Жидкость баротропная течение адиабатическое

В предыдущем параграфе мы видели, что в несжимаемой жидкости адиабатические возмущения поля скорости могут возрастать лишь за счет кинетической энергии основного течения (см. уравнение энергии (2.14)). Такая неустойчивость называется баротропной, так как она свойственна вообще баротропным жидкостям, т. е. жидкостям, у которых р есть функция только от р (поскольку в это случае баротропная потенциальная энергия, возникающая из-за двумерной сжимаемости, очень мала). В бароклйнных же жидкостях, у которых р зависит не только от р, но также и от Г и от концентрации имеющихся примесей, становится возможной также так называемая бароклинная неустойчивость — рост возмущений за счет доступной потенциальной энергии основного состояния. Эта неустойчивость играет большую роль, в частности, в формировании синоптических процессов в земной атмосфере и в Мировом океане. [c.88]

Уравнение Лагранжа (2.III.5) записано для потенциального неустановившегося течения невесомого сжимаемого баротроп-ного газа при адиабатическом характере этого течения. Действительно, для невесомой жидкости изменением потенциальной энергии положения и можно пренебречь, а при адиабатическом характере течения сжимаемого баротропного газа (см. задачу III.6) J (кр р) = = [k/(k—1)] (р/р) = p7 =i. С учетом сказанного уравнение (2.111.5) получается из более общего вида уравнения Лагранжа (2.111.3). [c.462]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...