Килобар

Распространение ударных волн в твердых телах по сравнению с газами имеет свои особенности, которые обусловлены различиями во внутреннем строении твердых тел, с одной стороны, и газов — с другой. Силы взаимодействия между атомами и молекулами твердых тел в отличие от газов велики. Сжимаемость твердых тел мала. По этой причине скорость среды за фронтом ударной волны много меньше скорости самой волны. С этой точки зрения ударные волны в твердых телах даже в том случае, когда давление за фронтом составляет сотни килобар, следует считать слабыми. [c.33]

Экспериментальные исследования показывают, что для системы жидкость — пар существует критическое состояние, в котором различие между обеими фазами исчезает. На рис. 2-1 это состояние — критическая точка — обозначено точкой К- В этой точке заканчивается кривая парообразования при более высоких давлениях или температуре понятия жидкость и пар лишены смысла. Для кривой плавления критическая точка не обнаружена, несмотря на то, что для ряда веществ равновесия твердое тело — жидкость изучались до давлений в сотни килобар. [c.33]

В первой серии экспериментов [41] исследовались слои из эпоксида и стали при уровне напряжений, достигающем нескольких килобар (1 килобар 1019,73 кГ/сы . — Ред.). Было установлено, что с уменьшением длительности инициируемого импульса максимальная амплитуда напряжений в проходящей волне уменьшалась. Снижение уровня напряжений в первую очередь было связано с отражением волн напряжений на крайних левой и правой границах композита, а во вторую—с разъединением двухслойных пластин и с диссипацией энергии в материале матрицы. Сравнение экспериментальных и численных результатов показало необходимость учета нелинейности материала. [c.385]

Для исследований использован специально разработанный аппарат высокого давления с внутренним подогревом, позволяющий в течение неограниченно долгого времени поддерживать -в газообразной среде при давлениях в несколько килобар температуру до —3000 К [8]. [c.87]

Так как скорость волны давления в пирофиллите примерно 3500 мм/мсек, то генерированный в сердцевине импульс давления должен переместиться к стенке камеры давления (на расстояние около 2 мм) примерно за 6 X 10 мсек. Если это время сравнивать с периодом нагрева 1—4 мсек, то совершенно очевидно, что имеется достаточное время для корректировки динамического давления с давлением внутри ячейки. Это заключение согласуется с наблюдавшимися явлениями, показанными на рис. 5, 6 и 15. Данные рис. 5 показывают, что пирофиллит легко перемещался, чтобы заполнить объем, получившийся за счет перехода графита в алмаз, при этом углерод находился почти под полным давлением реакции в течение примерно 1 мсек. На рис. 6, где брусок графита был окружен сравнительно жесткой окисью магния, объемная усадка при превращении графита в алмаз легко компенсировалась за счет перемещения прилегающего графита. На рис. 15 объемная усадка в средней области графитового сердечника легко компенсируется перемещением графита торцовых дисков. Таким образом, условия давления в ячейке очень похожи на условия в статически нагреваемых ячейках, в которых наилучшим образом выполненные измерения показывают, что нагрев центральной области сердечника увеличивает давление в ячейке максимально на несколько килобар. [c.217]

Иными словами, затухание ударной волны происходит в (О + Ьи)/Ьи раз медленнее, чем спад параметров за ее фронтом. На уровне давлений порядка сотен килобар отношение между градиентами равно примерно 2 — 5, то есть регистрация эволюции ударной волны в преграде допускает использование менее быстродействующей методики для измерения с высоким разрешением волнового профиля на контактной границе. Среди различных методов измерения затухания ударной волны следует выделить два наиболее точных, получивших практическое применение для решения ряда исследовательских задач. [c.73]

Обычно в качестве преграды-индикатора используют органические жидкости, в частности —бромоформ. Применение жидких преград позволяет легко получить идеальную границу раздела с образцом. Кроме того, при их использовании не возникает осложнений в интерпретации результатов измерений, связанных с упругопластическими свойствами индикатора. Ударные волны с давлением в сотни килобар разогревают органические жидкости до несколько тысяч градусов. [c.74]

Кельвина шкала температур 10 Килобар 542 Килограмм 541 [c.545]

Влияние давления. Этот фактор приводит к увеличению значений к. Так, например, величина (АШ) практически прямо пропорциональна давлению. Данное явление используется для измерения очень больших давлений. В качестве примера укажем относительные изменения постоянных распада некоторых радиоактивных ядер при увеличении давления на один килобар (- -10 Па) [c.160]

Двухвояновая структура возмущения соответствует упругопластическому поведению ЩГК, наблюдаемому в этих кристаллах в диапазоне до десятков килобар. Такая структура, содержащая упругий предвестник и ударную пластическую волну, характерна для поздних стадий взрыва ВБ в твердых телах, когда сверхзвуковая ударная волна, отделившись от стенки камеры, по мере развития теряет скорость и через некоторое время разделяется на упругую и пластическую. [c.57]

Не допускается добавление приставок к названиям внесистемных единиц, являющихся кратными или дольными по отношению к основным и производным единицам систем СИ и МКГСС. Так, не допустимы названия килотонна, мегатонна (так как тонна есть мегаграмм) миллимикрон (так как микрон есть микрометр), килобар (так как бар есть 10 ньютонов на квадратный метр). [c.13]

В 1961 Г. Фаулз (Fowles [1961, 1]) измерил скорости ударной волны, падающей под острым углом к свободной поверхности, и скорости свободной поверхности посредством высокочастотных фотографий. Фаулз выполнил эксперименты, представляющие интересную вариацию контактной иголочной техники на закаленном и отожженном алюминии 2024 при давлениях, не превышающих 50 килобар. Он пытался исследовать как упругое, так и пластическое поведение [c.101]

Рис. 4.51. Опыты Фаулза (1961). Динамические и ква-зистатические экспериментальные точки Гюгоиио 1 — опыт 5843 с упрочненным алюминием, 2 — опыт 6237 с упрочненным алюминием, 3— опыт 6054 с отожженным алюминием, 4 — опыт 6926 с отожженным алюминием. 5 — опыты Бриджмена с алюминием при давлении О — ЗОХ Х10= кгс/см , 6 — опыты Бриджмена с алюминием при давлении 25—100-10 кгс/см значения или Р — в килобарах.

В последние три десятилетия проводились многочисленные экспериментальные исследования распространения волн в твердых телах и жидкостях при воздействии ударных нагрузок. Хорошо разработана и теоретическая основа анализа таких процессов, а именно теория Ранкина—Гюгонио [1, 2]. Плоский удар — нагружение, обеспечивающее создание плоскоде-формированного состояния, — используется в качестве стандартного метода измерения динамической прочности, сжимаемости при высоких давлениях и остаточных изменений характеристик материалов при ударном нагружении в широком диапазоне давлений — от нескольких килобар до нескольких мегабар. [c.132]

Реальные материалы можно рассматривать как линейноупругие лишь при величинах ударного давления, меньших примерно предела текучести материала, т. е. меньших нескольких килобар. При более высоких давлениях поведение материала приближается к поведению жидкой среды. Поэтому в большинстве реальных задач упрощенная зависимость (19) [c.146]

Длякриво , разграничивающей поля кварца и коэсита, Бойд и Инглэнд дают уравнение Р=19.5-1-0.01127. Р здесь выражено в килобарах, температура в градусах Цельсия. [c.14]

При исследовании микроструктуры сварных швов в стальных образцах, полученных сваркой взрывом, в зоне сварки наблюдаются участки структуры, похожие на мартенсит. Наличие таких структур й зоне сварного шва можно, очевидно, объяснить большими импульсами кратковременных давлений в зоне шва. Известнр, что в сталях, деформированных ударом, неоднократно наблюдали образование в структуре микроучастков, имеющих мартенсит-ное строение и высокую, типичную для мартенсита, твердость. Расчеты показывают, что превращение альфа-гамма в железе может происходить даже при комнатной температуре при давлении выше килобара. Благодаря адиабатическому характеру процесса сварки взрывом, по-видимому, создаются условия, которые могут способствовать превращению альфа-железа в гамма-железо в момент [c.31]

Метод вспыхивающих зазоров основан на использовании тонких ( 50 мкм) газовых зазоров между блоком оргстекла, через который ведется наблюдение, и поверхностью образца. Под действием ударной волны газ в зазоре адиабатически сжимается и нагревается. Вспышки газа в зазорах фиксируются скоростным фоторегистратором (фотохроногафом), работающим в режиме щелевой развертки. Длительность вспышки составляет обычно 10 —50 не в зависимости от толщины зазора. Для получения высокой яркости свечения применяют продувку зазоров аргоном. При интенсивности ударной волны в сотни килобар и более хорошие результаты дает использование воздушных зазоров. Сборка с образцом изготавливается в виде нескольких ступенек, так что вспыхивающие зазоры размещены на различных расстояниях по ходу ударной волны. [c.53]

Примечание а — эффект дГвА, низкие давления (<25 бар) б — эффект дГвА при высоких давлениях (несколько килобар), значения, экстраполированные к = 0 в — ультразвуковые измерения, так что по существу /7 = 0 (К [288], Rb [195], s [241]) г — данные, полученные при высоких давлениях, экстраполированные к / = О (цитированы в работе [21]). Для данных в авторы не приводят величин ошибок мы несколько произвольно положили ошибку равной 2%. Замечания по данным для отдельных металлов в столбцах а и б. Na [135]. Значение 1,14 получено усреднением данных при О и 4 кбар при пересчете с учетом нелинейной сжимаемости для /7 = 0 получается значение 1,25. К а — [167, 433) б — в работе [15] приведено значение 2,30 как среднее между О и 1 кбар. Темплтон [433] пересчитал это значение для = О, учтя нелинейную сжимаемость, и, наконец, Эллиот и Датарс [135] обнаружили ошибку в использованной шкале давлений и установили значение 2,59. Rb в работе [167] приведено значение 3,16, но не учтена анизотропия производной по давлению авторы работы [219] приводят скорректированное значение 3,21, полученное усреднением по ориентации на основе теоретической оценки анизотропии, s в работе [167] приведено значение 4,02, которое было скорректировано в работе [219] так же, как для Rb в работе [38] приводится значение 4,4 с учетом анизотропии, но в [219] учет анизотропии пересмотрен и получено значение 4,3. [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...