Взрыв с противодавлением

Односторонний взрыв. Плоский, цилиндрический и сферический взрыв без противодавления. Сферический взрыв с противодавлением. Мы уже упомянули в 2 этой главы, что если условия (2,15), (2.16) и (2.17) не выполнены, то возникает взрыв- [c.344]

Задача о сильном взрыве была сформулирована и решена Л. И. Седовым [38] и Дж. Тейлором ( Механи ка , 1952, № 1). Это решение, его свойства и многочисленные приложения описаны в широко распространенных монографиях [17, 38, 40]. Сопутствующие физические процессы разобраны в к и-ге [12]. Таблицы решения задачи о сильном взрыве с противодавлением есть в работах [33, 57]. [c.242]

Для интегрирования системы уравнений (2.91) нужно использовать какие-либо приближенные или численные методы. В 3.5 будет изложен один из численных методов решения задачи о взрыве с учетом противодавления рь Здесь отметим некоторые особенности движения газа в этом случае. [c.69]

Заметим, что при численном решении задачи о точечном взрыве с учётом противодавления р достаточно произвести расчёт только одного конкретного случая этим самым можно получить зависимость всех искомых величин от безразмерных величин X, т, после чего для того же значения 7 можно легко. [c.172]

ТОЧЕЧНЫЙ ВЗРЫВ С УЧЁТОМ ПРОТИВОДАВЛЕНИЯ [c.265]

Задача о точечном взрыве с учётом противодавления [c.265]

Подставляя (37.37)—(37.39) в формулу (37.35), получим при /= 1,4 для а величину порядка 0,6. Уравнения (37.37)—(37.39) вместе с формулами (37.18), (37.19), (37.36) полностью решают задачу о плоском взрыве без противодавления. [c.354]

Задача о точечном взрыве с учетом противодавления ре- [c.269]

Газовая динамика с ее сложными и хорошо поставленными математическими задачами на всем протяжении ее развития оказывала значительное стимулирующее влияние на ряд областей математики, и некоторые из них целиком обязаны своим возникновением проблемам газовой динамики. Под определенным воздействием потребностей газовой динамики происходило и происходит развитие вычислительной математики и вычислительной техники. Нелишне в связи с этим упомянуть, что в числе первых задач, решенных с использованием быстродействующих электронных вычислительных машин еще в 40-х гг., наряду с задачами атомной техники, были задачи газовой динамики задача обтекания кругового конуса сверхзвуковым потоком, задача о распространении волны сильного взрыва с учетом противодавления воздуха и некоторые другие. [c.7]

О ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ С УЧЕТОМ ПРОТИВОДАВЛЕНИЯ ВЭ [c.89]

Решение задачи о распространении ударной волны точечного взрыва с учетом противодавления было получено в ряде работ [8—10] путем численного интегрирования уравнений газодинамики в частных производных. Все результаты расчетов, подробные таблицы и графики распределений газодинамических величин на разные моменты времени можно-найти в указанных работах, а также в четвертом издании книги Л. И. Седова [5]. [c.89]

Архангельский H. A. [1971]. Алгоритм численного решения задачи о цилиндрическом взрыве с учетом противодавления методом сеток. — ЖВМ и МФ, т. И, № 1, с. 222—236. [c.539]

Здесь Я — радиус волны, ро — давление в полости. Предполагается, что давление в полости связано с давлением на волне соотношением Ро = а(Я)р и противодавлением можно пренебречь. То, что давление в полости конечно, означает, что внутри полости имеется небольшая часть массы газа с большой температурой. В правой части закона сохранения энергии первый член представляет энергию взрыва, а второй — полную энергию, выделившуюся за счет сгорания вещества внутри волны. [c.412]

Выберем теперь начальные данные. хМы примем, что для малого промежутка времени от начала взрыва до некоторого момента Тд процесс можно считать автомодельным, т. е. можно пренебречь противодавлением. Решение для такого движения нами уже изложено. Тогда нам предстоит решить следующую задачу. Найти гидродинамические элементы в части плоскости (с, ), ограниченной неизвестной, [c.358]

Задача о точечном взрыве с учетом противодавления численно исследована в монографии В. П. Коробейникова и др. /25]. Полученные соотношения служат для приближенной [c.117]

Если устремить L к нулю, мы придём к задаче о плоском взрыве. Замечательное точное решение этой задачи (с меняющейся энтропией) удаётся получить, если краевые условия (37.9), (37.10), (37.1 1) взять в приближённом, применительно к сильному взрыву , виде ). Именно, при сильном взрыве можно пренебречь давлением перед ударной волной по сравнению с давлением за ударной волной. Это исследование взрыва без противодавления . Пренебрежение это эквивалентно пренебрежению величиной a lN по сравнению с единицей. [c.350]

В таблице 5 приведены результаты расчета энергии взрывной волны = Ео Q как функции радиуса Л ударного фронта в идеальном газе с постоянным отношением удельных теплоемкостей 7 = 1,4. При вычислении Е использованы результаты численного решения задачи о точечном. взрыве с учетом противодавления (Д. Е. Охоцимский, И. Л. Кондрашева, 3. П. Власова и Р. К. Казакова, 1957). Величины радиусов ударной волны,. приведенные в этой таблице, даны в метрах для энергии взрыва "0 = 4,2 X X 10 эрг и атмосферного давления ро = 1 кПсм . Для других значений указанных параметров радиусы Е пересчитываются пропорционально Ео/ро) - Когда амплитуда ударной волны достаточно велика, р Е) = = 0,157 ЯoД- [c.295]

В задаче о сильном взрыве (см. главу IV) мы имели = 0 при учёте противодавления q менялось и возрастало с течением времени. В данной задаче g = onst. f O. Из постоянства д вытекает, что температура за фронтом скачка пропорциональна температуре Ту перед фронтом скачка. [c.308]

Роль противодавления и стадия затухания. Автомодельное решение теряет силу, когда давление за фронтом ударной волны становится сравнимым с начальным давлением газа ро, вернее, с величиной, на порядок большей, а именно 1(у + 1)/(у — 1)1 Ро- Процесс на этой поздней стадии взрыва уже не автомоделей, так как благодаря появлению нового размерного параметра ро в задаче теперь имеются масштабы длины и времени. Масштабом длины служит радиус сферы, начальная энергия которой сравнима с энергией взрыва Го = Е1рдУ з. Масштабом времени — время, в течение которого звук пробегает это расстояние to — Го/со, где Со = = (уро РоУ - Так, например, при взрыве в воздухе нормальной плотности (ро = 1,25 X 10 г см , Ро = 1 атм, 330 м/сек) для энергии [c.232]

Улучшить ситуацию можно за счет снижения интенсивности абляции воздействием на атмосферу в окрестности трассы полета. Это может быть достигнуто, например, с помощью интенсивного лазерного или СВЧ излучения, создающего перед летящим телом тепловой канал с пониженной плотностью среды. Расчеты [12] показывают, что так можно увеличить эффективную дальность полета на 30-50%, но технически этот способ труднореализуем и энергоемок. Другое возможное решение - использование области пониженной плотности за ударной волной, образующейся при достаточно протяженном цилиндрическом или плоском взрьше. Решение задачи о сильном взрыве [13] показывает, что в окрестности взрыва существует область с характерным размером = (Ео1р1У , в которой справедливо автомодельное решение (здесь о -энергия взрыва, р - величина внешнего противодавления, V = 1, 2, 3 - показатель симметрии задачи, плоской, цилиндрической или сферической соответственно). В части этой области имеет место понижение плотности среды на 1-2 порядка. Даже при сравнительно небольших энергиях взрыва 4 10 Дж, что соответствует примерно 0.1 кг обычного взрывчатого вещества на 1 погонный метр, протяженность зоны пониженной плотности в направлении движения ударной волны составляет порядка 1-3 м, что существенно превосходит возможности формирования теплового канала за счет СВЧ излучения. Что касается протяженности зоны низкой плотности в продольном направлении, то она ограничивается только конфигурацией и способом развертывания заряда взрьшчатого вещества. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...