Геометрия схемы записи

Толстая, или объемная, голограмма может выполнять роль как фильтра, так и собственно голограммы. В 5.2 мы показали, что голограмма, записанная в толстой среде, образует поверхности внутри такой регистрирующей среды, а не просто интерференционные полосы. Оптимальным углом освещения объемных голограмм является угол, совпадающий с тем, под которым падает опорная волна. Если за время с момента записи объемной голограммы до ее использования регистрирующая среда не меняет своей формы и не испытывает усадки и если она восстанавливается на той же самой длине волны, что и при освещении, то этот угол равен углу Брэгга. Дифракционная эффективность уменьшается не только при отклонении угла падения восстанавливающей волны от своего значения при записи, но также и при изменении длины волны восстанавливающего света. Таким образом, угол Брэгга определяется длиной волны и геометрией схемы записи. Изменение длины волны приводит к изменению угла, при котором все отраженные волны складываются в фазе. Этот эффект исключает появление лишних изображений, наблюдаемых в случае плоских цветных голограмм. Объемная голограмма будет только тогда восстанавливать изображение с высокой дифракционной эффективностью, когда она освещается под соответствующим углом светом с длиной волны, использованной при записи. Вопрос о восстановлении изображений с толстых отражательных голограмм мы подробно рассматривали в 5.1. [c.218]

На рис. 1 показана геометрия схемы записи для копирования обычных тонких амплитудных голограмм. Заметим, что фотопластинка для копии должна быть расположена таким образом, чтобы ее освещала волна света только от желаемого объекта (в нашем случае это волна от мнимого восстановленного изображения) и чтобы на нее не попали ни восстанавливающая волна, ни волна от сопряженного действительного изображения. Если голограмма-оригинал проявляет достаточную брэгговскую селективность, то последние упомянутые волны могут иметь пренебрежимо малые амплитуды и пластинку для копии можно в этом случае устанавливать с большей свободой. [c.407]

Рис. 7. Геометрия схемы записи с целью получения квазилинейных полос на голограммах сфокусированного изображения.

Рис. 3. Геометрия схемы записи внеосевой голограммы. Uo — наибольший угол между полем объекта и нормалью к плоскости пленки.

Геометрическая точность в большой степени зависит от того, насколько одинаковыми являются геометрии схем записи голограммы и восстановления голограммы. Самосветящаяся точка, связанная с устройством для измерения координат xyz и совмещенная с пространством мнимого изображения, восстанавливаемого с голограммы, используется как измерительная метка для обмера восстановленного изображения. На рис. 1 показана одна из систем [c.680]

Ганкеля преобразование 32 Гельмгольца уравнение 43, 59 Геометрия схемы записи 196 — 199, 202, 203 Гильберта преобразование 34 [c.730]

Интересно отметить, что определенное таким образом угловое увеличение не зависит от геометрии схемы записи и реконструкции. При р = 1 и m = 1 оно по абсолютной величине всегда равно единице. [c.84]

Схема записи экрана на 2 и 5 зрительных зон приведена на рис. 106 и 107. Каждая компонента экрана записывалась на отдельной пластинке размером 1x0,8 м с помощью сферического зеркала 1 диаметром 1300 мм и фокусным расстоянием 2000 мм способом последовательного экспонирования отдельно для каждой зоны. Зеркало установлено на голографическом столе неподвижно в вертикальном положении. Лазер с оптической схемой формирования освещающего пучка перемещался от одной зоны к другой в соответствии с геометрией съемки. [c.167]

Рассмотрим метод апертурного сопряжения. Для осуществления оптимальной записи голограммы геометрию оптической схемы записи можно выбрать следующим образом [c.89]

Следует особо подчеркнуть, что описываемая схема не предназначена для измерения и записи абсолютных значений электрического сопротивления образца, а все измеряемые величины имеют лишь относительное значение. Это связано с тем, что практически невозможно с достаточной точностью определить сечение образца в деформируемой области между потенциальными вводами и расстояние между зонами их приварки. Однако схема позволяет измерять и записывать падение напряжения в рабочей части образца. Так как геометрия этого участка и расположение зон приварки электрических 152 вводов в течение опыта не меняются, то, следовательно, на диаграммной [c.152]

Скалярная форма записи совпадает с (233). Отсюда следует, что разностная доплеровская частота в дифференциальной схеме этого типа не зависит от геометрии падающего пучка и определяется только геометрией рассеянных пучков. Доплеровская частота пропорциональна проекции вектора скорости на разностный вектор, построенный на волновых векторах выделенных рассеянных пучков. [c.287]

Поскольку изображающая геометрия ГОЭ сравнительно произвольна, то для ее описания удобнее пользоваться векторными обозначениями. Любая точка поверхностной решетки описывается четырьмя лучами. Это входящий луч С, выходящий луч I и два луча О и R, которые определяют структуру, или схему, ГОЭ. Направления этих лучей задаются соответствующими единичными векторами. Модель зеркальных интерференционных полос особенно подходит для лучей О и R, формирующих ГОЭ. Объектный и опорный лучи О и R используются при оптической записи голо-графических элементов. Рассмотренные четыре единичных вектора и единичный вектор S, нормальный к поверхности в рассматриваемой точке, связаны уравнением решетки. Это уравнение можно записать в двух видах, которые удобно использовать на практике, а именно [c.636]

Для оценки восприимчивости материала к оптической записи вводится параметр S чувствительность, определяемая как обратная плотность падающей световой энергии, необходимой для достижения данной дифракционной эффективности. Использование параметра S в подавляющем большинстве работ оправдано простотой его определения, однако он неудобен для сравнения результатов различных опытов. Из уравнения (7.38 видно, что т] зависит от толщины образца и геометрии записи (угла 0с). Другой способ оценки восприимчивости материала состоит в определении чувствительности как отношения изменения показателя преломления к плотности световой энергии, ее вызывающей — dn/dW, которое может быть измерено по схеме, приведенной на рио. 7.11. [c.320]

Пассивная схема ОВФ в кольцевой геометрии на ВТО исследовалась в [10.283] R 1,5%). Аналогичный коэффициент отражения наблюдался также и в схеме линейного генератора на основе этого ФРК [10.283, 10.291]. Значительная величина коэффициента преобразования световых пучков ( 40%) была получена в ВТО в схеме двойного обращающего зеркала [10.283, 10.292]. Укажем, что во всех этих геометриях авторами использовался эффективный нестационарный механизм записи во внешнем знакопеременном поле. [c.291]

Во-вторых, расположение, форма и размеры контактных площадок на передней и задней поверхностях лезвия зависят от геометрии режущей части, режимов резания и других условий обработки. Если вместо объемной схемы деформации рассматривать последовательно в направлении схода стружки ряд плоских схем (см. рис.2.17), то для изношенного лезвия выражения (3.13) можно записать в более конкретном виде. Для этого воспользуемся предложенными в п.2.3.1 законами распределения контактных напряжений [c.82]

Рис. 3. Геометрия схемы копироваиня голограммы почти контактным методом, поясняющая возникновение двойного изображения точечного объекта, а — геометрия схемы записи копии б — геометрия схемы восстановления с копии изоб-ра1жения два действительных и два мнимых изображения находятся друг от друга 1М расстоянии, равном удвоенному промежутку, разделяющему Hi и На в схеме заплси.

Мысль о том, что дифракционные решетки можно получать голографическим способом, впервые высказал Ю. Н. Денисюк в 1962 г. С тех пор голографические решетки получают все большее распространение в спектральном приборостроении благодаря своим преимуш,ествам отсутствию духов (порядков, обусловленных нарушением периодичности), малого случайного светорассеяния, быстроты изготовления, дешевизны, меньшей трудоемкости. Естественно, что от голографических решеток сложнее добиться нужных дифракционных характеристик, чем в случае нарезной решетки, например типа эшёлетт, где геометрия просто определяет так необходимый оптикам угол блеска. Однако, как неоднократно отмечалось во многих работах, при меньшей, чем у нарезных решеток, дифракционной эффективности решетки, изготовленные голографическим методом, обеспечивают более высокое качество волнового фронта в рабочем порядке (гармонике). К тому же в последнее время появился ряд работ, в которых утверждается, что с использованием фоторезиста и определенных схем записи — восстановления голограмм — возможно получение рельефно модулированных решеток с заданным профилем, в том числе и эшелеттов. [c.6]

Каждое из приложений голографии, как правило, основано на определенном свойстве голограммы, открывающем ту или иную возможность, недостижимую для методов классической оптики, например, возможность обращения волновых фронтов и т. п. Под термином свойства голограммы можно понимать, кроме того, и влияние, которое оказывают ла голограмму параметры фотографического.материала, записывающего и реконструирующего источников излучения, а также геометрия оптической схемы записи и реконструкции. Такие свойства представляют практический интерес не только тем, что они дают возможность правильно выбирать средства экс-пер.имента, но и тем, что открывают новые возможности исследования самих фотоматериалов и источников излучения. Некоторые из этих свойств, такие как, например, способность голограммы делиться без ущерба для целостности восстановленного ею изображения, были рассмотрены нами ранее остановимся кратко на других специфических свойствах голограммы, используемых -в ее практических приложениях. [c.67]

На рис. 5 приведена геометрия схемы оптического устройства для записи голографической стереомодели сфокусированного изображения. Это устройство аналогично тому, которое использовалось для записи френелевских голографических стереомоделей, за исключением лишь того, что рир-экран теперь заменен голографической фотопластинкой. Хотя стереомодель сфокусированного изображения можно восстановить таким образом, что она будет наблюдаться в такой же системе, как и френелевская модель, но для ее наблюдения лучше использовать белый свет или протяженный некогерентный источник. Разделение изображений достигается либо благодаря эффектам поляризации, либо с помощью углового разделения восстанавливающих пучков. [c.686]

В работе [2], а потом в [7] был предложен более простой способ записи — одноступенчатый процесс получения радужной голограммы. В отличие от двухступенчатого процесса Бентона, где в качестве объекта используется действительное изображение предмета, восстановленного от первичной голограммы, в предлагаемом способе записывают через узкую щель голограмму реального изображения объекта, проектируемого с помощью линзы. Этот способ гораздо проще, чем двухступенчатый, так как в зависимости от геометрии оптической схемы записи голограммы можно восстановить псевдоскопическое или ортоскопц-ческое изображения объекта. [c.45]

Экспериментально подобный случай может быть реализован в стандартной несимметричной геометрии голографической записи в BaTiOg (см. раздел. 5.4.2), где дифракционная эффективность при использовании необыкновенной (Я) поляризации намного превосходит эффективность считывания при обыкновенной ( ) поляризации. В работе [6.361 подобная схема эксперимента была целенаправленным образом использована для увеличения коэффициента отражения при четырехволновом взаимодействии в этом ФРК. Однако впервые-ортогонально-поляризованные пучки накачки были, по-видимому, экспериментально применены еще в одной из первых работ по обращению волнового фронта в BaTiOg [6.38], где был также получен коэффициент отражения R 10. [c.118]

Отметим, что в настоящее время различные типы фоторефрактив-ных генераторов и пассивных систем ОВФ активно изучаются в различных исследовательских центрах как у нас в стране, так и за рубежом. В дополнение к уже рассмотренным геометриям следует упомянуть также генераторы с двумя ФРК [6.60, 6.65, 6.66], генераторы на основе векторых взаимодействий, обусловленных фото-гальваническим механизмом записи голограммы [6.67—6.69], а также пассивные геометрии ОВФ [6.70, 6.71 ], аналогичные используемым в системах ОВФ на основе вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна [6.72]. Активные исследования [6.73— 6.76] проводятся в последнее время с целью выяснения причин сложного пространственно-временного изменения световых пучков,, генерируемых в этих и рассмотренных выше схемах на основе ФРК. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...