Обтекание полутела

Рассмотрим теперь несколько видоизмененную задачу об обтекании кавитирующей пластинки поперечным потоком. Предположим, что за пластинкой вниз по потоку на оси симметрии в точке L (рис. 11.11) расположен источник интенсивностью Q. Так как источник находится в плоскопараллельном потоке, то его обтекание равносильно обтеканию полутела [65]. [c.79]

Обтекание полутела(фиг. 16). Складывая течение от источника с по- [c.513]

Обтекание полутел (фиг. 16). Складывая течение от источ- [c.676]

Обтекание полутела, получающееся сложением пространственного источника и поступательного потока [c.123]

Итак, используем в качестве канонической области единичный круг 121 < 1 с переходом одной из бесконечностей, например левой, в центр круга 2 = 0 (рис. 59). Другую бесконечность будем считать переходящей в точку 2=1, что и упрощает решение задачи. Строго говоря, это означает рассмотрение обтекания решетки некоторых полутел (пунктир на рис. 59), практически же обтекания кромок решетки большой густоты. [c.162]

Специальное исследование вопроса о влиянии формы полутела на его сопротивление проведено в статье М. И. Гуревича, Обтекание осесимметричного полутела конечного сопротивления, Прикл. матем. и мех. 11, № 1, 1947. [c.286]

Докажем, что действительное распределение давления по поверхности крылового профиля при плоском его обтекании вязкой жидкостью совпадает с распределением давления при безвихревом обтекании идеальной жидкостью полутела (рис. 246), образованного наращиванием на профиль крыла и по обе стороны от нулевой линии тока в его следе толщины вытеснения, рассчитанной по действительному распределению давления, контур этого полутела назовем эффективным . [c.618]

На рис. 246 показаны сплошной линией основной профиль и нулевая линия тока в следе за ним, а пунктиром — эффективный контур, обтекание которого потенциальным потоком эквивалентно по распределению давления обтеканию профиля реальной жидкостью. Воображаемый безвихревой поток, входящий в пограничный слой через внешнюю его границу (на рисунке не показанную) с теми я е скоростями, что и действительный поток, но в дальнейшем не подвергающийся действию торможения трением, имеет внутри пограничного слоя большие скорости, чем действительный поток. При этом воображаемый поток не может заполнить всю область пограничного слоя, часть плоскости между нулевой линией тока в действительном движении и границей полутела в воображаемом течении остается не заполненной жидкостью, а линия у = б является граничной линией тока. [c.619]

На рис. 201 показаны сплошной линией основной профиль и нулевая линия тока в следе за ним, а пунктиром — контур полутела, обтекание которого потенциальным потоком эквивалентно по распределению давления обте-канию профиля реальной жидкостью. Воображаемый [c.644]

Практически определение формы полутела и распределения давления по его поверхности следует вести ио методу последовательных приближений, принимая, например, в первом приближении распределение давления соответствующим обтеканию крылового профиля и хвостовой нулевой линии тока потенциальным потоком с выполнением условия плавного обтекания задней кромки по гипотезе Жуковского. [c.644]

Для этого следует только замети1ъ, что прн обтекании полутела сзади отсутствует количество жидкости Q — гu , текущее Ч1,..-4, [c.139]

Осесимметричное обтекание ожнвального тела Рэнкина. Обтекается тело вращення, которое создается точечным потенциальным источником, помещенным в однородный поток,-осесимметричный аналог плоского полутела, показанного на фото 2. Это тело имеет настолько плавные очертания, что при нулевом угле атаки и при числе Рейнольдса, рассчитанном по диаметру и равном 6000, поток остается безотрывным и ламинарным. Визуализация линий тока осуществлена с помощью мелких пузырьков воздуха в воде, освещенных световым ножом в срединной плоскости. Фото ONERA. [ Verle, 1962] [c.21]

Тщательное исследование вопроса о влиянии формы. полутела на его сопротивление см. М. И. Гуревич, Обтекания осесимметричного полутела Конечного сопротивления. Приклади. матем. и механ., т. XI, № 1, 1947. [c.413]

Так, например, Бауэр ) предложил рассматривать течение от источника в равномерном потоке, т. е. обтекание так называемого полутела [62, 15.23], как некоторое приближение к бесконечному кавитационному течению за движущейся сферой (см. п. 10). Однако с точки зрения асимптотической теории Ле-.винсона (п. 5) лучшее приближение достигается, при обтекании распределенных источников постоянной интенсивности, расположенных на положительной оси х. Этот случай, как известно, соответствует параболической каверне [62, 15.20]. С помощью известных формул [c.290]

Много других примеров решеток из теоретических профилей доставляют, начиная с первого решения Н. Е. Жуковского, струйные течения, которые можно рассматривать как решетки полутел с отвердевшими струями, а также решетки, построенные с заданным распределением скоростей. По существу построения всегда известно отображение внешности этих решеток на каноническую область, и они имеют определенное распределение скорости при расчетных условиях обтекания, изменяя его лри любых других условиях согласно формуле (3,3). После разработки эффективных методов решения прямой и, особенно, обратных задач решетки теоретических профилей в значительной степени потеряли свое практй-ческое значение, оставаясь, однако, эталонными для оценки точности приближенных и численных методов, а также для построения хорошего первого приближения или основной части отображающей функции при расчетах обтекания близких решеток (Л. А. Дорфман, 1962 Н. Н. Поляхов, 1952 Б. П. Ченрасов, 1958, и др.). [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...