Постоянная расщепления

Из правила сумм (И) можно сделать несколько общих выводов. Одним из таких выводов является следующий для конфигураций, состоящих из эквивалентных электронов, для термов наибольшей мультиплетности постоянные расщепления одинаковы и равны [c.192]

Например, для двух эквивалентных f-электронов термами максимальной мультиплетности являются термы Р. F, Н для всех них постоянная расщепления одинакова и равна = f). [c.193]

Для числа эквивалентных электронов, как раз равного половине максимально возможного k = 2l- - ), получается, что С(/-, 5) = 0. Таким образом, термы, соответствующие конфигурации из половины от максимального числа эквивалентных электронов, в рассматриваемом приближении вовсе не расщепляются. В действительности, расщепление термов, соответствующих конфигурации из 2/-]- 1 эквивалентных электронов, мало. Например, для приведенных триплетных термов NII и FII постоянные расщепления соответственно равняются Ni[f"P)=45 см и Срп( Р)=1б4 см . Конфигурации же 2р в спектре однажды ионизованного кислорода (О Л) соответствует очень узкий дублетный терм 2р 2р которого Av = 4,5 см и Со н( Р) = = 3 см К Второй терм, соответствующий этой же конфигурации, 2р Юу имеет несколько большее расщепление, но и для него постоянная расщепления невелика o[i(2D)=l2 см К [c.193]

Постоянные расщеплений для различных термов приведены в Приложении (табл. V и VI). [c.193]

Для смешанных конфигураций постоянную расщепления Q(L, S) следует определять не непосредственно с помощью системы уравнений (11). а исходя из постоянных расщепления более простых конфигураций, образующих [c.193]

Такое совпадение постоянных расщепления для термов sp p и рр Ру хорошо подтверждается существованием кососимметрических групп Попова в спектрах кальция и других щелочноземельных элементов ( 38). [c.194]

По соотношениям (4) и данным табл. 73 находим для постоянных расщеплений [c.297]

Постоянные расщепления для одного электрона [c.602]

Постоянные расщепления для конфигураций эквивалентных электронов [c.602]

Здесь и Ро относятся соответственно к компонентам с / == + /2 и Т = N — /2, взятым без учета связи. Расщепление равно " [г,] (Л Н- /2). Постоянная расщепления у обычно очень мала в сравнении с В, и часто даже при больших значениях N величина расщепления настолько мала, что лея ит за пределами разрешающей способности приборов. [c.76]

Опять-таки, как и в линейных молекулах, постоянную расщепления q можно представить как сумму двух составляющих [c.97]

Эта величина называется постоянной тонкой структуры. Такое-название имеет исторические причины, связанные с теорией расщепления спектральных линий. Нам неизвестно, почему е /Ьс имеет именно это числовое значение, а также неизвестно, можно ли ее вывести на основании какой-либо теории. Эти вопросы рассматриваются в т. IV. [c.277]

Здесь — теплоемкость при постоянной намагниченности. С—постоянная Кюри, Ь — постоянная в выражении для теплоемкости (с = Ь/Т величина Ь определяется расщеплением низшего уровня в кристаллическом электрическом поле, магнитным взаимодействием магнитных диполей, а также обменным взаимодействием). [c.401]

Величина С (я, I) носит название постоянной расщепления. Поправка а несколько отличается от поправки а, введенной в формулу (11) 28, определяющую в первом приближении величину терма. [c.140]

Нахождение (L, 5) по постоянным расщепления отдельных электронов I l) можно произвести на основании так называемого правила сумм. Однако прежде чем сформулировать это правило, введем понятие о центре тяжести муль-типлетного терма. Пусть отдельные уровни Т ,- Т , Т3,. .. данного мультиплетного терма характеризуются квантовыми числами У,, J2, [c.190]

Правило сумм, с помощью которого можно найти постоянную расщепления С(/., S) по постоянным расщепления, соответствующим отдельным электронам / ). было получено Гаудсмитом [29-з1] основании рас- [c.191]

В формуле (1,92) второй член в скобках много меньше единицы, пока А не слишком мало, и поэтому эффективные значения В отличаются от [ ] не очень сильно. Более важен тот факт, что постоянная расщепления у имеет заметную величину. Значение у было бы мало, только если бы постоянная снин-орбитальной связи А была мала в сравнении с (Уд + 1) e oj [см. уравнение [1,48)]. Даже тогда, когда постоянная спин-орбитальной связи лишь умеренно велика, второй член в скобках в уравнении (1,93) заметно меньше единицы, и поэтому спиновое расщепление электронно-колебательных уровней 2 имеет большую величину таким образом, постоянные 7 могут достигать значений порядка т. е. могут быть намного большими, чем в электронных состояниях 2. [c.80]

Постоянные расщепления у электронно-полебательных состояний 2S в. электронных состояниях [c.80]

Р = 1), расщепляются электронно-колебательные уровни 2i. Электронноколебательные уровни и остаются одиночными, и их характеристики ( + ) и (—) хорошо определены. Когда спин-орбитальная связь мала (случай Ъ по Гунду) и три комионенты каждого электронно-колебательного состояния при нулевом вращении расположены близко друг к другу, существует расщепление, линейное относительно N, и точно так же, как в электронно-колебательных состояниях постоянные расщепления у [c.84]

N — - г- Как и прежде, Fg N ) — это энергия без учета спинового расщепления, вычисляемая по формуле (1,138), в которой вместо J-t теперь берется Л". Постоянная расщепления у в первом приближении находится по такой же формуле, как в молекулах типа симметричного волчка, с той лишь разницей, что теперь берется несколько иная постоянная расщепления уровней (с и d) при А" 1, которые в данном случае разделяются, как правило, довольно сильно. В качестве первого приближения Райнес [10591 дает соотношение [c.118]

Здесь К — это К или К , смотря по тому, к какому волчку молекула ближе — к вытянутому или к сплющенному к и д. — такие же, как и раньше, снин-вращательные постоянные ) величиной можно пренебречь при > 1, величина эквивалентна спин-вращательной постоянной Ь по Ван-Флеку [1238 j, которая зависит от того, насколько различна связь спина с вращением вокруг осей бис. Гендерсон [493] вывел формулы изменения постоянных расщепления уровней с К > с ростом К это изменение быстро уменьшается и здесь рассматриваться не будет. Более подробно данный вопрос можно изучить по работам Лина [752] и Курла и Кинсея [260], где рассматривается и сверхтонкая структура. [c.118]

Резонансная кривая является одной лоренцевой кривой с центром в о) = и имеет полуширину/46 /й = б (/46/й), которая равна половине постоянной расщепления тонкой структуры б, уменьшенной за счет дйижения в /4а/й раз. Фиг. 70 иллюстрирует изменение формы 7(о)) для различных значений х = 46/й. [c.416]

Четвертым элементом с F-термом является V (или Ti ). В этом случае наинизшим также является триплетный уровень. Как видно из фиг. 4, вычисленные Сигер-том [18, 19] значения для / хорошо согласуются с измерениями Ван-ден-Хан-дела [18] па порошкообразных ванадиевоаммониевых квасцах. При низких температурах у становится почти постояной (см. фиг. 4), это вызывается расщеплением снинового триплета вследствие спин-орбитального взаимодействия. Величина расщепления в этом случае оказывается равной примерно 4,6 (6,9°К). [c.390]

Здесь / —газовая постоянная, g — фактор расщепления, а х определяется соотногаенпем [c.462]

Здесь величина к А порядка расщепления уровня. В этом случае М больше не является постоянным в течение адиабатического размагничивания и, следовательно, адиабатическая восириимчивость отлична от нуля. Предполагая, что справедлив закон Кюри и соотношение (29.10), и ис-.пользуя формулы (9.1) и (9.6), можно получить выражение для изменения температуры с полем вдоль изоэнтроинчоской кривой [c.462]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная расщепления : [c.177] [c.190] [c.191] [c.191] [c.192] [c.192] [c.193] [c.194] [c.297] [c.638] [c.474] [c.26] [c.80] [c.103] [c.423] [c.684] [c.760] [c.760] [c.416] [c.467] [c.65] [c.34] [c.408] [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...