Формула Кутателадзе

Из (7-26) и (7-27) получим формулу Кутателадзе— Леонтьева для критического теплового потока в быстро-текущей насыщенной жидкости [c.211]

Для турбулентного течения газа в условиях больших температурных напоров коэффициент сопротивления трения при нагревании газа рассчитывается по формуле Кутателадзе — Леонтьева [c.49]

Рис. 8. Обработка опытных данных для воды по формуле Кутателадзе Nu, / pq

Рис. 12. Обработка опытных данных для этилового спирта по формуле Кутателадзе (см. рис. 8).

Якр = f p, Д нед. с результатами расчета по формуле Кутателадзе [6] [c.227]

Коэффициент сопротивления трения при неизотермическом турбулентном движении нагреваемого газа может быть вычислен по приближенной формуле Кутателадзе—Леонтьева, верной в пределах Ке=Ю -н6 10 и Г /Г,= 1ч-3 [c.78]

При кипении чистых жидкостей, нагретых по всему объему до температуры насыщения, на горизонтальной плоской поверхности больших размеров, обращенной вверх, среднее значение ijr i определяется формулой Кутателадзе [51] [c.236]

РИС. 6.6. Сравнение расчетов по формуле Кутателадзе с экспериментальными значениями критических тепловых потоков при пузырьковом кипении. [c.167]

РИС. 6.7. Сравнение расчетов критического теплового потока по формуле Кутателадзе с экспериментальными данными. [c.169]

I — иа расчетной формуле Гурвича 2 — по расчетной формуле Кутателадзе 3 — по экспериментальным данным— формулам (77) и (78). [c.154]

Решение. Плотность первого критического теплового потока при кипении жидкости в большом объеме может быть подсчитана по формуле С.С. Кутателадзе 1191 [c.281]

Зависимость (11.2) отличается от формул, полученных С. С. Кутателадзе и Б. А. Бураковым, тем, что правая часть ее дополнена отношением плотностей фаз (р7р") В опытах с водой, проведенных при низких давлениях, как видно из уравнения (11.3), константа оказалась равной 0,085. Для этих условий комплекс 0,0145 (р /р") принимает значения, близкие к этому значению. При высоких давлениях (10—16 МПа) константа в уравнении С. С. Кутателадзе оказалась равной 0,023, а комплекс— в пределах от 0,0224 до 0,0276. Для дифенильной смеси константа равна 0,058, а комплекс — 0,057. Таким образом, формула (11.2) охватывает все эти зависимости, т. е. носит более общий характер. [c.296]

Определение коэффициента теплоотдачи от конденсирующегося пара стенке. По данным С. С. Кутателадзе [86, 160], при ламинарном течении пленки конденсата средний коэффициент теплоотдачи может быть определен из формулы [c.377]

С. С. Кутателадзе [5.21] предложил простой способ учета взаимного влияния скорости циркуляции и теплового потока (р<0,7) в виде интерполяционной формулы [c.135]

По Нуссельту-Кутателадзе [9], усреднённое значение коэфициента теплоотдачи при конденсации на гладкой вертикальной стенке и при л а м и н а р н о м стекании плёнки выражается формулой [c.652]

С. С. Кутателадзе [3] была получена теоретическая зависимость, позволяющая производить расчет потерь напора на трение при кольцевом режиме течения двухфазного потока в трубах с зернистой шероховатостью. Проведенные по этой формуле расчеты показали, что величина шероховатости стенок весьма слабо влияет на величину отношения Лр ф/Ард, т. е. воздействие шероховатости на гидравлическое сопротивление проявляется одинаковым образом как на однофазном, так и на двухфазном потоках. Однако этот вывод требует экспериментального обоснования, так как в ходе теоретического решения были сделаны существенные допущения, в частности не учитывался процесс волнообразования на границе раздела между жидкостью и газом. [c.120]

Критические тепловые потоки. По данным [И] для Ф-12, Ф-22, Ф-112 и Ф ИЗ и [31] для Ф-21 критические тепловые потоки, соответствующие первому кризису кипения, хорошо описываются формулой С. С. Кутателадзе. Характер влияния давления на установленный в опытах с Ф-113 и Ф-21, такой же, как и для других жидкостей. Критерий устойчивости в формуле С. С. Кутателадзе слабо зависит от давления. [c.218]

В качестве примера критериальных формул может быть предложено уравнение Кутателадзе [22, 24, 26] для кипения до-гретой воды на чистых поверхностях в большом объеме (получена из опытов с водою, проведенных вплоть до критического давления, и с рядом других жидкостей представлена в системе единиц кГс, м, сек) [c.177]

Полученная С. С. Кутателадзе теоретическим путем формула для определения коэффициента теплоотдачи [Л. 4] может рассматриваться только Kt.K приближенная качественная оценка процесса капельной конденсации при отсутствии движения конденсирующегося ртутного пара. [c.160]

Помимо приведенных предложен еще ряд формул для расчета коэффициента теплоотдачи при турбулентном течении пленки конденсата. Запишем формулу С. С. Кутателадзе [3-18] [c.66]

Н. Зубер первым вычислил значение множителя пропорциональности в формуле Кутателадзе (7-7). Этот вывод будет рассмотрен в главе, посвященной волновым [c.201]

При кипении чистых жидкостей, смачивающих стенку, в условиях естественной конвекции величину q p можно определить по формуле Кутателадзе— Баришанского [c.304]

ПО [2] 2 — ио [44] 3 — по [47] / по формуле Кружилина I/ по формуле Кутателадзе (в обеих р-мулах множители пропорциональности уменьшены на 20 ) [c.53]

Согласно опытным данньгм В. А. Робина при кипении сплава в условиях свободной конвекции второй критический тепловой поток равен 35 000 ккал1м Ч. Интересно отметить, что вычисленные по вышеприведенным формулам Кутателадзе первый и второй критические тепловые потоки для сплава СС-1 соответственно в 4,5 и 2,3 раза больше полученных из опыта. [c.252]

РИС. 5.19. Экспериментальные данные по пузырьковому и пленочному кипению жидкого кислорода при атмосферном давлении и сравнение с расчетом по формулам Кутателадзе и Брина—Вестуотера [63]. [c.154]

Фрост и Дзакович [16] показали, что формула Кутателадзе и некоторые другие формулы из та(бл. 6.1 могут быть представлены единой зависимостью для большого числа жидкостей, если строить величину кр/ кр,о в зависимости от величины приведенного давления. Определяющее значение 9кр,о бьию выбрано произвольно при р = 0,05. Определяющие значения для различных жидкостей приведены в табл. 6.2. На рис. 6.7 результаты расчетов по формуле (5) из табл. 6.1, представленные в этих координатах, сравниваются данными для десяти различных жидкостей. Экспериментальные данные обнаруживают значительный разброс. [c.170]

Различают ламинарный, волновой и турбулентный режимы движения конденсата. Критерием разделения режимов служит число Квпд. В данном случае имеет место волновой режим движения в пленке. Значение коэффициента теплоотдачи рекомендуется рассчитывать по формуле Кутателадзе [c.430]

Понятие локальное число Рейнольдса в формуле (3.4) связано со структурой пристенного турбулентного движения, т.е. оно характеризует не весь поток, а локальные свойства турбулентного движения. Число Рейнольдса, например, выраженное через радиус трубы, характеризует весь поток при этом в пределах потока локальные (местные) числа Рейнольдса могут быть равны или меньше интегрального (общего) числа Рейнольдса, и при этом локальные свойства потока в рассматриваемой точке остаются турбулентными. Переход от турбулентного ядра в вязкий подслой происходит при определенном числе Рейнольдса, намного меньшем общего числа Рейнольдса всего потока. О существовании собственного числа Рейнольдса вязкого подслоя пристенного турбулентного движения С. С Кутателадзе предположил еще в 1936 году /125/. Это число им рассматривалось как минимальное критическое число Рейнольдса, при котором любые возмущения, проникающие в вязкий подслой со стороны турбулентного ядра, не могут развиваться и затз хают при движении к стенке. К такому же выводу пришли К. К. Федяевский /234/ и И. К. Никитин /164/. Это утверждение является подтверждением модельного плавного перехода от турбулентного режима движения к ламинарному, рассмотренного в начале этой главы. [c.62]

Результаты расчетов по этой формуле при изменении Ре от 2,8-10" до 4,5-10 > и рст/рш от 2,5 до 0,83 отличаются от экспериментальных данных в среднем на 2—3 %. С. С. Кутателадзе рекомендует приближенную щвиснмость [c.197]

Кутателадзе С. С. Основные формулы термогидродинамики пузырькового кипения. — В кн. Теплопередача при кипении и конденсации. Новосибирск, 1978, с. 5—20. [c.440]

Низкие критические нагрузки характерны и для других химически реагирующих систем. В. А. Робин [4.15] исследовал теплообмен в эвтектических смесях хлористых и бромистых сурьмы и алюминия, являющихся химически реагирующими системами (В. А. Робин рас- "матривал смесь как обычную бинарную). Для системы АЬВгб+АЬСи критические нагрузки оказались в 4—5 раз ниже рассчитаных по формуле С. С. Кутателадзе. Анализ результатов киносъемки процессов кипения четырехокиси азота, а также хлорида и бромида алюминия показывает ряд сходных особенностей в динамике пузырьков пара и прежде всего склонность к образованию малоустойчивых групп пузырьков у поверхности нагрева, что уменьшает скорость их перемещения в жидкость. При увеличении нагрузки количество пузырьков пара, собранных в целые комплексы, увеличивается, что затрудняет циркуляцию жидкости к поверхности нагрева и способствует наступлению пленочного кипения при меньших нагрузках. Видимо, это и является основной причиной снижения критических нагрузок. [c.104]

Фиг. 48. Значения коэфи-Ш ента А в формуле Нус-сельта-Кутателадзе в заии-снмости от температуры конденсации

Коэффициент теплоотдачи при ламинарном движении жидкости определяется согласно рекомендациям С. С. Кутателадзе по формуле Норриса и Страйда [c.32]

При волнообразном движении жидкости в трубке, характеризуемом значениями числа Re в пределах 2300—6000, для определения коэффициента теплоотдачи а С. С. Кутателадзе рекомендует применять формулу Норриса и Страйда [c.33]

Величина do,p Po=i ата для фреонов в 4—6 раз меньше, чем для воды, степень влияния давления на d,Q близка к той, которая наблюдалась в опытах с водой Д. А. Лабунцовым, Б. А. Коль-чугиным, В. С. Головиным и др., и несколько большая, чем в опытах Л. М. Зысиной и С. С. Кутателадзе. Степень уменьшения d , с давлением большая, чем это следует из формулы Фрит11,а, что может быть объяснено влиянием динамики роста пузыря на условия его отрыва от поверхности. Это влияние в (I) учитывается введением в формулу для dg скорости роста пузыря в момент отрыва w". Полученное уравнение с точностью +20% обобщает средние опытные величины и имеет вид [c.210]

В. В. Лаврова [Л. 3] исследовала кипение чистого Ф-12 на стальной горизонтальной трубе диаметром D = 20 мм, расположенной внутри цилиндрического кожуха, при г от —5° С до —25° С и <7 от 200 до 10 10 ккал/м -ч. В ее исследованиях было выявлено слабое влияние температуры кипения на величину а. Численные значения а соответствуют критериальным формулам Кружилина и Кутателадзе и сильно отличаются от других опытных данных. [c.97]

Характер зависимости критической тепловой нагрузки от недо-грева в случае движения даутерма в циркуляционном контуре такой же, как и для большого объема. С. С. Кутателадзе и Б. А. Бураков (Л. 3] считают возможным принять для расчета в обоих случаях одну формулу. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...