Сопло геометрическое (Лаваля)

При этом получим в дополнение к известному соплу Лаваля (геометрическое воздействие) еще три указанных Л. А. Вулисом способа перехода через скорость звука, т. е. расходное, механическое и тепловое сопла. [c.203]

Геометрическое сопло, т. е. известное сопло Лаваля, представляет собой канал, в котором только за счет придания ему соответствующей формы можно осуществить переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой. В этом частном случае чисто геометрического воздействия на поток dF Ф Q) отсутствуют прочие воздействия, т. е. не меняется расход газа (dG = Q), нет обмена теплом и работой с внешней средой (й вар = 0, dL.= 0) и нет трения. (dL,p = 0). - [c.203]

Существуют различные способы получения сверхзвуковой скорости потока. Кроме сопла Лаваля (геометрическое сопло) имеются расходные, тепловые, механические и другие сопла (не-геометрические). [c.145]

Процесс истечения газа из области высокого давления в область пониженного давления всегда включает две фазы вначале происходит сужение площади поперечного сечения струи, а затем ее расширение. Это справедливо как при звуковых (дозвуковых) скоростях течения газа, так и при сверхзвуковых. Последнее подтверждается характерным изменением профиля проточной части сверхзвукового сопла (Лаваля) (фиг. 1, а), в котором скорость газа между сечениями 1 ж 2 увеличивается до звуковой (критической), а меледу сечениями 2 я 3 — превышает звуковую. Заметим, что в соответствии с известным условием обращения внешних воздействий (геометрических, тепловых, расходных, механических и трения) [2, 31 равенство скорости течения газа местной скорости звука (число Маха М = 1) может устанавливаться не только в узком сечении соила, по и в его расходящейся или сходящейся частях. Как будет доказано ниже, при отсутствии внешнего теплообмена и пренебрежимо малом влиянии трения отмеченное равенство обеих скоростей наступает в случае учета местных сопротивлений входа и выхода в узком сечении сопла. [c.187]

При рассмотрении работы суживающегося сопла возникает естественный вопрос — как получить сверхкритическую скорость истечения газа и избежать потери энергии при большом перепаде давлений, когда vрасширение газа и возрастание скорости его возможно, но лишь в гом случае, если проходное сечение сопла начнет увеличиваться. Это означает, что при "v соплом Лаваля, показано схематически на рис. 9-14. [c.162]

Сверхзвуковые сопла (сопла Лаваля) применяются для создания потоков газа сверхзвуковых скоростей. Анализ одномерного течения показывает (см. гл. 3), что значения М>1 в частном случае изолированного потока могут быть получены изменением формы канала (геометрическим воздействием). В соответствии с этим сопло Лаваля состоит из двух частей суживающейся, в которой М,<1, и расширяющейся, в которой М,>]. Переходное значение скорости (Mi= ) достигается в минимальном сечении (рис. 8.15). Скорость газа вдоль сопла Лаваля увеличивается непрерывно, если на входе и выходе поддерживаются расчетные параметры. [c.228]

Реактивные решетки с расширяющимися межлопаточными каналами. Рассмотрим некоторые результаты опытного исследования таких решеток. На определенных режимах в межлопаточном канале, как и в одиночном сопле Лаваля (гл. 8), возникают скачки уплотнения, причем их положение и интенсивность зависят от давления еа и геометрического параметра [,=F,/F.=a2/a . По мере уменьшения gj скачки перемещаются к выходному сечению канала. На расчетном режиме, определяемом по отношению /1, образуются только кромочные скачки. Спектр течения в межлопаточном канале такой решетки можно видеть на рис. 12.14,5. [c.310]

Обращаясь к рис. 12.4, отметим характерные особенности распределения давлений в сопле Лаваля, в котором возникают скачки конденсации. На участке АВ расширяется переохлажденный пар вдоль кривой 1, близкой к расчетной (на перегретом паре). В зависимости от начальных условий ho или Ни), геометрического параметра и скорости расширения р (зависящей от профиля сопла) меняется положение конденсационных скачков. По мере [c.324]

Рис. 12.23. Распределение давлений вдоль сопла Лаваля при различных ба и уа (а), зависимость Un от геометрического параметра сопла l=F,/F. (б)

Рис. 12.23. <a href="/info/249027">Распределение давлений</a> вдоль <a href="/info/828">сопла Лаваля</a> при различных ба и уа (а), зависимость Un от <a href="/info/12249">геометрического параметра</a> сопла l=F,/F. (б)

С этой целью составим отношения площадей критического сечения в воображаемом сопле Лаваля и горле диффузора А 1А т для двух рассматриваемых случаев движения и приравняем их между собой, так как и в том и другом случае геометрические размеры проточной части одни и те же. Имеем в первом случае (закон сохранения массы сечение II) критическое) [c.139]

С целью формулировки задачи профилирования сопла вспомним (см. 1), какими геометрическими свойствами в плоскости годографа обладает область определения решения, описывающего дозвуковое течение в сопле Лаваля с прямой звуковой линией. [c.90]

Рассмотрим случай обтекания бесконечного клина струей с дозвуковой или звуковой скоростью на границе, когда критическая линия тока разветвляется в его вершине. Этот режим может реализоваться лишь при определенном (заранее неизвестном) соотношении геометрических параметров. Задача решается в плоскости годографа численным методом [80], развитым применительно к проблеме профилирования сопла Лаваля. Решение несимметричной задачи, полученное в плоскости годографа, может [c.300]

Советским ученым Л. А. Вулисом [51] были предложены принципиально иные способы получения сверхзвуковых скоростей. Для уяснения существа метода Вулиса рассмотрим некоторые особенности течения газа по геометрическому соплу — соплу Лаваля (фиг. 14. 8,а). [c.337]

Как показали экспериментальные исследования [75, 76], при ХГН обычно применяются сопла Лаваля (геометрические) с прямоугольным поперечным сечением в сверхзвуковой части. Схематическое изображение газодинамического тракта соплового узла и формируемой им струи, натекающей на преграду, приведено на рис. 2.1. [c.36]

В работе [102] проведено численное исследование двумерных ламинарных течений вязкого теплопроводного газа в соплах Лаваля в широком диапазоне чисел Ке при различных геометрических параметрах сопел. Алгоритм расчета основан на явной схеме типа предиктор-корректор и методе установления. Он предусматривает возможность расчета течений с закруткой потока. В качестве [c.349]

Для получения большой удельной силы тяги Рс необходимо увеличивать скорость газового потока с на выходе из сопла двигателя. Для увеличения скорости газового потока на выходе из сопла двигателя следует обеспечить его полное расширение. Бели давление газа на срезе сопла Ра равно атмосферному давлению Ро, то скорость истечения газов с будет максимальной. Поэтому при проектировании соплу Лаваля следует придать определенные геометрические размеры, при которых будет обеспечено полное расширение газа. Однако по мере подъема ракеты давление окружающей среды Ро уменьшается (рис. 15.70). При этом изменяются плотность и температура воздуха. На высоте 30 км над уровнем моря давление воздуха примерно равно 0.00118 МПа, т. е. составляет всего 1.2%. Плотность воздуха р составляет всего 1.45% от исходной величины. Изменение температуры на высотах около 50 км практически не влияет на изменение плотности воздуха, так как давление и плотность на этих высотах очень малы. [c.498]

Приведены результаты экспериментального исследования расходных характеристик дросселей типа сопла Лаваля при критическом истечении из них воздуха. Эти результаты представлены в виде обобщенных зависимостей коэффициентов расхода и гидравлических потерь дросселей от их геометрических параметров и условий работы. [c.327]

Далее рассчитываются геометрические размеры сопел струйных аппаратов. При режиме истечения высоконапорной газообразной среды, выражаемым через число Маха, М < 1 диаметр отверстия с/ выхода лсмнискантного сопла (рис. 9.1.1 1), при М = 1 диаметр отверстия <7 этого же сопла рассчитывается из выражения (9.1.12), при М > I рассчитываются плотность р р газообразного потока в критическом сечении сопла Лаваля (см. рис. 9.1,6) по формуле (9.1.14), скорость звука в потоке, протекающем через критическое сечение сопла, - по формуле (9.1.15), диаметр б р критического сечения сопла Лаваля - по выражению (9.1.13), приведенная скорость X - (9.1.17), диаметр струи с1 - по (9.1.16) и диаметр отверстия выхода d сопла Лаваля -по (9.1.18). Если высоконапорная среда является жидкостью, т.е. М = 0, то диаметр отверстия выхода сопел коноидального типа (рис. 9.8,е, г) рассчитывается по формуле (9.1.19). [c.228]

Требуется выявить влияние на течение реагирующего газа притока теплоты за счет химической реакции. Интересно рассмотреть вопрос о переходе через критическую скорость звука в газовом потоке и выяснить условия, при которых этот переход возможен. Известно, что в сопле Лаваля переход через скорость звука достигается за счет геометрии сопла. Поток сначала разгоняется за счет сужения сопла, а затем, после достижения звуковой скорости, за счет расширения сопла достигается сверхзвуковая скорость. Таксе сопло называют геометрическим, а достижение скорости звука в критическом сечении — аэродинамическим кризисом. Выясним, как влияет приток энергии за счет химических реакций на газовый поток в круглой трубе с постоянней площадью поперечного сечения, когда геометрия сопла ге играет никакой роли, и как меняются основные с )изическг е величины, характеризующие поток, при переходе через скорость звука. [c.359]

Рис. 6.21. Зависимости предельного отношения давлений для сопла Лаваля от Л о, р, числа Рейноладса и геометрического параметра fi = = FJF

Рис. 6.21. Зависимости предельного отношения давлений для <a href="/info/828">сопла Лаваля</a> от Л о, р, числа Рейноладса и геометрического параметра fi = = FJF

Рис. 6-24. Характеристики плоских сопел Лаваля в третьей группе режимов со скачками уплотнения в расширя ющейся части, а —безразмерное расстояние системы скачков в зависимости от отношения давления а =/ а// о и геометрических параметров /,=/ 1//= и ус. б—положение скачка в зависимости от отношения давлений цг срезе сопла и в среде при различных расчетных отношениях давлений в—действитель ные отношения давлений 61 и в зависимости от теоретического отношения давлении / — скачки Ро 1

Рис. 6-24. Характеристики плоских сопел Лаваля в третьей группе режимов со <a href="/info/14034">скачками уплотнения</a> в расширя ющейся части, а —безразмерное расстояние системы скачков в зависимости от отношения давления а =/ а// о и <a href="/info/12249">геометрических параметров</a> /,=/ 1//= и ус. б—положение скачка в зависимости от отношения давлений цг срезе сопла и в среде при различных расчетных отношениях давлений в—действитель ные отношения давлений 61 и в зависимости от теоретического отношения давлении / — скачки Ро 1

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...