Момент атома полный

Момент атома полный 61, 65, 122 [c.638]

Отличие гиромагнитного отношения для спина от гиромагнитного отношения для орбитального движения имеет существенное значение при рассмотрении полного механического и магнитного моментов атома. [c.210]

Векторная модель атома. Полный механический и магнитный моменты атома слагаются из механических и магнитных моментов и спинов и спиновых магнитных моментов электронов, образующих электронную оболочку атома. Однако поведение вектора полного механического (и магнитного) момента атома зависит от способа и последовательности сложения отдельных слагаемых. Прежде всего рассмотрим общий метод сложения моментов импульса с учетом пространственного квантования. [c.216]

Возможны различные способы образования полного момента атома из орбитальных моментов и спинов электронов. Наиболее распространенными являются (/, 7)-связь и (L, 6 )-связь, но встречаются также и промежуточные типы связи. [c.216]

Чем определяется тип связи, которой осуществляется образование полного момента атома [c.216]

Как классифицируются состояния атома по квантовым числам полного спина, орбитального момента и полного момента атома [c.216]

Орбитальный момент каждого электрона атома складывается со спиновым моментом этого электрона, образуя полный момент электрона Lj. После этого полные моменты различных электронов атома складываются между собой, образуя полный момент атома L . Такая связь электронов в атоме называется (/, у)-связью. [c.217]

Орбитальные моменты различных электронов атома складываются друг с другом, образуя полный орбитальный момент атома Спины отдельных электронов складываются друг с другом, образуя полный спиновый момент атома L . После этого полный орбитальный момент атома складывается с полным спиновым моментом атома, образуя полный момент атома Lj. Такая связь электронов в атоме называется (Ь,5)-связью. [c.217]

Можно, конечно, представить и некоторую промежуточную связь, когда часть электронов связывается по схеме (/, 7)-связи, а часть электронов связывается по схеме (L, 5)-связи и полный момент атома образуется как сумма полных моментов этих групп электронов. Однако такой комбинированный случай на практике не играет существенной роли. [c.217]

L-5)-связь. В соответствии со сказанным полный момент атома [c.218]

По формулам сложения моментов из (37.25) следует, что модуль полного момента атома дается формулой [c.218]

Таким образом, различное число способов ориентации полного момента атома относительно произвольного направления равно 2J + . [c.218]

Поскольку квантовое число / орбитального момента отдельного электрона равно целому числу или нулю, квантовое число L полного орбитального момента атома может быть равно также либо целому числу, либо нулю. Это следует из (37.15). [c.218]

Множитель Ланде. Полный магнитный момент атома можно рассчитать по схеме сложения моментов (рис. 72) [c.219]

Если полный спин атома равен нулю и полный момент атома определяется исключительно орбитальным моментом, то = О, J = L и из (37.39) следует, что ij = 1, как это и должно быть для гиромагнитного отношения орбитального момента. Если полный орбитальный момент атома равен нулю и полный момент атома определяется только спиновым моментом, то L = О, / = S и из (37.39) следует, что д, = == 2, как это и должно быть для гиромагнитного отношения спина. В общем случае множитель Ланде является рациональной дробью. [c.220]

Классификация состояний атома производится по квантовому числу полного спина атома S, по квантовому числу полного орбитального момента атома L и по квантовому числу полного момента атома J. Орбитальный момент атома обозначается буквами S, Р, D, F,. .. ъ полной аналогии с одноэлектронными состояниями по следующей схеме [c.220]

Полный момент атома указывается индексом внизу справа у символа орбитального состояния атома Sj, Pj и т.д. Например, символ Sj/2 означает. что у атома L= О, J = Xfl, символ 3/2 что у атома L = 2, J = 3/2 и т.д. Полный спин характеризуется обусловленной им мультиплетностью термов, которая равна 2S -Ь 1. Число 2S + 1 ставится слева вверху у символа орбитального состояния. Например, символ Si/2 показывает, что у атома L = О, J = = Vi- символ Z>3/2 - что у атома L= 2, J = 3/2, S = = 1/2 и т.д. Такое написание состояний атома является общепринятым. [c.220]

Если J-квантовое число полного механического момента атома, то число проекций магнитного момента атома на некоторое направление равно 2J + 1, а значения этих проекций [c.225]

Мультиплетность термов атомов при 1 5-связи определяется числом различных способов образования полного момента атома при данных значениях спина и орбитального момента атома. Мультиплетность линий излучения определяется мультиплетностью термов и правилами отбора для спина, орбитального и полного моментов при оптических переходах. [c.249]

Расщепление энергетических уровней при помещении атома в магнитное поле. Если квантовое число полного момента атома J, то число возможных ориентаций магнитного момента относительно магнитного поля 2J + 1. Каждой ориентации соответствует своя энергия взаимодействия. Следовательно, энергетический уро- [c.250]

Полный магнитный момент атома. Полный магнитный момент атома Цполн равен векторной сумме полного орбитального магнитного момента [c.218]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

УЛсвязь — схема построения волновых функций атомных состояний, где состояния отдельных атомных электронов характеризуются полными угловыми моментами j, которые затем складываются в полный угловой момент атома J. [c.267]

Рядом с линиями уровней в прямоугольной рамке приведены значения энергии расщепления мультиплет-ных уровней с нужным знаком, характеризующим либо нормальный (+), либо обращенный (—) мультиплет. Штриховые метки использовались для обозначения электронных конфигураций, отвечающих разным исходным состояниям атомного остова. В случае атомов инертного газа и атома иода, у которых возбужденные состояния классифицируются по схеме //-связи моментов, на диаграммах Гротриана были указаны только положения нижней и верхней компонент мультиплетных подуровней (отмеченных соответственно чертой снизу и сперху при символе квантового числа J полного момента атома) и граничные длины волн переходов между заданными мультиплетными уровнями. [c.838]

Из-за различия гиромагнитных отношений АЛЯ орбитального движения и спина полный магнитный момент атома, вообще говоря, не коллинварен полному механическому моменту. [c.216]

Из (37.22) видно, что квантовое число S полного спина может быть либо целым числом, либо полуцелым. Отсюда на основании формулы (31.21) заключаем, что квантовое число J 1ЮЛНОГО момента атома может быть либо целым, либо полуцелым в зависимости от квантового числа полного спина. Если полный спин атома полу-целый, то и квантовое число полного момента атома полуцелое. При целом спине полный момент атома также целый. [c.218]

Так как гиромагнитное отношение для спина в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для магнитного момента, то полный магнитный момент атома не лежит на одной линии с полным механическим моментом. В изолированном атоме как изолированной механической системе полный механический момент постоянен. Следовательно, вектор сохраняет свое направление в пространстве, а векторы полного орбитального момента L, и полного спина пре-цессируют вокруг направления полного момента. Благодаря этому векторы полного орбитального и магнитного моментов также прецессиру-ют вокруг направления полного механического момента и вместе с ними прецессионное движение совершает и полный магнитный момент атома Цполн- Полный магнитный момент атома [c.219]

Пример 40.1. Рассмотреть кванто-во-механическими методами поведение полного момента атома водорода в основном состоянии при прохождении магнитного поля между магнитами С (рис. 75), считая, что в плоскости XY действует пульсирующее магнитное поле = 5io os((or) (рис. 78). [c.229]

При рассмотрении дублетной структуры термов щелочных металлов было показано, что она обусловливается взаимо,действием магнитного момента оптического электрона с его орбтальным движением, т.е. спин-орби1альным взаимодействием (см. 34). Мультиплетность определяется числом возможных взаимных ориентаций спина электрона и его орбитального момента, т.е. числом различных способов образования полного момента атома при данных значениях спина и орбитального момента атома. В случае щелочных металлов это число равно двум, поскольку спин равен Va- [c.246]

Мультиплетность энергетических уровней. Все рассуждения 34 могут быть непосредственно обобщены на случай более сложных атомов. В случае (L-S)- связи все спины электронов связываются между собой и образуют полный спин атома, а все орбитальные моменты атомов связываются между собой и образуют полный орбитальный момент атома. Таким образом, полный спиновой магнитный момент атома взаимодействует с орбитальным движением всех электронов атома, описываемым полным орбтальным моментом атома, т.е. в атоме имеется спин-орби-тальное взаимодействие. Оно зависит от спинового и орбитального магнитного моментов и от их взаимной ориентировки. Число взаимных ориентировок было вычислено в 37 [c.246]

Мультиплетность линий излучения. Мультиплетность линий излучения порождается мультиплетностью энергетических уровней атома. Мулыи-плетность линий излучения связана с мультиплетностью энергетических уровней правилами отбора для квантовых чисел орбитального, спинового и полного моментов атома при оптических переходах. Эти правила отбора получаются из правил отбора для оптических переходов отдельного электрона (см. 28). [c.246]

Когда атом помещен в магнитное поле, его полная энергия слагается из двух частей из внутренней энергии атома и из энергии взаимодействия магнитного момента атома с магнитным полем. Энергия взаимодействия определяется индукцией магнитного поля и ориентировкой и модулем магнитного момента. Если магнитное поле не очень велико, то спин-орби-тальное взаимодействие в атоме сильнее, чем взаимодействие орбитального магнитного момента и спинового магнитного момента в отдельности с внешним магнитным полем. При этом условии связь между спиновым и орбитальным моментами не разрывается, т. е. и в маг- [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...