Течение адиабатическое (см. течение изэнтропическое)

Уравнение энергии справедливо для адиабатического течения как с трением, так и без него уравнение количества движения (14-31) имеет силу только для движения невязкой жидкости. Поэтому уравнение (il4-32) действительно для адиабатического движения жидкости без трения (т. е. изэнтропического движения). Дифференциальная форма уравнения состояния идеального газа [c.357]

Рассмотрим одномерное адиабатическое и изэнтропическое течение газа в сопле Лаваля. Ход изменения площади А вдоль оси сопла задан верхней кривой на рис. 32, а соответствующее изменение числа М — на кривых рис. 32, б и, наконец, кривые дав.ления, отнесенного к критическому его значению, приведены на рис. 32, в. [c.117]

Адиабатическое (или изэнтропическое) течение идеального (без трения) совершенного (подчиняющегося уравнению Клапейрона) газа представляет собой баротропное течение и описывается уравнением р=Ср, где С и к — постоянные, причем = /с " — отношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. Найти зависимости между температурой и плотностью, а также между температурой и давлением для данного процесса. [c.236]

АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ ДЛЯ ИЗЭНТРОПИЧЕСКИХ И АДИАБАТИЧЕСКИХ ТЕЧЕНИЙ 83 ИЛИ [c.83]

АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ ДЛЯ ИЗЭНТРОПИЧЕСКИХ и АДИАБАТИЧЕСКИХ ТЕЧЕНИЙ 89 [c.89]

Как изменяются параметры торможения по длине потока при адиабатическом, изэнтропическом течении газа в трубке тока [c.161]

При математическом анализе газовых потоков в двумерной и трехмерной постановках обычно ограничиваются изэнтропическим течением идеального газа. Принятое ограничение — постоянство энтропии — требует, чтобы процесс течения был адиабатическим (без теплообмена с внешней средой) и обратимым (без потерь на трение). Это эквивалентно предположению о безвихревом характере течения невязкой жидкости, если принять, что движение начинается из состояния покоя. Условия отсутствия завихренности (6-17) не включают плотности и применимы как к сжимаемой, так и к несжимаемой жидкости. Для двумерного течения в плоскости ху условие отсутствия завихренности имеет вид [c.351]

Температура. Наряду с термодинамической (истинной) температурой Г при газодинамических расчетах используется температура торможения Гц, которая была бы получена при полном торможении потока. При наличии теплообмена с внешней средой величина Т меняется от одного сечения потока к другому при адиабатическом течении (изэнтропическом или неизэн-тропическом) для всего потока Гп = соп51. По истинной температуре в данной точке подсчитывается теплосодержание = СрТ Ср и —удельные теплоемкости соответственно при постоянном давлении и при постоянном объеме). [c.456]

Здесь нам опять неизвестны As и А/г. Поэтому, как и в случае сопла, вычисление A/i мы начнем с рассмотрения адиабатического течения идеальной жидкости (характеризующейся отсутствием вязкости) через идеальную турбину. Жидкость поступает на турбину в том же состоянии 1 и выходит из нее при таком же давлении рг-Опять же по известным характеристикам жидкости можно рассчитать идеальное изэнтропическое уменьшение энтальпии A/is. Далее мы свяжем А/г с A/is экспериментально найденным изэнтропиче-ским к. п. д. т]т для турбины. Этот к. п. д. характеризует лишь турбину вместе с жидкостью, и его не следует путать с тепловым [c.183]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

Предположим, что адиабатичность одномерного стационарного потока идеального газа нарущается тем. что на некотором весьма коротком участке к газу подводится извне тепло. Это вызывает изменение температуры газа 7, или температуры изэнтропически заторможенного газа 7 ю до участка подогрева на величину АГ = Гг—Г[ и соответственно. 47о = Гго - Г о, причем за участком подогрева вновь устанавливается адиабатическое течение с температурами 7 г и Гго. [c.145]

Если процесс сгорания топлива в камере сгорания двигателя не соответствует адиабатическому (т. е. из-за тепловых потерь и неполноты сгорания топлива температура газа в конце камеры сгорания ниже адиабатической), но процесс расширения газа в реактивном сопле происходит изэнтропически и течение равновесное, то скорость газа на выходе сопла иногда носит название теоретической (ьи ) [52]. Эта скорость меньше идеальной скорости истечения на некоторый коэффициент ф , учитывающий потери в реальном цикле в камере сгорания по сравнению с идеальным [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...