Теплопередача между пластинкам

Теплопередача между пластинками 278 [c.439]

Таким образом, скорость и температура газа (в том числе и у стенок) не равны скорости и температуре стенок. Напряжение трения и теплопередача не зависят от расстояния между пластинками, т. е. определяются соответственно разностью скоростей и температур, а не их градиентами. [c.257]

На рис. 28 и 29 приведены результаты расчета теплопередачи (при tiy O) между пластинками для широкого диапазона перепадов температур. Величина теплового потока отнесена к свободно- [c.283]

Пластинчатое строение вермикулита, наличие воздушных прослоек между пластинками увеличивают теплопередачу конвекцией. Вследствие этого с повышением температуры резко возрастает эквивалентный коэффициент теплопроводности зернистого вермикулита. Однако вермикулит обладает высокой отражательной способностью, которая снижает значение радиационной составляющей в эквивалентном коэффициенте теплопроводности. Заполнение воздушных прослоек между зернами вермикулита перлитовым песком снижает влияние конвекции. Благодаря этому при малом значении объемного веса и коэффициента теплопроводности составляющих материалов обеспечивается низкий коэффициент теплопроводности изделий. Термические напряжения, возникающие в изделиях, компенсируются добавкой вермикулита, а наличие перлита создает более жесткий каркас. [c.52]

Важной частью экономичных газотурбинных установок является теплообменник-регенератор, используемый для нагрева воздуха перед камерой сгорания теплом отходящих газов турбины. Регенератор образован пучками труб или коробчатыми камерами, по которым протекает воздух. С внешней стороны трубок или по проходам между камерами протекают выхлопные газы, выходящие из турбины. Для интенсификации теплообмена на поверхность трубок часто приваривают тонкие пластинки — ребра. При такой конструкции теплообменной поверхности резко возрастает коэффициент теплопередачи, что приводит к уменьшению размеров и веса громоздких регенераторов. [c.17]

Импульсивная теория теплопередачи, развитая с успехом для обтекания пластинки, основана на связи между теплообменом и сопротивлением трения. Между тем у всех тел, за исключением только очень узких, весьма значительную долю сопротивления составляет сопротивление давления (стр. 242), которое, очевидно, непосредственно никак не связано с теплообменом. Косвенно это сопротивление может вызвать повышение теплообмена благодаря вызываемому им увеличению завихренности потока позади его места отрыва от поверхности тела. Аналогичные соображения имеют место и для шероховатых поверхностей, которые также обладают сопротивлением давления. Теплообмен для таких поверхностей значительно выше, чем для гладких поверхностей, при условии, что их сопротивление больше, чем у гладких поверхностей, иными словами, при условии, что шероховатые поверхности не являются гидравлически гладкими (стр. 178). Полностью этот вопрос до сих пор не исследован. [c.542]

Для сильно разреженных газов, когда // 1, гидродинамич. ур-ния неприменимы и необходимо решать кинетич. ур-ние с определёнными граничными условиями на поверхностях. Эти условия определяются ф-цией распределения молекул, рассеянных из-за вз-ствия со стенкой. Рассеянный поток может приходить в тепловое равновесие со стенкой (полная аккомодация), но в реальных случаях это не достигается. Для сильно разреженных газов роль коэфф. теплопроводности играют коэфф. теплопередачи. Напр., кол-во теплоты q, переносимое через ед. площади параллельных пластинок, между к-рыми находится разреженный газ, равно д— (Га—7 l)/L, где Т — темп-ры пластинок, Ь — расстояние между ними, X — коэфф. теплопередачи. [c.283]

Одной из простейших задач, для которой, однако, до сих пор не получено точное решение уравненит Больцмана, является задача Куэтта о течении и теплопередаче между параллельными бесконечными пластинками, движущимися друг относительно друга. На этом сравнительно простом течении опробованы почти все известные методы решения уравнения Больцмана. С другой стороны, задача имеет и самостоятельный интерес, так как позволяет прояснить характер течения вблизи поверхностей тел, обтекаемых разреженным газом. [c.252]

Следует обратить внимание на интересную особенность течения при больших перепадах температур или большой разности скоростей. Рассмотрим, например, теплопередачу при достаточно большом числе Кнудсена между пластинками с температурами Tj и Т , и пусть Т Ту Будем различать два сорта молекул. Молекулы, идущие от горячей пластинки будем считать молекулами сорта 2, а молекулы, идущие от холодной пластинки, —молекулами сорта 1. Пусть Ур г з и —средние скорости и плотности молекул соответ- [c.285]

Температурой сушки правильнее считать не температуру воздуха в сушильной камере, а температуру нагрева металлического изделия и вместе с ним нанесенного на него лакокрасочного покрытия. В наиболее часто применяемых в настоящее время сушильных камерах с конвекционной теплопередачей между температурой воздуха и температурой высушиваемого изделия существует разница. Особенно большая разница наблюдается при высокотемпературной сушке, описанной Дринбергом и Тихоновой [6]. Так, по специальным исследованиям Снедзе, металлические пластинки, окрашенные масляно-битумным лаком Ч-2, к концу сушки при температуре 400° в электрической печи нагреваются лишь до 230—250°. Можно полагать, что эта температура для ряда маслосодержащих лакокрасочных материалов, нанесенных тонким слоем на металлическую поверхность, является предельной, так как при повышении ее (в результате более длительной сушки в печи с температурой 400°) происходит очень быстрое термическое разрушение лакокрасочного покрытия. [c.179]

Относительный стационарный жтод определения теплопроводности (Хрис-тиансена) основан на измерении разности температур между концами образца при установившемся процессе теплопередачи. Между нагревателем 2 (рнс. 25-100) с температурой (например, сосуд с кипящей водой) и холодильником 6 с температурой Гз (например, ящик с тающим льдом) помещены испытываемый образец 3 и эталон 5 в виде пластинок одинакового поперечнога сечения и толщиной соответственно t и t,,. Для обеспечения надежных тепловых контактов между нагревателем, образцом, эталоном и холодильником предусматриваются металлические прокладки. Температура T a прокладки между образцом и эталоном измеряется термометром 4. Прибор окружается теплоизоляцией 1. [c.587]

До сих пор речь шла о явлениях в значительной массе сильно разреженного газа, находящегося самом по себе в равновесии. Остановимся коротко на явлениях другого характера, в которых и сам газ не находится в равновесном состоянии. Такова, например, передача тепла между двумя твердыми пластинками, нагретыми до различных температур и погруженными в разреженный газ, причем расстояние между ними мало по сравнению с длиной свободного пробега. Молекулы, движущиеся в пространстве между пластинками, практически не испытывают столкновений друг с другом и, отражаясь от одной пластинки, свободно движутся до столкновения с другой. При рассеянии от более нагретой пластинки молекулы приобретают от нее некоторую энергию, а затем при столкновении с менее нагретой—отдают ей часть своей энергии. Механизм теплопередачи в этом случае существенно отличается, таким образом, от механизма обычной теплопроводности в неразреженном газе. Его можно характеризовать коэффициентом теплопередачи х, определенным (по аналогии с обычным коэффициентом теплопроводности) так, чтобы было [c.83]

Коэффициент теплопередачи в сильно разреженном газе пропорционален давлению—в противоположность теплопроводности неразреженного газа, не зависящей от давления. Подчеркнем, впрочем, что теперь х не является характеристикой лишь самого газа он зависит также и от конкретных условий задачи (от расстояния Ь между пластинками). [c.84]

Для сильно разреж. газов, когда /L>l, гидродина-мич. ур-ния и обычное ур-ние теплопроводности уже не применимы и для исследования процессов переноса необходимо решать кинетич. ур-ние с определ. граничными условиями на поверхностях, ограничивающих газ. Эти условия выражаются через ф-цию распределения молекул, рассеянных из-за взаимодействия со стенкой. Рассеянный поток частиц может приходить в тепловое равновесие со стенкой, но в реальных случаях это не достигается. Для сильно разреж. газов роль коэф. теплопроводности играют коэф. теплопередачи. Напр., кол-во тепла Q, отнесённое к единице площади параллельных пластинок, между к-рымн находится разреж. газ, равно Q — v. T —T )jL, где и — темп-ры пластинок, L — расстояние между ними, х — коэф. теплопередачи. [c.355]

В предположении полной аккомодации определить коэффициент теплопередачи у, между двумя пластинками с близкими температурами и Т2-Решение. При полной аккомодации падающие на пластинку 1 молекулы имеют равновесное распределение с температурой Гд. Поэтому поток энергии от пластинки 1 к пластинке2 9 = ао(7 2 —Тх). у [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...