Термодинамика магнетиков

Первое издание книги вышло в 1970 г. Второе издание дополнено рядом новых разделов, касающихся термодинамики магнетиков, диэлектриков, гальванических элементов и других систем. [c.2]

Таким образом, мы оставили в стороне много конкретных вопросов, имеющих важное значение, как, например, термодинамику магнетиков и сверхпроводников. Этими примерами можно было бы. конечно, воспользоваться для иллюстрации теории, однако паша цель заключалась в том, чтобы изложить принципы термодинамики. При этом мы не стремились дать руководство к разнообразным ее приложениям, которое по необходимости оказалось бы весьма обширным. 1Мы надеемся, однако, что эта книга позволит студентам без труда читать текущую литературу по термодинамике и пользоваться специальными монографиями, таблицами и справочниками. [c.8]

ТЕРМОДИНАМИКА ДИЭЛЕКТРИКОВ И МАГНЕТИКОВ [c.187]

Основные уравнения термодинамики для диэлектриков и магнетиков. Известно, что элементарная работа, отнесенная к объему диэлектрика и совершаемая при движении зарядов, создающих в нем поле, равна [c.187]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой с О К, х перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие температуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами взаимодействия между электронными спинами (диполь-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. В настоящее время получена предельно низкая для этого метода температура 0,001 К. Вообще, чем более низкую температуру надо получить, тем более слабые взаимодействия необходимо использовать в рабочем веществе. Поэтому другой путь в приближении к О К лежит через использование ядерного магнетизма. В этом случае силы взаимодействия будут проявляться лишь при 10" К. Этим методом удается получить спиновые температуры порядка 10 К . [c.195]

Термодинамика диэлектриков и магнетиков [c.129]

Эти выражения представляют собой основу термодинамики диэлектриков (и при соответствующей замене электрических величин магнитными — магнетиков). [c.132]

Книга посвящена термодинамике систем, совершающих, помимо работы расширения, другие виды работы диэлектриков в злектриче-ском поле, магнетиков в магнитном поле, сверхпроводников, упругих систем, систем в гравитационном поле н в невесомости, гальванических элементов. Рассмотрены также некоторые вопросы термодинамики излучения и поверхностных явлений. [c.2]

В настоящее время, когда бурно развивается целый ряд новых областей техники, трудно представить себе современный курс технической термодинамики без изложения таких разделов, кг.х термодинамика диэлектриков, магнетиков, сверхпроводников, а также без рассмотрения особенностей термодинамики систем, находяш,ихся в гравитационном поле, в невесомости и т. п. Между тем ограниченный объем обычных учебников и учебных пособий по технической термодинамике, как правило, лишает авторов возможности сколько-нибудь подробно изложить эти важные вопросы. Именно поэтому было решено посвятить этим вопросам специальную книгу. [c.3]

Механическая работа,-однако, не является единственно возможной в термодинамике. Так, например, если система является диэлектриком или магнетиком и находится в электрическом или магнитном поле, то работа будет состоять в переносе электрического заряда или в намагничивании системы. Объем системы в обоих этих случаях остается практически постоянным. [c.9]

В области низких температур согласно III началу термодинамики энтропия магнетика, как его теплоемкость, пропорциональны. С повышением температуры в системе магнитных моментов (имеющих спин s) наступает состояние разупорядоченности по направлениям этих моментов, которое уже практически не изменяется при дальнейшем повышении температуры, и энтропия стремится к своему предельному значению = In 2s + I). [c.173]

Применения термодинамики. Т. не опирается на модельные представления об ат. структуре в-ва и может применяться для исследования всех систем, для к-рых справедливы законы, лежащие в её основе. Методами Т. устанавливаются связи между непосредственно наблюдаемыми (макроскопическими) хар-ками систем (их давлением, объёмом, темп-рой и др.) в разл. термодинамич. процессах. Важными областями применения Т. явл. также теория хим. равновесия и теория фазового равновесия, в частности равновесия между разными агрегатными состояниями и равновесия при расслоении на фазы смесей жидкостей и газов. В этих случаях в процессе установления равновесия существенную роль играет обмен ч-цами в-ва между разными фазами, и при формулировке условий равновесия используется понятие химического потенциала. Постоянство хим. потенциала заменяет условие постоянства давления, если жидкость или газ находятся во внеш. поле, напр, в поле тяготения. В Т. принято выделять разделы, относящиеся к отд. наукам и к технике [химическая термодинамика, техническая термодинамика и т. д.), а также к разл. объектам исследования (Т. газов, жидкостей, р-ров, упругих тел, Т. диэлектриков, магнетиков, сверхпроводников, плазмы, излучения). [c.752]

Формулы термодинамики диэлектриков весьма сходны с формулами термодинамики магнетиков и могут быть получены из соотношений предыдущего параграфа путем замены Н- Е,М- р (формальный характер этого соответствия виден из того, что вектор Е представляет собой истинную усредненную напряженность микрополя, в то время как вектор Н есть некая вспомогательная величина, а истинной усредненной напряженностью магнитного микрополя является индукция В). С помощью этой замены получаем, например, из формулы (15.15) выражение [c.82]

Во-первых, как это было указано в задачах 10-12, термодинамика магнетика (и диэлектрика тоже) строится по отношению к единице его объема (т.е. 1 см ). В связи с этим фигурирующие в рассмотрении величины — это не удельные в расчете на одну частицу, а плотности (т.е. в расчете на I см ) энергии, энтропии и т.д., которые мы во всех предыдущих задачах обозначали льшими буквами S, S к т.д. Понятно поэтому, что плотность числа частиц n = I/o в вариационной задаче для магнетика уже не фигурирует (для твердого магнетика она вообще может считаться фиксированной). [c.176]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой к О К, перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие темпертуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами.взаимодействия между электронными спинами (ди-поль-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. [c.133]

Знак минус в формуле (15.1) указывает, так же как и в термодинамике стержней, на то, что при АВ > 0 работа совершается внешним полем над магнетиком. Из (15.1) видно, что для перехода от термодинамики газов к термодинамике матетиков нужно в соответствующих формулах делать замену [c.71]

Нри условии жесткой конфигурации, когда можно не учитывать изменения объема (в общем случае из-за неоднородности магнетика объем [гельзя выбрать в качестве термодинамич. координаты), основные ур-ния термодинамики для плотностей энергии и и свободной энергии / пмеют вид [c.160]

Магнетизм веществ. Макроскопич. описание магн. свойств в-в обычно проводится в рамках теории эл.-магн. поля (см. Максвелла уравнения), термодинамики и статистической физики. Одной из осн. макроскопич. хар-к магнетика, определяющих его термодинамич. состояние, явл. вектор намагниченности J (суммарный магн. момент ед. объёма магнетика). Вектор J — ф-ция напряжённости магн. поля Ц. Графически зависимость /(Я) изображается кривой намагничивания, имеющей разл. вид у разных магнетиков. В ряде в-в между / и Н существует линейная зависимость 1=у.Н, где X — магнитная воспршшчивость ед. объёма в-ва (у диамагнетиков х<0, у парамагнетиков к>0). У ферромагнетиков / связана с Н нелинейно у них восприимчивость зависит не только от темп-ры Т и свойств вещества, но и от поля Н. [c.357]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...