Ниобат лития срезы

Рис. 6.5. Зависимости продольных (кривые I) и поперечных (кривые 2) составляющих смещения ПАВ, распространяющейся на срезе У2 кристалла ниобата лития, от глубины, выраженной в единицах длин волн [106].

Рис. 6.7. Зависимость скорости ПАВ, распространяющейся вдоль У-среза кристалла ниобата лития, от угла отклонения волнового вектора (в интервале углов О = 10°) от оси 2, измеренная с помощью лазерного интерферометра [178].

Из табл. 7.7 однозначно следует наименьшая энергоемкость ЭО МК ПВМС при работе с охлажденной мишенью DKDP и относительная выгодность использования косого 55-градусного среза ниобата лития. Вместе с тем конструкция модулятора ещ,е не является окончательно отработанной. [c.215]

Для возбуждения продольных ультразвуковых волн используется Z-срез кристаллов ниобата и танталата лития с рабочим пьезомодулем igg и коэффициентом электромеханической связи k 30%. Поперечные волны возбуждаются пьезоэлементами Х-среза со сдвиговыми колебаниями (пьезомодуль имеющими коэффициент электромеханической связи k = 65% для LiNbOg и 47%> для LiTaOg. Для улучшения тех или иных характеристик широко применяют и косые срезы кристаллов, среди которых имеются срезы с нулевым ТК/. Можно отметить 35° YZ и 17° YZ-срезы ниобата лития с коэффициентом электромеханической связи k 50"o. [c.240]

Помимо рэлеевских волн, рассмотренных в 4, известны и другие типы поверхностных волн в твердых телах [12, 31]. Коснемся наиболее важных из них ). Прежде всего следует назвать поверхностные волны в кристаллах [32, 33]. В настоящее время строго доказано существование поверхностных волн в большинстве направлений любых срезов кристаллов [34, 35]. Анизотропия упругих свойств последних в общем случае приводит к тому, что плоская поверхностная волна имеет три компоненты смещения, а ее волновой вектор не совпадает по направлению с вектором групповой скорости ). Лишь для симметричных направлений кристалла векторы групповых и фазовых скоростей коллинеарны, а траектории частиц лежат в сагиттальной плоскости. Такие поверхностные волны, весьма схожие с рэлеевскими волнами в изотропном твердом теле, обычно называют волнами рэлеевского типа 32]. Типичным примером является волна, распространяющаяся в направлении 2 К-среза пьезоэлектрического кристалла ниобата лития. Заметим, что в пьезоэлектрических кристаллах поверхностная волна обычно сопровождается квазистатическим электрическим полем, что находит применение в различных акустоэлектронных устройствах обработки сигналов. Влияние пьезоэффекта приводит в ряде кристаллов к существованию чисто сдвиговых поверхностных волн [36, 37], называемых волнами Гуляева — Блюштейна. Эти волны, в отличие от рэлеевских, слабо неоднородны. Распространяясь со скоростью с с , они спадают с глубиной на расстоянии 1 Кэм Т , где /Сэм — коэффициент электромеханической связи, характери- [c.203]

Модулировать частоту лазерного излучения в принципе возможно утем перестройки резонатора, однако на практике используется более простая внешняя модуляция интенсивности. Реализовать прямые методы модуляции интенсивности лазерного излучения не представляется возможным, во-первых, вследствие трудностей модуляции мощности оптической накачки и, во-вторых, из-за большого радиационного времени жизни верхних лазерных уровней. В схеме, изображенной на рис. 16.7, лазерные стержни срезаны под углом Брюстера, благодаря чему лазерное излучение становится линейно поляризованным колебания будут поляризованы в основном в плоскости, перпендикулярной плоскости конца стержня,. так как только это излучение не испытывает потерь при oтpaжeниRнa границе раздела воздух — стержень. Будучи внешним по отношению к резонатору, излучение проходит вначале через ячейку Поккельса, с помощью которой плоскость поляризации может вращаться при приложении электрического напряжения к элект-рооптическому кристаллу из такого материала, как ниобат лития, а затем через поляризатор. В результате интенсивность излучения, выходящего из поляризатора, будет изменяться от О до 100 % в зависимости от напряжения, приложенного к ячейке Поккельса. Может быть использована как цифровая, так и аналоговая модуляция интенсивности излучения при частотах модуляции до 1 ГГц. [c.408]

Рис. 6.8. Кривые медлениостн для ниобата лития У2-среза (сплошная кривая) и для изотропной среды (прерывистая кривая) [170].

При росте монокристаллов ниобата и танталата лития возникают домены, которые отличаются тем, что направления их спонтанной поляризации составляют угол 180°. Для получения одиодоменных кристаллов требуется, чтобы их рост проходил в электрическом поле или необходима дополнительная операция — т. е. монодоменизация, которая, напрнмер, в случае монокристалла и№Оз происходит при температуре 1210 °С Тем не менее и при этих условиях, особенно у кристалла ниобата лития, образуются домены в виде иголочек шириной 20 — 40 мкм [284, 285]. Все приведенные дефекты даже самых малых размеров отрицательно воздействуют на свойства материалов, используемых для возбуждения поверхностных и объемных волн. Образование двойников и доменов может происходить и при технологической обработке срезов кристалла. Особенно сильное влияние оказывает одновременное действие высокой температуры и электрического поля нлн механического усилия [286]. [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...