Два вида нейтрино и антинейтрино

В шестидесятые годы были открыты резонансы — квазичастицы (короткоживущие образования, возникающие при взаимодействии элементарных частиц), проводится интенсивное их исследование. Было доказано существование двух видов нейтрино и антинейтрино, обнаружена симметрия в свойствах сильно взаимодействующих частиц и резонансов. [c.14]

В самые последние, шестидесятые, годы наиболее интересными результатами являются открытие и изучение резонансов (квазичастиц), доказательство существования двух видов нейтрино (и антинейтрино), обнаружение симметрии в свойствах сильновзаимодействующих частиц и резонансов, открытие несохранения комбинированной четности в распаде К -мезонов и синтез элемента 104. [c.24]

Легко видеть, например, что продольно поляризованные нейтрино должны иметь массу, тождественно равную нулю. Действительно, если бы масса нейтрино (антинейтрино) была отлична от нуля, то оно должно бы было двигаться со скоростью V < с. Тогда, рассматривая его движение из системы координат, движущейся в том же направлении со скоростью Ui > и, мы увидим, что оно двигается в обратную сторону, сохраняя прежнее направление спина. Но это означает, что внутреннее свойство частицы — ее спиральность зависит от системы координат, чего не должно быть. Спиральность нейтрино и антинейтрино не будет зависеть от системы координат только в том случае, если скорость И Х движения равна скорости света, т. е. массы покоя нейтрино и антинейтрино тождественно равны нулю. [c.645]

Два вида нейтрино и антинейтрино [c.650]

Однако в 1962 г. было экспериментально доказано (см. 17, п. 4), что существует два вида нейтрино и антинейтрино— [c.112]

Из законов сохранения энергии и импульса можно получить выражение для квадрата массы покоя нейтрино (антинейтрино) в виде [c.215]

Когда была получена схема (ц — е распада в виде ц е +V+V, то вначале считалось само собой разумеющимся, что входящие в нее v и v являются теми самыми нейтрино и антинейтрино, которые участвуют в -распаде. Однако в 1957 г. была высказана гипотеза о существовании двух видов нейтрино и антинейтрино электронных (v и v ) и мюонных (v и vj, которые отличаются друг от друга характером взаимодействия с нуклонами. В соответствии с этой гипотезой процессы -распада должны сопровождаться испусканием электронных нейтрино и антинейтрино [c.180]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Заметим еще раз, что понятие спиральности имеет абсолютный характер только для нейтрино и антинейтрино. Приведенные значения спиральности для лептонов с массой, отличной от нуля, указывают направление продольной поляризации применительно к конкретным схемам их образования (л — 1л)-распаду и р-распаду ядер. Нетрудно видеть, например, что спиральность электрона, образующегося при редко встречающемся [c.649]

Но, пожалуй, самое любопытное видоизменение претерпевают обсуждаемые здесь схемы распада х -мезонов. Поскольку в первоначальных вариантах (11.5) этих схем содержатся как мюоны, так и электроны, то уточненные варианты должны содержать нейтрино и антинейтрино обоих видов [c.113]

Нетрудно видеть, что для осуществления полной программы опытов по изучению характера взаимодействия нейтрино и антинейтрино с веществом. и, следовательно, для установления различи или тождественности нейтрино и антинейтрино достаточно наличия интенсивных потоков частиц только одного типа (в данном случае антинейтрино). Действительно, если частицы, возникающие в реакторах, — антинейтрино — тождественны с нейтрино, то с их участием должны идти как процесс (17.5). так и процесс (17.8) если же они отличаются от нейтрино, тогда процесс (17.8) невозможен. [c.241]

Для Г. н. п. рассеяния нейтрино (v) и антинейтрино (v) па протоне сечения имеют вид [c.499]

Это запись реакции Ве + е Ь1 + г/в обозначениях, принятых в ядерной физике. Слово нейтрино употреблено здесь в часто используемом смысле, охватывающем также антинейтрино, поскольку речь идет о существовании частиц такого тина. Следует, однако, иметь в виду, что частицы, испускаемые совместно с электронами при /3-распаде, — антинейтрино. [c.70]

Отступление. В 1956 году было открыто, что зеркальная симметрия Р нарушается при слабом взаимодействии. Тогда Ландау предположил (и это подтвердилось), что нейтрино (у которого т = 0) описывается уравнением Вейля, а в зеркале мы видим антинейтрино. Нейтрино удовлетворяет СР-симметрии, где С — замена частицы на античастицу. [c.20]

Здесь 00=1,5 10"- /см , < — энергия нейтрино (антинейтрино) в ГэВ. Разная зависимость от (1 —г/) у двух слагаемых позволяет различить функции d(x,Q ) от и х, 0 ) и d (х, Q ) от и х, Q ) и делает процессы vp- и р-рассеяния наилучшим средством для эксперим. измерения этих ф-ций распределения. Примерный вид этих ф-ций представлен на рис. 3. [c.499]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Теория -распада Ферми по существу аналогична теории зл.-магн. процессов. Ферми положил в основу теории взаимодействие двух слабых токов (см. Ток в квантовой теории ноля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обмена частицей — квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), а контактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмя фермионами р, п, е и нейтрино V) в совр. обозначениях имеет вид рц-е . Здесь — константа Ферми, или константа слабого четырёхфермиОЕцого взаимодействия, эксперим. значение к-рой Ор К) эрг-см (величина Ср/Ьс имеет размерность квадрата длины, и в единицах А = с = 1 константа Ор 10 Л/ , где М — масса протона), — оператор рождения протона (уничтожения антипротона), п — оператор уничтожения нейтрона (рождении антинейтрона), е — оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), V —оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в лаль-нейшем онераторы рождения и уничтожения частиц [c.553]

Су = 1 + 48111 0]у, С л = =1=1 (верхний знак отвечает электронному, нижний — мюонпому нейтрино), в у угол Вайнберга, С — константа Ферми, буквы а, 6,. .. объединяют индексы V и А с условием суммирования по дважды повторяющимся индексам. Аналогичный вид имеет взаимодействие нейтрино с нуклоном, а также антинейтрино с электроном и нуклоном. [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...