Железо кривые намагничивания

Рис. 14. Кривые намагничивания монокристаллов железа

Рис. 11.4. Кривые намагничивания монокристаллов железа в направлениях [100, 110, 111] заштрихована площадь, пропорциональная энергии намагничивания

Ответ Мы наблюдали эффект магнитного последействия в железе чистоты 99,8 % в намагничивающих полях, соответствующих максимальной проницаемости. Величина этого эффекта была не выше кривой намагничивания, т. е. в области поворота доменов. [c.358]

Рис. 8, Обозначение направлений и плоскостей в кристаллах индексами Миллера Рис. 9, Кривые намагничивания кристалла железа по разным осям

Здесь т — намагничивающие ампервитки на 1 см средней длины магнитных силовых линий (определяется по кривым намагничивания для данного сорта железа в зависимости от величины В) В — средняя длина магнитных силовых линий в см (определяется по конструкции сердечника) и—число воздушных зазоров в сердечнике на пути магнитного потока (при нормальной шихтовке п — 4) 6 — толщина воздушного зазора в см (при сборке внахлёстку 8 принимается равным 0,0035 см) а 1 — число витков первичной обмотки на данной ступени регулирования. [c.282]

Кривые намагничивания и магнитная проницаемость поли-кристаллического вещества, например железа, в слабых магнитных полях существенно зависят от примесей и дефектов кристаллической структуры. [c.162]

Рис. 16.5. Кривые намагничивания для монокристалла железа

В материалах с низкими константами магнитострикции (например, железо), когда основной вклад в анизотропию вносит кристаллографическая анизотропия, напряжения оказывают, как правило, незначительное влияние на различные параметры кривой намагничивания. В таких материалах довольно полное представ- [c.303]

Площадь между кривой намагничивания кристалла J(H) и осью J представляет работу, требуемую для намагничивания до насыщения. Направления, в которых эта работа оказывается наименьшей, называют направлениями легкого намагничивания. Из рис. 28.17 видно, что в монокристаллах железа направления ребер куба (тетрагональные оси) [100] являются направлениями легкого намагничивания. Направления диагоналей граней [110] (диагональные оси) — направления промежуточного намагничивания и направления диагоналей куба [111] (тригональные оси) являются направлениями трудного намагничивания. [c.531]

В табл. 78 приведены магнитные свойства различных марок чистого железа с указанием содержания в них примесей. На рис. 189 показаны кривые намагничивания для трех сортов чистого железа. [c.325]

В табл. 9-1 приведены магнитные свойства различных марок чистого железа с указанием содержания примесей. На рис. 9-2 были показаны кривые намагничивания для нескольких сортов такого железа. [c.376]

Рис. 3-5-1. Кривые намагничивания в разных направлениях монокристалла железа.

Задача 3-17. Выведите уравнение кривой намагничивания монокристалла железа для направления [ПО]. [c.191]

Рис. 2. Кривые намагничивания разных сортов технически чистого железа

Рис. 1.5.1. Кривая намагничивания монокристалла железа в различных направлениях кристаллической решетки (а) и ориентация элементарных ячеек решетки при ребровой (б) и кубической (в) текстуре

Рис. 1.6.6. кривые намагничивания (Я и Л1 в гауссах) (а) магнитно-мягкое железо (Ь) магнитно-жесткая сталь. [c.47]

Рис, 6,18, Основные кривые намагничивания монокристаллов железа, кобальта и никеля вдоль главных кристаллографических направлений [c.101]

Рис, 6,42, Кривые намагничивания железа нри различных температурах (приближенно) [c.128]

Использование для магнитопроводов технически чистого железа — стали марки 03 (Армко, ЧМТУ 1-84—67) целесообразно лишь в специальных случаях. Температура точки Кюри (потери магнитных свойств) стали 03 — 770° С. В табл. 4.1 приведены физические и механические свойства магнитно-мягких конструкционных сталей [21, 22], а в табл. 4.2 — кривые намагничивания сталей. [c.197]

Напряженность магнитного поля Н определяют по кривой намагничивания (рис. 171). Для железа Э1А при величине магнитной индукции, 0 1 10 Т Н = А А/см. [c.185]

Рис. 17.6. Направления намагничивания в кристалле железа (а), кривые индукции при намагничивании вдоль этих направлений (б) и линейная магнитострикция в функции напряженности поля (в) тя железа и никеля

Посмотрим, в чем заключается явление анизотропии магнитострикции. На рис. 17 в качестве примера приведены кривые магнитострикции кристалла железа. Видно, что при намагничивании вдоль ребра куба [100] кристалл удлиняется, при намагничивании вдоль пространственной диагонали, т. е. [c.49]

Кюрти [205] опубликовал результаты измерений кривых намагничивания в случае железо-аммониевых квасцов. Поля (до 75 эрстед) прикладывались параллельно измерительному полю (см. п. 50). Подробному анализу подвергались только результаты, полученные при самых низких энтропиях (ниже iS = 0,6i см. п. 66). [c.512]

Магнитная анизогропия. Монокристаллы ферромагнетиков обладают анизотропией намагничивания. В качестве примера на рис. 11.4 показаны кривые намагничивания кристалла железа, обладающего кубической решеткой, в направлениях [111], [110], [100]. Из рис. 11.4 видно, что в монокристалле существуют направления, вдоль которых намагничивание идет наиболее легко и насыщение достигается при низких Н. Их называют направлениями легкого намагничивания. У железа таковыми являются ребра Kv6a [100]. В направлении же [111] намагничивание происходит наиболее трудно и насыщение достигается при более высоких Н. Это направления трудного намагничивания. Интеграл [c.288]

Механические характеристики сериес-ного двигателя постоянного тока. Механические характеристики сериесных двигателей аналитически нельзя выразить, так как в этих двигателях магнитный поток не остаётся постоянным, а кривая намагничивания железа Ф = /(/) не может быть представлена простой аналитической зависимостью. [c.9]

Ф и г. 5. Кривые намагничивания вдоль различных криСталлографическиж направлений в монокристаллах железа (а) и кобальта (б). [c.286]

Магнитные свойства лент полнее всего характеризуют кривыми намагничивания (см. 9.4). Но пользование графиками не вполне удобно. Поэтому чаще прибегают к численному определению магнитных свойств лент. На предельной петле гистерезиса выделяют три характерных точки (см. рис. 9.26) Л, Б, С. Расстояние от А до горизонтальной оси характеризует намагниченность насыщения отрезок ВО — максимальную остаточную намагниченность /г тах отрезок СО — коэрцитивную силу Типичные величины этих трех параметров = 30. .. 120 кА/м, /гтах = 70... 100 кА/м, Нс 20. ..80 кА/м. Отношение Jr к Уд называют коэффициентом пря-моугольности У гамма-окисла железа и феррита кобальта 0,5, у двуокиси хрома и чистого железа 0,9. [c.256]

Т I 8 Магнитострикция монокристалла не м. б. определена так просто, она изучается экспериментально для различных кристаллогра-фич. направлений при различных относительных положениях внешнего поля. Объемная магнитострикция монокристалла очень мала по сравнению с линейной [1 ]. На фиг. 10 приведена линейная магнитострикция Ре, N1 и их сплавов для поликристаллов. На фиг. 11 даны кривые магнитострикции монокристалла Ре [11] при намагничивании его в различных направлениях пунктирная линия получена путе.м расчета для поликристаллич. тела и находится в хорошем согласии с соответствующей экспериментальной кривой (фиг. 10). Из приведенных кривых можно заключить, что в железе при намагничивании простран- [c.403]

Рис. 22. 34. Кривые намагничивания (сплошные линии) и магнитной проницаемости (пунктирные линии) в слабых полях для железо-никелевых сплавов в листах толщиной от 0,35 до 0,1 мм. Сплавы 1 — 79НМ, 2 — 80НХС, 5 —

Рис. 16.33. Кривые намагничивания монокристаллов железа, никеля и кобальта. Из кривых для железа следует, что паправлепием легкого flaмarни-чивания является [100], а трудного—[111]. -би — внешнее поле. (По Хонда п Ка и я.)

Другой способ измерений статических магнитных параметров материалов на стержневых образцах в замкнутой магнитной цепи осуществляется в пермеаметрах - приборах, в которых ЗМЦ создается массивным ярмом из железа или иного магнитно-мягкого материала, замыкающим магнитный поток образца. Пермеаметры позволяют построить основные кривые намагничивания и петли гистерезиса преимущественно магпитно-мягких материалов. [c.115]

Работа умножителя частоты системы Жоли на нагрузку. При наличии тока в обмотке умноженной частоты результирующий поток, имеющий место в каждом сердечнике трансформатора, будет возбуждаться уже током сложной формы, являющейся рр-зультатом сложения первичного и вторичного токов различных частот. При анализе в первом приближении можно считать оба тока синусоидальными, чего практически не трудно достигнуть, подобрав соответствующим образом элементы резонансных контуров. Накладывая, как и ранее, на кривую намагничивания железа кривую тока, можно построить кривые потоков в каждом из сердечников и взять их сумму или разность в зависимости от того, четную или нечетную гармонику желательно выделить. Для получения наивыгоднейшего режима работы умножителя при нагрузке можно поступать следующим образом. Приняв амплитуду вторичных ампервитков умноженной частоты небольшою по отношению к первичным ампервиткам (напр. 20%), меняем фазу их, строим кривые потоков, разлагаем их в ряд и находим наилуч-щий режим. Чтобы иметь реально возможную фазу, ориентируемся на эдс выделяемой нами гармоники при холостом ходе. После этого строим серию кривых потоков при найденной наивыгоднейшей фазе в зависимости от амплитуды вторичных ампервитков. Произведенный таким методом анализ дает право сделать следующие заключения. 1) В виду того что при отыскании наилучшей фазы вторичных ампервитков по отношению к первичным изменение фазы производится в умноженной частоте, влияние его на результирующее поле весьма невелико, т. к. формы кривых последнего при разных сдвигах мало разнятся между собою. Чем больше номер выделяемой гармоники, тем меньше это влияние, и разложение результирующей индукции в ряд Фурье дает примерно одну и ту же амплитуду выделяемой гармоники. В большинстве случаев наивыгоднейший режим работы получается при совпадении фазы эдс гармоники хо- [c.278]

Для измерения давления применяются также датчик дацле-ния на основе эффекта ударного намагничивания и размагничивания. Датчики этого типа основаны на явлении изменения магнитных свойств материалов под действием давления и температуры в ударных волнах. При этом может происходить как потеря магнитных свойств, так и намагничивание. Изменение магнитных свойств в значительной мере зависит от состава ферромагнитного материала. Так, в [45] приведена зависимость изменения магнитных свойств от давления в ударной волне при исследовании углеродистого железа с содержанием 81 3.25 % по весу. На этой кривой отчетливо проявляется фазовый переход 1-го рода в железе, начало которого соответствует давлению 14.5 ГПа и окончание — -22.5 ГПа. [c.276]

Токи высших гармоник. Искажение формы кривой тока и напряжения в электромагнитных генераторах зависит от наличия гармоник различных частот и амплитуд, получающихся вследствие неправильности распределения индукционных линий магнитного потока в междужелезном пространстве машины, а также от способа размещения обмоток на статоре и роторе машины. Слишком сильное намагничивание железа в генераторах и в трансформаторах также является причиной появления гармоник. Наличие различных гармоник в кривых напряжения генераторов, т. е. различные очертания кривой напряжения генераторов, создает уравнительные токи между генераторами при параллельной работе их, повышая тем потери энергии на нагревание [c.312]

Метод Ч. т. при помощи несимметричного намагничивания состоит в применении двух одинаковых трансформаторов, первичные обмотки которых соединены последовательно и питаются током трансформируемой частоты f. Вторичные обмотки соединены навстречу и замкнуты цепью, состоящей из катушки самоиндукции и переменного конденсатора. Кроме того имеют место особые последовательно соединенные обмотки постоянного подмагничивания, питаемые отдельным источником постоянного тока, благодаря чему получается асимметрия намагничивания. Следовательно когда в одном трансформаторе магнитодвижущая сила переменного тока складывается с магнитодвижущей силой постоянного тока, то в другом трансформаторе они вычитаются. Вследствие соединения вторичных обмоток навстречу друг другу в образованной ими цепи будет индуктироваться эдс, вызванная суммарной индукцией. В результате токи основной частоты компенсируются, токи же двойной, частоты складываются и усиливаются благодаря резонансу., В таком виде упомянутый трансформатор частоты представляет собой удвоитель. Для получения Ч. т. с коэф-том 3 соединяют питаемые трансформаторной частотой f йервичные обмотки трансформаторов навстречу друг другу, а вторичные—последовательно. Вторичную-же цепь трансформатора при помощи последовательно включенных катушки самоиндукции и конденсатора настраивают на частоту Зf. Намагничивающую обмотку первого трансформатора берут с малым числом ампервит-ков, а второго—с большим числом ампервит-ков, доводящих его железо до насыщения. В результате кривая индукции - будет иметь, сплющенную форму и результирующий поток будет утроенной частоты. [c.412]

Рис. 2. Кривая безгистсрезисного намагничивания (ОВи) и петля гистерезиса поликрист. железа. Значению индукции В,п соответствует намагниченность насыщения 7

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...