Адиабатическое течение без трени

Адиабатическое течение без трения [c.286]

В случае адиабатического течения без трения на стенке уравнения (7.10), (7.13) и (7.14) дают для критического режима (индекс с) [c.302]

Абляция 40, 370 Агломерация частиц 267 Адгезия твердых частиц на твердой поверхности 267, 480 Адиабатическое течение без трения 286 [c.526]

Кривая адиабатического течения с трением на i—S диаграмме изображается (рис. 7-8) линией АС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 7-8 видно, что при том же самом перепаде давлений (pi—pz) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением (точка с) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения (точка В), а скорость истечения согласно первому из уравнений (7-38) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [c.277]

В тепловом балансе сжимаемого течения важную роль играет повышение температуры, вызываемое динамическими изменениями давления. Для выполнения последующих расчетов целесообразно сравнить разность температур, возникающую вследствие выделения тепла при трении, с разностью температур, возникающей вследствие сжатия. Поэтому прежде всего вычислим повышение температуры, возникающее вследствие сжатия при течении без трения. Если в таком течении давление и скорость вдоль линии тока изменяются, то вдоль этой линии тока изменяется также температура. С целью упрощения исследования примем, что изменение состояния происходит адиабатически. [c.257]

Когда жидкость — идеальный газ и течение без трения и адиабатическое, то [c.105]

Хорошо известно, что в случае адиабатического течения чистого газа в сопле без трения критический режим наступает при звуковой скорости. Из-за внутреннего трения между фазами в системе газ — твердые частицы ожидается другой результат. Удельный расход смеси через сечение А равен [c.301]

Адиабатическое течение в сопле без трения на стенках. Если пренебречь излучением, трением на стенках и теплоотдачей от стенок к газу, принять Мпр = 2 и предположить, что применим закон Стокса для сопротивления частиц, то уравнения (7.26), (7.29) и (7.30) принимают вид [c.304]

Течение водяного пара без трения через адиабатическое соп- [c.239]

Уравнение энергии справедливо для адиабатического течения как с трением, так и без него уравнение количества движения (14-31) имеет силу только для движения невязкой жидкости. Поэтому уравнение (il4-32) действительно для адиабатического движения жидкости без трения (т. е. изэнтропического движения). Дифференциальная форма уравнения состояния идеального газа [c.357]

Адиабатическое (или изэнтропическое) течение идеального (без трения) совершенного (подчиняющегося уравнению Клапейрона) газа представляет собой баротропное течение и описывается уравнением р=Ср, где С и к — постоянные, причем = /с " — отношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. Найти зависимости между температурой и плотностью, а также между температурой и давлением для данного процесса. [c.236]

Одномерное адиабатическое течение идеального газа без трения и учета изменений в гидростатическом напоре. Рассмотрим случай, когда на элемент потока (фиг. 3.10) действуют только силы давления. Пусть сила, действующая на рассматриваемый объем в направлении течения, равна —йРА. Изменение момента количества движения имеет вид [c.77]

Фиг. 3.10. Одномерное адиабатическое течение сжимаемой жидкости без трения с незначительным изменением статического напора,

Если уравнения неразрывности, количества движения и энергии применить к адиабатическому трансзвуковому течению совершенного газа без трения в канале постоянного поперечного сечения, то можно получить некоторые соотношения между параметрами потока в последовательных сечениях 1 2. [c.37]

В дальнейшем ограничимся рассмотрением таких видов потерь давления в двухфазном потоке, которые вызываются только наличием сил трения и объемных сил тяжести. Для этого проанализируем стационарное, стабилизированное, одномерное течение адиабатического, несжимаемого двухфазного потока кольцевого типа без волнообразования на границе раздела фаз в плоском канале постоянного сечения (рис. 1). В этих условиях потерями напора вследствие ускорения потока, наличия местных сопротивлений и прочими видами потерь напора можно пренебречь, за исключением потерь давления на трение и нивелирного напора. При движении этого потока в условиях отсутствия сил тяжести (g=0, ближе всего к этим условиям приближается течение двухфазного потока в горизонтальной трубе) полный перепад давления связан в основном только с диссипацией энергии потока вследствие трения. При подъемном (против сил тяжести) движении того же потока в вертикальном канале ( > 0) в дополнение к этим потерям добавляются потери напора, вызываемые необходимостью совершения работы против сил тяжести. Эти дополнительные потери давления обычно принято учитывать с помощью так называемого нивелирного напора. На ранних стадиях изучения двухфазного потока, когда он рассматривался как некоторый гомогенный поток с постоянной по сечению приведенной плотностью P j,(j= Р (1 — Р) + Ч-р"Р, где индексы ш " обозначают соответственно жидкую и газовую фазу р — объемное расходное газосодержание, рекомендовалось [3, 4] вычислять величину удельного нивелирного напора по следующей формуле [c.164]

При математическом анализе газовых потоков в двумерной и трехмерной постановках обычно ограничиваются изэнтропическим течением идеального газа. Принятое ограничение — постоянство энтропии — требует, чтобы процесс течения был адиабатическим (без теплообмена с внешней средой) и обратимым (без потерь на трение). Это эквивалентно предположению о безвихревом характере течения невязкой жидкости, если принять, что движение начинается из состояния покоя. Условия отсутствия завихренности (6-17) не включают плотности и применимы как к сжимаемой, так и к несжимаемой жидкости. Для двумерного течения в плоскости ху условие отсутствия завихренности имеет вид [c.351]

Турбулентными назовем дроссели, имеющие канал цилиндрической формы с малым отношением длины к диаметру, в которых течение турбулентное и эффект дросселирования вызывается местными сопротивлениями на входе и потерями на выходе и не сказывается сколь-либо существенно действие сил трения при течении воздуха по каналу дросселя. Картина течения воздуха в дросселях этого типа близка к той, которая наблюдается при истечении из сопел. Обычно течение в таких дросселях может быть принято адиабатическим, то есть происходящим без теплообмена с внешней средой. Дроссели этого типа могут работать как при докритических, так и при надкритических режимах истечения. [c.17]

Вследствие наличия интеграла Ао = onst в таких течениях, как и при адиабатических течениях без трения, существует постоянная [c.97]

Для адиабатических течений (с трением или без него) в приведенных вышр уравнениях слагаемое q°, учитывающее теплообмен с внешней средой, равно нулю. [c.310]

Приближенное решение для адиабатического течения с трением может быть получено, если принять, что связь давления с плотностью является той же. самой, как н для иззнтролического (без трения) адиабатического течения, и что коэффициент сопротивления трения постоянен по всей длине трубы. Тогда, используя (13-41) и равенство /j/p = onst, имеем [c.314]

При дросселировании работа pao ширения рабочего тела полностью за трачивается на образование турбулент ных завихрений и преодоление сопро, тивления трения. Это приводит к воз растанию энтальпии потока. Поэтом) в случае адиабатического течение (<7в = 0) без совершения технической (внешней) работы уравнение приме вид [c.42]

Для вывода уравнения сохранения энергии рассмотрим адиабатическое одномерное течение хнмнчески активного, реагируюш,е-го газа без трения о стенки. Поскольку вдоль всего потока отсутствует подвод или отвод тепла, то полная энергия потока В остается постоянной [c.76]

При совмесгпом влиянии местных сопротивлэиий и трения и адиабатическом законе течения газа. Для решения задачи можно воспользоваться четырьмя известными уравнениями количества движения и сохранения массы газа, связывающими параметры входа и выхода дросселя с параметрами трубы. Из них два — (11) и (76) — останутся без изменения индексаций, а два дру- [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...