Критерий зажигания

Для решения поставленной задачи необходимо сформулировать критерий зажигания. В качестве критерия зажигания будем считать условие [27, 48]. [c.294]

Для математического решения поставленной задачи пе обходимо выработать априорный критерий зажигания. [c.227]

В качестве критерия зажигания будем считать условию [6] [c.227]

Для передаточных механизмов основным критерием является технический (наступление форсированного износа), для органов управления — технологический (качество и безопасность работы), для системы питания, смазки, зажигания, а также двигателя и автомобиля в целом — экономический (расход материалов, затраты на ремонты, производительность). [c.31]

Ступенчатый впрыск топлива и специальная организация гидродинамики заряда — эти средства также служат для улучшения динамики тепловыделения и во всех случаях первым критерием их действенности может служить степень приближения характеристики тепловыделения к ее протеканию в двигателях с искровым зажиганием, а также значение действительного относительного к. п. д., характеризующего влияние динамики тепловыделения на индикаторный к. п. д. [c.52]

Для случая зажигания у открытого конца трубы в качестве граничного условия принимается равенство давления продуктов сгорания давлению атмосферы. Критерий ускорения в этом случае имеет вид [c.420]

Теплота, подведенная к свече, отводится от нее через различные элементы конструкции (корпус, изолятор, центральный электрод) и через поступающую в камеру сгорания горячую смесь. Так, через корпус свечи отводится 10 % теплоты, изолятор 10 %, центральный электрод 30 %. Рабочей смесью отводится около 20 %. Так как диапазон изменения температуры для всех свечей практически одинаков, а тепловые условия работы ее на различных двигателях существенно отличаются, то свечи изготовляют с разной тепловой характеристикой (калильным числом). Критерием для оценки калильного числа свечи зажигания служит величина, пропорциональная среднему индикаторному давлению, 124 [c.124]

С научной точки зрения, проведенные исследования также имели существенное значение для последующих работ, поскольку теоретически были получены условия, необходимые для зажигания термоядерного горючего. Полученные критерии определяли [c.246]

В соответствии с общей схемой ИТС, DT-топливо помещается в сферическую капсулу, в которой оно подвергается сжатию до колоссальных плотностей (300-1000) г-см за счет импульса давления, обеспечиваемого внешним источником энергии — драйвером. В момент наибольшего сжатия достигаются необходимые условия по плотности и температуре вещества и происходит зажигание топлива, т.е. начинает идти ядерная реакция синтеза D+T с выделением энергии в виде нейтронов и а-частиц. Нейтроны покидают зону реакции, а а-частицы тормозятся и отдают свою энергию топливу, содействуя развитию самоподдерживающегося процесса горения. Для этого необходимо, чтобы оптическая толщина сжатого топлива pR R — радиус сжатого топлива) превосходила универсальное значение, рЯ 0,5 г-см , определяемое пробегом а-частиц с энергией 3,5 МэВ, темпом лучистых потерь энергии из DT-плазмы и критерием инерциального удержания. В этих условиях заряженные продукты реакции синтеза — а-частицы, передают значительную часть своей энергии плотной плазме и процесс горения происходит при температурах 30-100 кэВ, соответствующих максимальным значениям скорости DT-реакции. Прежде чем реагирующее топливо разлетится под действием сил гидродинамического давления за время 10" с, должно прореагировать 30% массы DT. Таким образом, требование сильного сжатия термоядерного топлива обусловлено необходимостью получения значительного коэффициента выгорания и большого коэффициента термоядерного усиления энергии G (см. гл. 3.) при относительно малой (не более нескольких миллиграмм) массе DT-топлива. Проблема равномерности сжатия топлива в ИТС является ключевой. В настоящее время установлены весьма жесткие требования к симметрии обжатия топливной капсулы — допускается неравномерность в пределах 1% [1]. Такая задача решается двумя способами [c.17]

Л. к. применим для термоядерного реактора, работающего в режиме усилителя мощности с коэф. усиления R T). Формально из зависимости R T), выведенной Дж. Д. Лоусоном, можно получить критерий зажигания само поддерживающейся термоядерной реакции, если принять R(T) = EJEo для DT-плазмы, где й я — полная энергия, выделяющаяся в термоядерной реакции, а энергия, выделяющая- [c.613]

При выполнении числовых расчетов в качестве критери т зажигания употреблялось условие (6.8,22), а невоспламе-нением считался случай, когда 0о убывает до — Он. Времт прогрева при Хо >Хо мало отличается от времени зх-жигания и для Хо > л о время зажигания можно вычислить по формуле (6,7.14) для времени зажигания плоской нагретой поверхности с погрешностью, не превышающей 5—8%. [c.297]

Зажигание плазмы относится к началу реакции синтеза. После зажигания плазма подо-, гревается продуктом из а-частнц, и если поУ ступает материал для питания реакции, процесс синтеза будет продолжаться. Исследователи с трудом подходят все ближе и ближе к достижению критерия Лоусона (табл. 7.13). [c.205]

Устройство для производства трития — блан-кет — является составной частью термоядерного реактора. Для облучения лития используются нейтроны, образующиеся в процессе термоядерной реакции (XV.3). Одновременно бланкет используется для отвода теплоты от оболочки камеры реактора. Образующийся тритий должен быть отделен от других компонентов протекающего через бланкет теплоносителя и направлен в специальную камеру приготовления форплазмы, где он смешивается в нужной пропорции с дейтерием. Полученная плазма специальным инжектором вводится в рабочую камеру реактора, где производится разогрев плазмы до температуры зажигания реакции. Критическое значение критерия Лоусона для поддержания реакции (XV.3) составляет (рт)к= (частиц/см ) с. Отсюда следует, что для возникновения реакции требуется достаточно большое время X удержания плазмы в реакторе. Эта задача является наиболее трудной во всей проблеме управляемого термоядерного синтеза. [c.257]

ЗАЖИГАНИЯ КРИТЕРИЙ самоподдержи-Бающейся термоядерной реакции услопге поддержания плазмы при темн-ре горения термоядерных реакций (Г 8 кэБ или IIJ К) за счёт энергии остающихся в плазме продуктов термоядерных реакций, В DT-реакции на поддержание темн-ры плазмы расходуется. энергия ядер Не (гх-частиц, 5 = = 3,52 МэВ) при их кулоновском торможспиив плазме, В дейтериевой нлазме на поддержание реакции расходуется энергия тритонов, протонов и ядер Не, к-рая в среднем на каждую реакцию составляет 2,42 МяВ. [c.43]

В смеси дейтерия с Не энергия всех продуктов реак щй, т. е. а-частиц и протонов, расходуется на поддержание необходимой темп-ры плазмы. В ста1щонарном режиме работы Т. р. энергия, к-рую несут заряж. продукты реакций, компенсирует энергетич. потери из плазмы, обусловленные в осн. теплопроводностью плазмы и излучением. Такие реакторы наз. реакторами с зажиганием самопод-держивающейся термоядерной реак щи (см. Зажигания критерий). Пример такого Т. р. тока.мак, стсу/ларапюр. [c.106]

Точное решение сходной задачи для случая, когда зажигаемая горючая смесь не находится в неподвижном состоянии, а движется со скоростью ш, представляет, конечно, значительные трудности вследствие С.ЛОЖНОЙ картины течения газа около источника зажигания (накаленного тела). В связи с этим возникла необходимость в использовании упрощенной модели явления. Такое несколько упрощенное решение задачи было дано Л. Н. Хитриным и С. А. Гольденбергом, которые, распространив рассуждения Я. Б. Зельдовича на случай зажигания движущейся газовой среды накаленным телом с учетом распределения горючего около источника зажигания, получили ряд вал<ных соотношений, связы-нающих воедино наиболее важные предельные характеристики зажигания а) концентрационные границы б) зависимости этих границ от давления, температуры и содержания примесей в) граничные скорости пламени г) критерии стабилизации пламени. [c.18]

Опыты проводились на горелке квадратного сечения (40x40 мм) с пилотным факелом, обеспечивающим непрерывность периферийного зажигания предварительно подготовленной смеси городского газа с воздухом. Избытки воздуха варьировались в пределах а— 1,0н- 1,5, что-соответствовало диапазону изменения нормальной скорости распространения пламени от 16 до 45 см/сек. Кроме горелок с гладким каналом, исследовались горелки с турбулизи-рующими решетками. Средняя скорость потока варьировалась в пределах от 2 до 70 м1сек, что соответствует изменению значений критерия Рейнольдса от 8 000 до 185 000. [c.44]

Интересно рассмотреть возможности применения РДТТ в ракетах-носителях и космических аппаратах, к которым предъявляются требования высокой надежности и эффективности. Особенности таких летательных аппаратов в отличие от боёвтйх ракет, как правило, достаточно хорошо освещены в открытий литературе, и на их примере можно проиллюстрировать критерии, которыми руководствуются при применении различных типов ТРТ, материала корпуса двигателя, систем зажигания, устройств регулирования модуля и вектора тяги. [c.224]

Величина критерия (10.24) для гладкой трубы практически никогда не достигает единицы. Это означает, что в гладкой трубе нельзя получить ускоряюш.ееся горение при зажигании у открытого конца трубы без учета сопротивления трубы течению продуктов сгорания. По мере удаления [c.420]

Рассмотрим два наиболее интересных случая достижение коэффициента усиления мишени равного 1 (или выполнение, так называемого, критерия Лоуссона) и достижение предельно возможных коэффициентов усиления. Минимальная температура плазмы необходимая для зажигания мишени определяется двумя условиями 1) скорость термоядерной реакции должна быть достаточно высокой и 2) скорость выделения энергии в реакциях синтеза должна превышать потери на собственное излучение плазмы. Для DT-реакции первое условие выполняется при Т > 5-10 кэВ, второе — при температуре плазмы Т > > 1 кэВ. Поэтому будем полагать, что начальная температура плазмы составляет 10 кэВ. Подставляя в выражение для степени выгорания значения скорости термоядерной реакции и скорости звука при температуре Т = 0 кэВ легко получить [c.39]

Математические эксиеримеиты па ЭВМ показали, что критерий (5.2.3) выполняется, если г со == 1. Время зажигания, определенное из последнего условия, практически пе отличается от найденного по условию (5.2.3). [c.191]

Для высокотемпературного режима зажигания в качестве характерной температуры выбиралась температура горения, поэтому параметры 7, определяются формулами (4.2.6). В этом случае, так же как и в 4.2, единственным критери- [c.204]

Таким образом, для высокотемпературного зажигания реагента шаром нри 10 —10 установлено, что условие воспламенения (6.2.6) пе удовлетворяется и единственным критерием воспламенения является выход па режим гореипя [18]. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...