Магнетики разбавленные

РАЗБАВЛЕННЫЕ И АМОРФНЫЕ МАГНЕТИКИ [c.540]

МОДЕЛЬ ИЗИНГА РАЗБАВЛЕННОГО МАГНЕТИКА [c.540]

Разбавленные и аморфные магнетики [c.541]

I 12.2. РАЗБАВЛЕННЫЕ ГЕЙЗЕНБЕРГОВСКИЕ МАГНЕТИКИ [c.544]

По аналогии с моделью разбавленного изинговского магнетика мы можем рассмотреть модель разбавленного гейзенберговского магнетика. Ей отвечает гамильтониан типа (1.16) и (12.1) [c.544]

Рассмотрим теперь возможное влияние на величину Тс пространственного упорядочения магнитных моментов. При разбавлении магнетика диамагнитные ионы могут располагаться либо беспорядочно по узлам соответствующей подрешетки, либо в определенном порядке (например, Ь1о 5рег,504). В первом случае каждый парамагнитный ион может иметь любое число магнитных соседей от О до С/, - координационного числа. В структуре шпинели Сдд= = 6. Сц,, имеющее в разбавленном твердом [c.141]

Теория нерегулярных спиновых систем, безусловно, ничуть не проще теории упорядоченных систем, с которыми они связаны своим происхожением. Перед нами открывается широкий выбор исходных спиновых моделей и взаимодействий ( 5.1) и, сверх того, множество разновидностей неупорядоченности (типа замещения или топологической), которые следует ввести в гамильтониан и заморозить в неизменном виде. Поэтому не удивительно, что основное внимание исследователей было привлечено к изучению ряда частных случаев. Самый простой из них, разумеется, модель Изинга для разбавленного магнетика (рис. 12.1). Она характеризуется гамильтонианом, аналогичным (1.18) [c.541]

По-видимому, не существует никаких доводов против общего вывода Кикучи (см. 12.1) о том, что фазовый переход невозможен, когда концентрация магнитных атомов оказывается ниже порогового значения Для протекания по узлам. Не вполне очевидно, однако, что намагниченная фаза должна быть термодинамически устойчивой вблизи Г = О, когда концентрация р лишь немного превышает р - Может оказаться, например (см., в частности, [9.45]), что размерность топологической структуры бесконечного связного кластера недостаточна для того, чтобы препятствовать флуктуационному распаду основного состояния упорядоченного гейзенберговского магнетика (ср. с 5.6). Эту теоретическую возможность нельзя исключить [13] ни путем перехода к какой-либо эффективной среде ( 5.2 и 9.4), ни с по-моп ью приближения малых кластеров ( 5.4 и 10.9). Она не противоречит и виду кривой Гс (р)- вытекающему из экстраполяции результатов высокотемпературных разложений на область малых концентраций р. По-видимому, уменьшение концентрации связей в случае квантового гейзенберговского ферромагнетика приводит к тому, что кривая (р) почти строго прямолинейно идет к нулю у порога протекания по связям р [14]. С другой стороны, в модели с малой концентрацией узлов [15] соответствующая линия явно проходит так, что ее продолжение пересекло бы ось ординат в точке выше р . Таким образом, влияние разбавления на критические свойства сестем с коллективным поведением зависит от природы модели, и не существует какого-либо очевидного универсального критерия подобия, определяющего порог протекания. [c.545]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...