

Теорема об изменении кинетической энергии при относительном движении. Поскольку уравнение относительного движения (5) отличается от уравнения (2) только наличием в правой части дополнительных слагаемых и то, очевидно, все общие теоремы динамики точки, полученные в 33 как следствия уравнения (2), имеют место и в относительном движении, если только к действующим на точку силам взаимодействия с другими телами прибавить переносную и кориолисову силы инерции. [c.441]

ГЛАВА 5. ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ ТОЧКИ И СИСТЕМЫ [c.253]

В динамике точки ( 212 первого тома) рассматривалась теорема об изменении момента количества движения материальной точки. Теорема об изменении кинетического момента системы является дальнейшим обобщением этой теоремы динамики точки. [c.62]

Следующие задачи в теме Динамика материальных точек могут быть по темам Относительное движение и Общие теоремы динамики точки . Задач по этим темам совсем немного. О них можно сказать следующее. [c.119]

При каких условиях общие теоремы динамики точки можно.применять для решения задач в неинерциальных системах отсчета [c.182]

ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ ТОЧКИ 1ГЛ. XV [c.276]

ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ точки (ГЛ. XV [c.278]

Глава 11. ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ точки И СИСТЕМЫ [c.106]

Глава XX ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ ТОЧКИ [c.296]

Теоремы динамики точки переменной массы [c.66]

Мы видели, что дифференциальное уравнение (84) относительного движения материальной точки имеет тот же вид, что и дифференциальное уравнение движения точки относительно неподвижной системы отсчета различие между этими уравнениями состоит лишь в том, что в уравнение относительного движения, кроме заданных сил и реакций связей, входят еще переносная и кориолисова силы инерции. С другой стороны, в главе 21 мы видели, что все общие теоремы динамики точки (теорема о количестве движения, теорема о моменте количества движения, теорема о кинетической энергии) являются следствием основного дифференциального уравнения динамики точки, выражающего второй закон Ньютона. Отсюда следует, что все эти обпще теоремы применимы и к относительному движению точки, но понятно, что, применяя эти теоремы к относительному движению, мы должны принять во внимание переносную и кориолисову силы инерции. В частности, при решении задач, относящихся к относительному движению точки, нередко приходится пользоваться теоремой о кинетической энергии. Нри составлении уравнения, выражающего эту теорему в относительном движении, необходимо принять во внимание работу переносной и кориолисовой сил инерции на относительном перемещении точки. Но так как ускорение Кориолиса Н7д всегда перпендикулярно к относительной скорости v , то следовательно, работа кориолисовой силы инерции в относительном движении равна нулю, и эта сила в уравнение теоремы о кинетической энергии не войдет. Поэтому это уравнение в дифференциальной форме будет иметь следующий вид [c.456]