Сопротивление полутела

Парадокс Даламбера справедлив для тел конечных размеров, ограниченных замкнутой поверхностью. Главный вектор сил давления потока на тело, распространяющееся до бесконечности, например на полу-тело (рис. 133), зависит от закона возрастания ширины d сечения этого полутела с увеличением расстояния 2 до бесконечности. Так, сопротивление полутела с поперечным размером сечения, стремящимся к конечной величине при удалении на бесконечность, например у полутела, образованного наложением однородного потока на источник, равно нулю. [c.368]

Параболоид вращения дает пример полутела бесконечно большого сопро-тивления. Среди полутел, ширина которых возрастает медленнее, чем у параболоида, могут быть тела конечного сопротивления ). [c.286]

Специальное исследование вопроса о влиянии формы полутела на его сопротивление проведено в статье М. И. Гуревича, Обтекание осесимметричного полутела конечного сопротивления, Прикл. матем. и мех. 11, № 1, 1947. [c.286]

В этих равенствах обозначает сопротивление крылового профиля в действительном движении, т. е. искомое профильное сопротивление, Ri — сопротивление давлений части боковой поверхности полутела, отсеченной плоскостью 02, Хр— одинаковую для обоих потоков проекцию на ось Ох главного вектора сил давлений, приложенных (как показано на рис. 247 [c.620]

Устремим теперь сечение на бесконечность вниз по течению. Как было указано в конце 63, сопротивление давлений изображенного на рис. 246 пунктиром бесконечного полутела со стремящейся к некоторому конечному пределу 8% толщиной 6J будет равно нулю предельный переход в предыдущем равенстве дает при этом [c.621]

Устремим теперь сечепие на бесконечность вниз По течению. Как было ука - ано в конце 64, сопротивление давлений изображенного на рис. 202 пунктиром бесконечного полутела со стремящейся к некоторому конечному пределу 8 o толщиной S3 (последнее вытекает из физического определения величины о ) буде равно нулю предельный переход в предыдущем равенстве дает при этом [c.647]

Таким образом ко фицие.1т сопротивления, отиссеиный к скорости и,, равен 3 , Если беспредельно увеличивать поперечное сеченнв трубы /"], то для а получим в пределе нуль, следовательно, сопротивление полутела в неограниченной жидкостн равно нулю. [c.136]

Привгденным доказательством можно воспользоваться как исходным пунктом Д1Я определения сопротивления полутела. [c.139]

Сопротивление полутела. Под потутелом мы будем понимать такое тело, которое начинается в каком-либо месте рассматриваег.юй области и простирается далее в бесконечность. В качестве такого полутела можно рассматривать с известным приближением, например, корпус дирижабля, если то.1ько этот корпус настолько длинен, что кормовая его часть не может оказывать значительного влияния на течетю около передней, носовой части. Жидкость буде.м предполагать здесь совершенно не обладающей трением. [c.135]

Тщательное исследование вопроса о влиянии формы. полутела на его сопротивление см. М. И. Гуревич, Обтекания осесимметричного полутела Конечного сопротивления. Приклади. матем. и механ., т. XI, № 1, 1947. [c.413]

Это сопротивление давления можно било бы определить, заменяя полутело одним илн кеско.икими источниками (см. [c.135]

См. статьи Гуревич М. И., ПММ, 11 (1947), 97—104 S heid F., Am. J. Math., 72 (1950), 485—501. Плоский аналог см. в гл. IV, п. 3. (См. также Гуревич М. И., Труды ЦАГИ, вып. 653 (1947) [9, 48]. В этих работах закон расширения получен путем построения полутела конечного сопротивления результат обобщен на случай дозвукового течения.— Прим. ред.) [c.303]

Определим сопротивление давления полуте.та в потенциальном течении. Поско1ьку мы НС знаем давления на конце этого полутела. поставленная задача является неопределенной. Чтобы устранить эту неоиределенность, разрежем полутело на достаточно большом расстоянии от переднего конца тогда в полученной щели установится давление окруи<ающей жидкости фиг. 70). Теперь под сопротивлением давления полутела будем понимать результирующую разностей давления на переднем конце и в щели. [c.135]

Если предположить, что мертвая зона, образующаяся позади обтекаемого тела, принимает на большом расстоянии от тела цилиндрическую форму, следовательно, ее поперечное сечение делается постоянным, то эту мертвую зону вместе с телом можно рассматривать как полутело, и тогда течение вокруг системы —тело плюс мертвая зона ничем не будет отличаться от рассмотренного нами течения вокруг полутела. Отсюда вытекает, что мертвой зоне такой формы соответствует сопротивление тела, равное нулю. Следовательно, мертвая зона, соответствующая не равному нулю сопротивлению, не может быть цилиндрической, наоборот, с бесконечным удалением от тела ее поперечное сечение должно бесконечно возрастать. Как мы уже видели в № 80, такие, правда только двухмерные, течения с параболически расширнюгцейся мертвой зоной были исследованы Гельмгольцем и Кирхгофом, и сопротивление для этих течений получилось отличным от нуля. [c.137]

Практическое определение формы полутела и последующее вычисление сопротивления давления как проекции на направление набегающего потока главного вектора снл давления безвихревого потока идеальной жидкости на поверхность полутела связано с большими трудностями. Поэтому сопротивление давления предпочитают находить как результат вычитания сопротивления трения из профильного сопротивления простои приближенный способ вычисления профильного сопротивления сейчас будет изложен, что же касается сопротивления трения, то оно, по предыдущему, находится суммированием элементарных сил трения по поверхностн. [c.776]

В этих равенствах Rx обозначает сопротивление крылового профиля в действительном движении, т. е. искомое профильное сопротивление. Rix — сопротивление давленнГ части боковой поверхности полутела, отсеченной нлос1 остью 02, X , — одинаковую для обоих потоков проекцию на ось Ох главного вектора сил давлений, приложенных (как показано иа рис. 268 стрелками) к боковой поверхности выделенного объема трубки, Но — продольную скорость в 110теициальн0м потоке в сечении аг, а O2— толщину вытеснения в том же сечении. [c.777]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...