Коэффициент вязкости из-за тепловой диссипации

Удовольствуемся в настоящем параграфе рассмотрением простейшего случая несжимаемой вязкой жидкости с постоянными физическими характеристиками (плотностью, коэффициентами вязкости, теплопроводности, диффузии), что вполне допустимо, если скорости движения значительно меньше скорости звука и малы разности температур и концентраций примесей. Кроме того, будем, как и ранее, пренебрегать диссипацией механической энергии и внутренними источниками возникновения тепла и вещества. В последней главе курса, посвященной динамике и термодинамике газа при больших скоростях, эти ограничения общности постановки задач о тепломассопереносе будут сняты. [c.486]

Теплоту трения, выделяющуюся в потоке вследствие диссипации механической энергии, также можно рассматривать как результат действия внутренних-источников тепла. В отличие от других внутренних источников распределение в потоке теплоты трения определяется законами изменения скорости и коэффициента вязкости по сечению и длине трубы. Поэтому в общем случае (при переменных физических свойствах жидкости) распределение в потоке теплоты трения не может быть задано наперед. Если физические свойства постоянны, то распределение скорости можно вычислить заранее. Тогда при расчете температурного поля распределение в потоке теплоты трения будет задано и расчет [c.284]

Ф — диссипативная функция, характеризующая диссипацию кинетической энергии — плотность внутренних источников тепла в единице объема Fi — объемная сила, отнесенная к единице массы жидкости U — компонента скорости на ось л , ft, ц, к — коэффициенты динамической, объемной вязкости и тепло- [c.12]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к диссипации энергии звуковых волн, необратимому превращению ее в тепло, т. е. поглощению звука И уменьшению его интенсивности. Формально коэффициент поглощения звука можно получить, если искать решение одномерных линеаризованных уравнений газодинамики с учетом вязкости и теплопроводности в виде плоской гармонической волны типа ехр [i кх — wi)], где к — волновой вектор. При этом для к получается комплексное значение, действительная часть которого дает длину волны, а мнимая — коэффициент поглощения к = ki + г/сг ехр [г кх — ш/)] = [c.70]

Уравнение (3.2.11) показывает, в результате чего происходит изменение кинетической энергии жидкости. Кроме теплопроводно- сти, диффузии и излучения, эта энергия изменяется за счет работы сжатия div (pV) и работы сил трения (члены, содержащие динамический коэффициент вязкости ц). с потерями механической энергии иа преодоление сил трения связывают диссипацию энергии (от латинского dissipare—рассеивать). Диссипация энергии состоит в-том. что часть механической энергии необратимо будет переходить в тепло. В соответствии с этим силы трения называют диссипативными силами. Члены в правой части (3.2.11), содержащие 1, составляют диссипативную функцию. [c.120]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

Анализ механизма процессов обмена в турбулентном потоке жидкости дает возможность наметить пути для преодоления создавщихся трудностей. Действительно, величина коэффициента теплопроводности и теплоемкость существенны не во всем объеме турбулентного потока жидкости, а лишь в пограничном слое, в котором доминирующую роль играет молекулярный процесс переноса тепла — теплопроводность. В то же время потеря напора, зависящая от плотности и вязкости среды, хотя и вызывается процессами, возникающими в ламинарном пограничном слое (или подслое), однако основная диссипация энергии сосредоточена в турбулентной зоне потока. [c.183]

П1.4. Диссипаци е й называется необратимый переход части механической энергии в тепло, обусловленный силами трения. В соответствии с этим в уравнении (2.П1.2) диссипативными являются все члены, содержащие коэффициент динамической вязкости, т. е. [c.460]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...