Гелий, вязкость н давлениях

Жидкость, не обладающая вязкостью, поверхностным натяжением и не изменяющая объема при изменении температуры и давления, называется идеальной. К идеальной жидкости близок по свойствам жидкий гелий. [c.61]

Таблица 20.4. Вязкость плазмы гелия и аргона при атмосферном давлении и различной температуре [8, 9], 10- Па-с

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ СЖИМАЕМОСТИ И ВЯЗКОСТИ ГЕЛИЯ ПРИ НИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ И ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ [c.11]

Методом пьезометра постоянного объема измерена сжимаемость гелия в интервале 55—273 К при давлении до 100 МПа с точностью до 0,15%. Вязкость гелия измерена методом затухающих колебаний цилиндра в интервале 80—273 К и давлений 0,1—67 МПа. Измерения выполнены как относительные со средней погрешностью 2,5%. [c.119]

Вязкость Г] 1 (н сек м ) гелия при различных давлениях и температурах (при 77,36, 157,16 и 194,66 °К по данным из [45], а при остальных температурах по данным из [47, 48,152, 380, 381 [c.535]

В опытах с аргоном была применена другая экспериментальная трубка. Ввиду того, что вязкость аргона значительно меньше вязкости водорода и гелия, диаметр трубки был уменьшен до 8 мм. Произведение Сг на Рг в этом случае составляет для аргона при атмосферном давлении 44. Уменьшение диаметра повлекло за собой изменение конструкции, так как сборка нити на вставляющемся каркасе стала невозможной. Нить с потенциальными выводами вставлялась непосредственно в цилиндр через центрирующие текстолитовые трубки. Каркасы для крепления были встроены в расширенные концы трубки. Натрий для очистки газа также закладывался с обеих сторон. Центровка нити производится с погрешностью 0,5 мм. [c.210]

Жидкий гелий-1, кипящий при —269° С (4° С выше абсолютного нуля) под атмосферным давлением, с дальнейшим охлаждением до 2,2° абсолютной температуры претерпевает превращение в ге-лий-П. Гелий-П описывался ) как жидкость, лишенная вязкости, которая просачивается через очень плотные соединения, применяемые в вакуумных установках, и поднимается вверх по стенкам сосуда невидимой пленкой в направлении, противоположном направлению силы тяжести. Теплопроводность гелия-11 больше, чем любого другого вещества. Гелий-П проводит тепло волновым движением подобно тому, как жидкость передает звук упругими волнами расширения и сжатия. Замечательные свойства гелия-11 обнаруживают, может быть, существование нового ( четвертого ) состояния материи ). [c.54]

Типичным примером фазового перехода второго рода является переход при 29 " К и атмосферном давлении одной жидкой фазы гелия Не в другую жидкую же фазу Нег, в которой исчезает вязкость. В связи [c.105]

Необходимо также отметить, что по характеру течения мазуты относятся к неньютоновским жидкостям, отличительной особенностью которых является зависимость эффективной вязкости не только от температуры и давления, но и от скорости деформации сдвига и предыстории деформации. При температурах, при которых из мазутов выделяется твердый парафин, они переходят в состояние геля и становятся аномальными. При более низких температурах в мазутах образуется прочная структурная сетка парафина. Мазут приобретает свойства, способствующие сопротивлению сдвигающим усилиям, и начинает движение при давлениях, превышающих напряжение сдвига. Мазут, находящийся в пластическом состоянии, будучи подогретым, приобретает свойства неньютоновской жидкости, а при дальнейшем подогреве вновь становится ньютоновской жидкостью. [c.13]

Метод падающего груза был применен также Робинсоном [167], исследовавшим вязкость азота, аргона и гелия при низких температурах и высоких давлениях. В отличие от исследований [165, 166] в рассматриваемой работе опыты проводились при постоянной температуре, а давление создавалось с помощью ручного масляного насоса. Вискозиметр был калиброван как при низких температурах, так и при высоких давлениях. Об азоте и аргоне получены данные при температуре 90° К и давлениях до 1400 и 280 атм соответственно, а также на изотермах 195 и 298° К при давлении до 2000 атм. Экспериментальные данные, погрешность которых оценена равной 10%, представлены на графиках в координатах г , р масштаб графиков чрезвычайно мал. [c.178]

Вязкость жидких Na, К, ВЬ и Сз исследовалась вибрационным низкочастотным методом в интервале температур 28—300 С. Контейнер с расплавом имел смотровые окна, как в работе [12], и позволял визуально наблюдать за состоянием поверхности жидкого металла. Измерения проводились в атмосфере жидкого аргона и гелия, подвергнутых специальной очистке, при давлении инертного газа 1,3 бар. [c.16]

В этих уравнениях, в отличие от рассмотренных в 8 уравнений гидродинамики, величина р не считается заданной, а является независимой величиной. Приближение ее к равновесному значению определяется уравнением (17.25). Коэффициент Л определяет величину поглощения звука вблизи 1-точки. Он просто связан с коэффициентами второй вязкости. По экспериментальным данным коэффициент Л имеет величину, приблизительно равную 15. Функцию о(р, 5, р ) принципиально можно определить из экспериментальных данных о зависимости теплоемкости гелия и р от температуры и давления вблизи Я-точки. Область применимости уравнений ограничена неравенством [c.105]

Применение гелия позволяет устанавливать на корабле различное электро-и радиооборудование в более широких пределах, причем не требует принятия особых мер безопасности. Например такие приборы, как показатели давления и температуры в газовых баллонах, а также показатели степени выполнения последних, могут быть смонтированы по электрическим схемам без особых предохранительных мер. Меньшая подъемная сила гелия сравнительно с водородом несколько уменьшает статические нагрузки на силовые элементы корабля- Размеры газовых клапанов корабля, наполненного гелием, несколько увеличиваются ввиду большей вязкости этого газа, а следовательно, меньшей скорости истечения. [c.11]

Динамическая вязкость гелия при атмосферном давлении в интервале температур О—3000 ° С (в кгс-с/м ) [c.35]

При давлении р и температуре i динамическая вязкость гелия [c.35]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Жидкий гелий кристаллизуется только под давлением выше 25,127 ата. При температуре 2,186° К происходит фазовый переход второго рода, совершающийся без выделения сирытой теплоты. В этой точке некоторые свойства гелия изменяются скачком (теплоам,кость, вязкость, скорость распространения звука). [c.101]

Результаты количественной проверки уравнения (8) иллюстрируются рис 1, на котором расчетные данные по безразмерной вязкости сопоставлены с опытными данными для воздуха, углекислого газа, гелия, неона и водорода [2, 8, И]. Кривые 1—4 получены по упрощенной формуле (9) для значений коэффициента аккомодации a=ai=Q2=l+0,9-l-0,3+0,l, причем следует отметить, что а= и а=0,1 являются граничными значениями величины а [4, 7, 12]. Коэффициент А при получении кривых 1—4 принят равным 0,912, поскольку конкретные данные о величинах й и Рг для указанных газов при низких давлениях и температурах в литературе отсутствуют. Точками на рис. 1 обозначены опытные данные [8, И], пересчитанные на зависимость =f(Кп) по методике, изложенной в [13], с учетом геометрии применявшихся в опытах установок. Влияние температуры и рода газа на величину Kn=f (Л) учитывалось формулой Сюзерленда, а соответствующие коэффициенты, необходимые для этих расчетов, были приняты по работе [5]. [c.216]

В криогенной технике основным конструкщюн-ным материалом являются коррозионностойкие аустенитные стали. Эти стали отличаются от обьи-ных хладостойких сплавов и сталей особо высокими пластичностью и вязкостью, их используют до температур кипения жидкого гелия (до -269 °С). Благодаря хорошим технологическим свойствам из этих сталей можно изготовлять криогенное оборудование с применением любых способов холодной обработки давлением и сварки. [c.609]

Патент США, № 4089689, 1978 г. Описывается окисленный нефтепродукт, устойчивый к гелеобразованию и ингибирующий коррозию. Кальциевая соль окисленного нефтепродукта устойчива к образованию геля. Окисленный нефтепродукт получают взаимодействием деасфальтированных нафтенов кубовых остатков (имеют молекулярную массу от 300 до 900, содержание насыщенных соединений 40—60 %, ароматических соединений 40-60 %, мольное соотношение метиленовь х групп к метильным от 1 1 до 2,5 1 и вязкость по SUS при 98,9°С — 150—170) с воздухом при скорости его подачи 0,55—4,4 м на 1 кг кубового остатка в присутствии 0,2—2,0 кг металлического катализатора на 1 кг загружаемого масла при давлении до 500 атм,температуре 121—204°С и времени от 1 до 5 ч. [c.241]

Рис. 7.8.5. Влияние вязкости жидкости на параметр й , определяющий кризис (оттеснение жидкости) при барботаже и кипении. Незачерненные точки 1—7 соответствуют барботажу при р = 0,1—4,1 МПа, Т = 280 К, из них точки 1—5 соответствуют воде и водоглицериновым растворам разной вязкости, барботируемым разными газами 1 — водородом, 2 — гелием, 3 — азотом, 4 — аргоном, 5 — ксеноном точки 6, 7 соответствуют этанолу, барботи-руемому азотом (б) и аргоном (7). Зачерненные точки 8—16 соответствуют кипению разных жидкостей при разных давлениях р (МПа), из них точки 8—12 — для кипения воды (8 — при 0,02 МПа, 9 — при 0,1 МПа, 10 — при 4,5 МПа, 11 — при 5,4 МПа, 12 — при 18,6 МПа), точки 13, 14 — для кипения этанола (13 при 0,1 МПа, 14 при 1,0 МПа) 5—для кипения бензола при 0,1 МПа, 16 — для кипения метанола при 0,1 МПа. Точки 1—16 — экспериментальные данные С. С. Кутателадзе, И. Г. Маленкова (1976) и И. Г. Маленкова (1978). Точки 17—20 соответствуют кипению натрия, калия, цезия, рубидия, для которых скорость IV рассчитывалась по полному тепловому потоку (данные В. И. Субботина и др., 1968, 1969)

Характер этой кривой легко может быть понят на основании аналогии с поведением вязкости в газах, в которых вязкость пропорциональна плотности рассеивающих центров и длине свободного пробега между ними. В идеальном газе плотность пропорциональна давлению, а длина свободного пробега обратно пропорциональна ему. Это создает независимость вязкости от давления, пока длина пробега меньше размеров сосуда. В жидком гелии плотность ротонов и длина ротон-ротонного пробега задаются температурой и в этом смысле можно было бы ожидать отсутствия температурной зависимости у вязкости, определяемой ротон-ротонным взаимодействием. Однако наличие второго типа возбуждений вносит существенную поправку в эти рассуждения. При низких температурах преобладает ротон-фононное рассеяние, а произве- [c.670]

Интенсивность завихрения пото и сопротивление трения зависят вязкости рабочего тела. Зависимость вязкости от давления для водорода и гелия приведены в табл. 13. [c.42]

Для достижения максимальных к. п. д. и удельных параметров двигателя Стирлинга необходимо в его замкнутом рабочем пространстве поддерживать высокое среднее давление рабочего тела (100—250 кгс/см ). Если к этому еще добавить, что в качестве рабочего тела в двигателе Стирлинга наиболее широко применяются водород и гелий—газы, имеющие незначительную вязкость, то станет ясной та огромная роль, которую играют уплотнения в обеспечении работоспособности двигателя. Для того чтобы выяснить функции уплотнений в двигателе Стирлинга, рассмотрим одноцилиндрО вую конструкцию двигателя вытеснительного типа с ромбическим механизмом (рис. 52). Используемые в этом случае уплотнения в том или нном виде применяются и в других конструктивных схемах двигателя Стирлинга. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...