Газ заторможенный адиабатически и изэнтропически

Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока (траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока (траектории) или вихревой линии нет точки, где Е = 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа (далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел (ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. Параметры газа в этом его состоянии называют адиабатически и изэнтропически заторможенными или параметрами торможения и соответственно обозначают р , Ро, Гд. Уравнения Бернулли (28) и (29) примут при этом один из следующих видов (первое равенство носит имена Сен-Венана и Вантцеля) [c.95]

Чтобы оценить потерю механической энергии движущегося газа при прохождении им прямого скачка уплотнения, условимся характеризовать механическую энергию полным давлением р , т. е. давлением в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе. При этом за количественную характеристику необратимости процесса прохождения газа сквозь прямой скачок примем величину и отношения полных давлений р о за скачком к рхо Д скачка [c.130]

При наличии необратимых потерь в адиабатической системе возрастает ее энтропия. Для определения этого возрастания применим равенство (45) к параметрам адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, что допустимо, так как изэнтропическое торможение не может влиять на приращение энтропии. Получим [c.132]

Таким образом, при прохождении газа сквозь косой скачок уплотнения сохраняются неизменными энтальпия, температура и скорость звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе, а также критическое значение температуры газа и критическая и максимальная его скорости. [c.233]

То — температура адиабатически и изэнтропически заторможенного газа), следуя расширению пограничного слоя, отодвигается от стенки, но сохраняет неизменной свою величину. [c.663]

Обозначая, как и ранее, значком нуль температуру, соответствующую адиабатически и изэнтропически заторможенному газу, будем иметь для любой точки пограничного слоя [c.666]

По определению параметров адиабатически и изэнтропически заторможенного газа будем иметь [c.679]

Как известно, показатель степени п в законе зависимости коэффициента вязкости от температуры, в практическом диапазоне температур изменяющийся в пределах от 1 до 1/2, близок к 3/4 не будет большой ошибки, если для простоты положить п = I. Далее примем коэффициент восстановления температуры на поверхности пластины равным единице, т. е. в предположенном условии отсутствия теплоотдачи с поверхности пластины будем считать температуру пластины равной температуре адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, набегающего со скоростью Vоо на пластину. Тогда получим [c.717]

Критическая скорость а представляет постоянную вдоль всего потока величину, характеризующую данный одномерный поток в целом, и может быть легко выражена через скорость звука Дд в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе. Для этого достаточно в (48) положить V = О, а = а тогда получим [c.179]

Сравнивая это выражение с аналогичным выражением скорости звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе [c.179]

Согласно (51) и (52), при прохождении газа сквозь скачок уплотнения сохраняется также температура адиабатически и изэнтропически заторможенного газа и отношение заторможенных давления и плотности. [c.180]

Итак, при прохождении газа сквозь косой скачок уплотнения сохраняются температура и скорость звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе, а также критические значения температуры и скорости звука. [c.380]

IlepeilfleiM к давлениям и адиабатически и изэнтропически заторможенного газа до и за скачком. В полном согласии с ранее выведенной для прямого скачка формулой (75) и заменяя в ней на Mi sin, 3, получим [c.381]

Аналогичным путем преобразуется характеризующее потери механической энергии газа при прохождении его через косой скачок отношение давлений адиабатически и изэнтропически заторможенного газа за скачком Рго к давлению до скачка рю ( 33). Формула (59) гл. IV в случае косого скачка переходит в такую [c.306]

Введем в рассмотрение величину энтальпии адиабатически и изэнтропически заторможенного газа или полную энтальпию газа [c.821]

Обозначая, как и ранее, значком нуль температуру, соответствующую адиабатически и изэнтропически заторможенному газу, будем [c.837]

Предположим, что адиабатичность одномерного стационарного потока идеального газа нарущается тем. что на некотором весьма коротком участке к газу подводится извне тепло. Это вызывает изменение температуры газа 7, или температуры изэнтропически заторможенного газа 7 ю до участка подогрева на величину АГ = Гг—Г[ и соответственно. 47о = Гго - Г о, причем за участком подогрева вновь устанавливается адиабатическое течение с температурами 7 г и Гго. [c.145]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

Если скорость равна нулю, то соответствуюш ее давление называется изэнтропическим давлением торможения или полным давлением. Состояние с нулевой скоростью называется изэнтропи-чески заторможенным состоянием, а состояние при М = 1 называется исходным состоянием. При одинаковых значениях энтропии и температуры торможения эти состояния также будут одинаковыми. Если ноток газа замедляется до нулевой скорости, то конечное давление в случае необратимого торможения будет меньше давления изэнтропического торможения, однако конечная температура как в случае обратимого, так и в случае необратимого торможения будет равна температуре адиабатического торможения. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...