Методы вычисления интенсивности изображения

Методы вычисления интенсивности изображения [c.287]

Ряд методов вычисления интенсивности изображения был изложен в 2. Теперь мы покажем, как пользоваться этими методами, на конкретных примерах. [c.306]

Вычисление ОПФ оптической системы по ее техническим данным производится несколькими методами. В одном из них для учета вклада аберраций предусматривается расчет прохождения большого числа лучей через систему от единичной точки объекта. При равномерном разнесении лучей по апертуре линзы, распределение плотности точек, получившихся в плоскости изображения, дает распределение интенсивностей, соответствующее функции рассеяния точки. Затем преобразование Фурье определяет геометрическую ОПФ системы. Если система свободна от аберраций, геометрическая ОПФ равна единице для всех частот каждая точка объекта будет изображаться точкой. Поправка за дифракцию вносится умножением этой геометрической передаточной функции на передаточную функцию для эквивалентной дифракционно-ограниченной системы, т. е. идеальной системы, свободной от всех недостатков. [c.90]

Для нахождения потенциала в области В действительного вихря, расположенного для упрош ения вычислений в центре, необходимо поместить в каждой точке-образе Зп, соответственно и в / , вихрь интенсивности Действительно, при построении течения внутри полосы в соответствии с методом зеркальных изображений напряжение вихрей, помещенных в точках б и /1 (первые изображения), получается путем умножения интенсивности Г на коэффициент V (Г = 7Г). Точка З2 является зеркальным изображением точки относительно верхней границы. Таким образом, вихревое напряжение в этой точке будет тоже отличаться коэффициентом V от напряжения в точке Д (Г2 = V = 7 Г). То же справедливо и для вихревого напряжения в точке /з- Применяя и дальше [c.405]

Авторы уверены в том, что системы технического зрения, использующие методики моделирования высокого уровня, в случае применения оптических методик могут получить ряд преимуществ, поскольку они объединяют элементы как цифровых (например, обнаружение/усиление края объекта, фурье-методи-ки для вычислений признаков), так и символьных (сопоставление с образцом, распознавание объектов и т. д.) вычислений [14]. Так как такие системы требуют интенсивной работы с базой знаний, то применение систем с большой пропускной способностью памяти (см. разд. 10.4) может облегчить решение некоторых задач, связанных с итерационным процессом идентификации. Наиболее совершенные системы понимания изображений [15, 16] требуют сопряжения чисто цифровой обработки изображения, выполняемой на самом низком уровне выделения фрагментов изображения, с символьными вычислениями, выполняемых на более высоких уровнях в процессе классификации и распознавания объектов [17]. Сочетание цифровых и символьных вычислений для решения таких задач технического зрения, как управление оптическими потоками, может явиться для оптических вычислений наиболее важным применением в области ИИ. [c.313]

Выражение для отношения сигнала к шуму для отдельного кадра (9.6.28) выявляет некоторые интересные и важные свойства метода звездной спекл-интерферометрии. Важнее всего, что при неограниченном увеличении числа к фотособытий, приходящихся на один спекл, отношение сигнала к шуму приближается к единице. Таким образом, невозможно достичь отношения сигнала к шуму, большего единицы, прн использовании одного кадра для определения спектральной плотности интенсивности изображения. Это характерно для всех вычислений спектральных величин, основывающихся на преобразовании Фурье одной выборочной функции случайного процесса (см., например, о периодограммах в работе [9.12], 6-6). Единственным способом повышения отношения сигнала к шуму является усреднение найденных значений для отдельных кадров по большому числу кадров, что приводит к свойству, описываемому выражением (9.6.29). [c.492]

Начиная с первого успеха формулы Эйри, теория дифракщ1и приобретала все большую популярность, обеспечивая исследователей фундаментальными методами количественной оценки качества изображений и возможностей оптических систем формировать хорошо разрешенные изображения. Этот успех можно объяснить на известном примере. Размер центрального дифракционного диска в изображении точечного предмета не сильно зависит от точности установки плоскости наблюдения или от существования сферической аберрации. Например, вычисления показывают, что при дефокусировке на четверть длины волны размер диска охраняется практически неизменным. Это означает, что в данном случае прибор может разрешить две соседние точки так же, как и в идеальной оптической системе без аберраций. Интересно, что ситуация изменяется при наблюдении протяженных предметов. В частности, для тех же отклонений системы от идеальной наблюдается уже заметная потеря контраста в тонких деталях изображения протяженного предмета. Объяснение этому следует искать в изменении всей дифракционной картины изображения. Действительно, хотя размер центрального диска остается прежним, аберрации изменяют распределение интенсивности между центральным диском и концентрическими кольцами. Вычисления показывают, что при тех же аберрациях интенсивность колец увеличивается на 17% и соответственно уменьшается яркость центрального диска. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...