Фигуры скольжения

Эти соотношения являются естественным обобщением соотношений Сен-Венана для плоской пластической деформации. Они подтверждаются тем экспериментальным фактом, что направления сдвигов совпадают с направлениями наибольших касательных напряжений. При пластической деформации наиболее употребительных материалов части массы скользят друг по другу вдоль бесчисленных плоскостей скольжения, которые можно наблюдать в виде так называемых фигур скольжения (линии Людерса). [c.375]

Фиг. 255—257. Фигуры скольжения на сжатых призмах с отверстием из мягкой стали.

Ф и г, 260—261. Фигуры скольжения на сжатых стальных образцах, имеющих отверстие. [c.333]

Фиг, 262. Фигуры скольжения на мягкой стали. [c.334]

Испытания призм. Для серии призм квадратного сечения 36 X 36 мм, высотой 60, 48, 36 и 24 мм были получены фигуры скольжения, показанные на фиг. 319—325. [c.383]

Фиг. 457. Диаграмма крутящего момента—угла закручивания для мягкой стали, обнаружившей фигуры скольжения.

Совмещенные с плоскостью Ын точки Ь Ь 1,. .. образующих цилиндра определяются на пересечении перпендикуляра к образующей. Фигура развертки получается здесь как отпечаток на фронтальной плоскости цилиндра, катящегося по этой плоскости без скольжения. [c.291]

Траекторией точки, неизменно связанной с движущейся плоской фигурой, является кривая линия, которую можно рассматривать как траекторию точки, неизменно связанной с подвижной центроидой. обкатывающей без скольжения неподвижную центроиду. Подвижная центроида может соприкасаться с неподвижной как с внутренней, так и с внешней ее стороны. [c.325]

При движении фигуры в ее плоскости подвижная центроида, или рулетта (геометрическое место мгновенных центров вращения в подвижной плоскости), катится без скольжения по неподвижной базе (геометрическое место мгновенных центров вращения в неподвижной плоскости). [c.61]

Таким образом, при движении плоской фигуры в ее плоскости подвижная центроида MN катится без скольжения по неподвижной центроиде KL (рис. 321). Точка соприкасания подвижной центроиды с неподвижной центроидой является в данный момент времени мгновенным центром скоростей. Это положение представляет собой теорему Пуансо о качении подвижной центроиды по неподвижной, которая имеет следующую формулировку [c.243]

При действительном движении плоской фигуры подвижная центроида катится без скольжения по неподвижной центроиде, [c.243]

Данное движение плоской фигуры в ее плоскости можно осуществить, построив подвижную и неподвижную центроиды и "заставив первую катиться без скольжения по второй с соответствующей угловой скоростью. [c.179]

Если плоская фигура, ограниченная некоторым контуром, катится без скольжения по другому неподвижному контуру, то точка их соприкосновения в данный момент является мгновенным центром скоростей этой фигуры. [c.191]

Следовательно, при движении фигуры подвижная центроида катится по неподвижной без скольжения (точка касания, являющаяся для фигуры мгновенным центром скоростей, имеет скорость, равную [c.106]

Траектория какой-либо точки Л1 фигуры по отношению к неподвижной центроиде является рулеттой (рис. 93). Рулеттой вообще называется траектория какой-либо точки плоскости, неизменно связанной с плоской фигурой, катящейся Рулетта / без скольжения по неподвижной кри- [c.106]

В заключение отметим, что если плоское движение фигуры осуществляется путем качения ее без скольжения по некоторой неподвижной линии (как, например, на рис. 92), то контур фигуры и эта линия будут соответственно подвижной и неподвижной центроидами и, следовательно, точка их касания будет мгновенным центром вращения. Для определения скорости любой точки фигуры надо в этом случае знать только скорость какой-нибудь одной из ее точек. [c.109]

В некоторых случаях удается сразу указать точку плоской фигуры, скорость которой в рассматриваемый момент равна нулю. Эти точки в таких задачах и явятся мгновенными центрами скоростей. Так, в случае качения без скольжения одного тела по поверхности другого неподвижного тела точка соприкосновения поверхностей тел и является мгновенным центром скоростей. [c.142]

Например, при качении без скольжения колеса по неподвижной прямой линии (см. ниже рис. 135) и одного колеса по неподвижному другому колесу (рис. 144) мгновенный центр скоростей находится в точках соприкосновения колеса с прямой и соответственно колеса с колесом. В общем случае, если известны скорости двух точек плоской фигуры (рис. 130), мгновенный центр скоростей находится на пересечении перпендикуляров к скоростям этих точек. [c.142]

При качении без скольжения колеса по прямой (пример в 7) получается, что ускорение мгновенного центра скоростей не равно нулю, следовательно, в общем случае мгновенные центры скоростей и ускорений являются различными точками плоской фигуры. [c.149]

При плоском движении фигуры подвижная центроида катится без скольжения по неподвижной центроиде. Эта теорема позволяет плоское движение твердого тела рассматривать как качение без скольжения одной плоской кривой по другой. [c.161]

Плоское движение твердого тела. Это такое движение, при котором каждая точка твердого тела движется в плоскости, параллельной некоторой неподвижной (в данной системе отсчета) плоскости. При этом плоская фигура Ф, образованная сечением тела этой неподвижной плоскостью Р (рис. 1.9), в процессе движения все время остается в этой плоскости, например цилиндр, катящийся по плоскости без скольжения (но конус в подобном случае совершает уже более сложное движение). [c.21]

В случае если плоская фигура катится без скольжения по некоторой неподвижной кривой (рис. 158, а), то в каждый данный момент времени фигура касается неподвижной кривой только одной точкой (на рисунке точка О), скорость которой равна нулю, т. е. она является МЦС. [c.138]

Итак, при качении плоской фигуры без скольжения по неподвижной кривой мгновенный центр скоростей находится в точке касания фигуры с неподвижной кривой. [c.138]

Отсюда, согласно определению качения без скольжения, следует, что при движении плоской фигуры в своей плоскости подвижная центроида катится без скольжения по неподвижной. [c.249]

Плоская фигура катится без скольжения по неподвижной кривой (рис. 109, д). Мгновенный центр скоростей Р находится в точке касания фигуры с кривой. [c.177]

Следует обратить внимание на то, что в практических задачах часто приходится иметь дело со случаем, когда плоская фигура движется так, что ее контур катится без скольжения по некоторой неподвижной кривой NN (рис. 208). В этом случае точка касания Р контура плоской фигуры с кривой NN имеет в данный момент скорость ур, равную нулю. [c.332]

Покажем теперь, что при движении плоской фигуры в ее плоскости подвижная центроида, неизменно связанная с движущейся плоской фигурой, катится без скольжения по неподвижной центроиде. [c.370]

Итак, движение плоской фигуры в ее плоскости действительно сопровождается качением без скольжения подвижной центроиды, неизменно связанной с плоской фигурой, по неподвижной центроиде. [c.371]

Кривая растяжения титанового сплава 3 (рис. 1.5) проходит на стадии пластического деформирования почти параллельно оси деформации, а соответствующая истинная диаграмма деформирования (рис. 1.6) близка к участку экспоненты с тангенсом угла наклона, удовлетворяющим условию (1.4). В этом исключительном случае устанавливается как бы безразличное равновесие, причем явного шейкообразования не происходит, но количество полос скольжения уменьшается при возрастающей концентрации пластических деформаций в пределах каждой отдельной полосы. Начиная с общей пластической деформации удлинения порядка 10 %, первоначально гладкая поверхность образца становится шероховатой и на ней выступают так называемые фигуры скольжения в виде различных выступов и впадин. [c.14]

В некоторых случаях удается сразу указать точку плоской фигуры, скорость которой в рассматриваемый mom itt равна нулю. Эти точки в таких задачах и являются мгновенными центрами скоростей. Так, в случае качения без скольжения одного тела но поверхности другого неподвижного тела точка [c.156]

Рассмотрим первый вариант как наиболее распространенный. В этой передаче два начальных цилиндра с диаметрами а,, и перекатываются друг по другу без скольжения (см. рис. 216) Проведем из точки Ро линию под углом (90° — ад) к линии центров колес О1О2 и на расстоянии I от точки Р возьмем точку К (здесь Од — угол давления, образованный нормалью к поверхности зуба в точке К и касательной к начальным окруж-нос ям, проведенной через точку Ро). Проведем линию зацепления Кк, параллельную линии полюсов РоР. Точка контакта зубьев К перемещается вдоль линии зацепления с постоянной скоростью при постоянных угловых скоростях вращения начальных цилиндров, а на поверхностях, связанных с вращающимися ци-лигдрами, точка К" опишет винтовые профильные линии КП и КПг- Если взять теперь в качестве образующей фигуры окружность радиуса I и перемещать ее поочередно по винтовым профильным линиям так, чтобы точка К все время совпадала с этими линиями, то следы образующей окружности создадут винтовые цилиндры. Часть выпуклого цилиндра образует зуб шестерни, а вогнутого — впадины колеса. Зуб шестерни, имеющий круговую форму в торцовом сечении, находится на внешней стороне начального цилиндра, а впадина на втором колесе — внутри начального цилиндра. [c.341]

На практике часто происходит движение плоской фигуры, при liOTopoM она катится без скольжения по некоторой неподвижной ли- [c.234]

Отсюда следует, что всякое движение плоской фигуры в ее плоскости можно осуществить, построив для данного движения подвижную и неподвижную центроиды и заставив подвижную центроиду катиться без скольжения по неподвижной с угловой скоростью, соответствующей в каждый момент времени угловой скорости данного движения плоской фисуры В этом и состоит теорема Пуансо. [c.372]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...