Апертура анализирующая

Под функцией рассеяния понимается распределение интенсивности в изображении точечного объекта, даваемом исследуемой оптической системой. Если входное воздействие представляет собой дельта-функцию, то распределение интенсивности в изображении такого объекта называется функцией рассеяния. На практике при оценке оптических систем использование двумерной функции рассеяния затруднительно из-за невозможности провести линию сканирования точно через центр пятна рассеяния и необходимости сканирования весьма малой анализирующей апертурой. [c.131]

Передающее устройство, независимо от принципа его действия, позволяет из двумерного распределения интенсивности света 1 х, у) на входе получить одномерный электрический сигнал fi(0 на выходе. Основой этого процесса служит сканирование пространственного распределения интенсивности света анализирующей апертурой /i(e, С) достаточно малых размеров, чтобы получить последовательное во времени изменение освещенности от элемента к элементу и, в дальнейшем, [c.178]

Рассмотрим распределение интенсивности 1(х, у), ограниченное размерами растра Dx vi Dy в направлениях х и у соответственно. Анализирующая апертура сканирует это распределение в направлении л со скоростью Vx, образуя в направлении у последовательный ряд из Ny строк, отстоящих друг от друга на Ay=d. [c.180]

Процесс формирования растра является анизотропным по направлениям вдоль оси X анализирующая апертура движется непрерывно, а вдоль оси у переход от строки к строке происходит дискретно. Естественно, что и математическое описание процессов формирования строки и кадра различны. В первом случае основной операцией будет свертка функций, описывающих анализирующую апертуру и распределение интенсивности, во втором случае — выборка уровней, по которым двигается апертура. [c.180]

Фазовые набеги и спектр частот. В конфокальном резонаторе поверхность равной фазы совпадает с поверхностью зеркала, фазовый набег волны при прохождении резонатора не зависит от размера апертуры и отличается от фазового набега идеальной плоской волны (кЬ) на величину Фтп или Фр/. Анализируя собственные значения уравнений (3.27) или выражения (3.29), нетрудно найти [c.64]

Из рис. 9.4 следует, что свет, распространяющийся по каждому из тонких волокон, суммируется в толстом волокне. Не учитывая потери на состыковку волокон, можно считать, что вся мощность, переносимая каждым из тонких волокон, передается в толстое волокно. Если предположить, что максимальный коэффициент объединения по входу соответствует наихудшему из всех возможных случаев, когда световую мощность передает лишь одно из тонких волокон, тогда минимальная регистрируемая мощность будет в конечном счете определяться переданной по тонкому волокну мощностью и степенью несовпадения площадей детектора и толстого волокна. При этом, естественно, считается, что угловые апертуры постоянны, а уровень регистрируемой мощности соответствует конкретному фотодетектору, определенным значениям ширины полосы пропускания и частоте появления ошибок. Это находится в хорошем соответствии с представленной в [22] теоремой, согласно которой произведение квадрата величины входной апертуры и площади входного пятна света не может превышать произведение величины выходной апертуры и площади выходного пятна. Предполагая, что затухание в волокне и потери при состыковке волокна не приводят к значительным потерям мощности, можно выделить четыре наиболее важных параметра, определяющие коэффициенты объединения по входу и разветвления по выходу. Такими параметрами являются мощность входного оптического сигнала, чувствительность фотодетектора, ширина полосы пропускания и частота появления ошибок. Фактически все эти параметры являются взаимосвязанными. В следующих двух подразделах будет анализироваться взаимосвязь этих параметров, а также будут рассмотрены предельные возможности, определяемые существующими ограничениями на плотность упаковки волокон и рассеиваемую мощность. [c.246]

Во второй главе анализируется роль резонатора в формировании поля излучения лазера, излагаются основы теории открытых резонаторов. Используются геометрооптическое приближение, итерационный метод Фокса—Ли, модель гауссовых пучков, закон АВСО. Учитываются апертуры зеркал, наличие внутри резонатора линзы или диафрагмы, разъюстировка элементов в резонаторе. Рассматриваются резонаторы различной геометрии — как устойчивые, так и неустойчивые. В случае активных резонаторов обсуждаются эффекты тепловой линзы, затягивания частот и выгорания дыр . Уделяется внимание вопросам селекции продольных мод, а также физике волноводных резонаторов и пленочных лазеров с распределенной обратной связью. [c.5]

В частности, следует отметить, что рассматриваемые во многих задачах плоские, неограниченные в пространстве волны этому условию не удовлетворяют. В некоторых случаях их можно рассматривать как сферические, кривизной которых можно пренебречь. Во всех же случаях, когда анализируется энергетический баланс, необходимо рассматривать ограниченные пространственные пучки (ограниченный фронт волны), могущие быть разложенными на совокупность плоских неограниченных волн различных направлений, т. е. пучки конечной апертуры. Учет этого обстоятельства позволяет выявить ряд тонких эффектов, без этого ускользавших от внимания. [c.15]

Анализируя возможности внешних апертур, можно сделать следующие выводы [c.148]

Во всех случаях важнейшими параметрами передаю щего устройства будут число элементов разложения, зависящее о г площади анализирующей апертуры ха рактеристика свет — сигнал неравномерность чувствИ тельности фотоприемного устройства по площади и шумы передающего устройства. [c.179]

Временной электрический сигнал на выходе передающего устройства с учетом влияния реальной анализирующей апертуры конечных размеров, описываемой функцией к(г, С), представляет собой ряд неперекрывающихся временных функций, каждая из которых описывает сигнал соответствующей строки растра [c.181]

Строго говоря, линза формирует сфокусированный фурье-образ двумерного когерентного оптического сигнала не в задней фокальной плоскости, а на сфере радиуса /, касающейся фокальной плоскости в точке пересечения ее с оптической осью. Анализируя распределение комплексных амплитуд света в задней фокальной плоскости, мы по существу рассматриваем проекцию фурье-образа на эту плоскость. Перенос фурье-образа со сферы на плоскость сопровождается возникновениэм систематической погрешности в определении пространственной частоты, что необходимо учитывать при выполнении операции спектрального анализа с помощью линз. Частотная погрешность выражается в том, что масштаб оси частот в задней фокальной плоскости уменьшается с увеличением частоты, а не остается постоянным, как в точном фурье-преобразовании. Очевидно, что чем больше область частотной плоскости, используемая для спектрального анализа, тем больше погрешность в определении верхних пространственных частот анализируемого сигнала. Определим значение этой погрешности и размеры рабочей апертуры в частотной плоскости, обеспечивающие спектральный анализ с требуемой точностью. [c.211]

Результаты вычиетения распределения интенсивности приведены на рис. 3.25. Анализируя полученные результаты, можно заметить, что нри коротк11х фокусных расстояниях (т.е. сравнимых с размером оптического элемента) наблюдается асимметрия формы фокального пятна и смещение относительно точки предполагаемого геометрического фокуса. Это смещение связано с тем, что фаза дифракционных коэффигщентов на апертуре слабо, но меняется. [c.219]

Программы отображения позволяют анализировать полученные эхо-сигналы и восстановленные изображения. С помошью программы представления Л-сканов можно отобразить в растровом виде массив эхо-сигналов, измеренных на заданной пространственно-временной апертуре (изображение В-типа) для любого слоя, анализировать любой /1-скан в выбранном временном интервале и измерять параметры радио- или видеоимпульсов, наблюдать спектры выбранных эхо-сигналов. Анализ набора Л-сканов в виде изображения В-типа представляет самостоятельный интерес, особенно при контроле расходящимися акустическими пучками. Программа просмотра трехмерных изображений предназначена дли анализа изображений, восстановленных при двумерном растровом сканировании. С ее помощью можно наблюдать изображения В- и С-типов, трехмерное аксонометрическое изображение дефекта, которое можно поворачивать для рассмотрения со всех сторон. Предусмотрена возможность проекционного В + С + ))-изо-бражения (виды сбоку и сверху). В рамках этого представления можно помечать фрагменты изображения, причем плоскость анализа появляется одновременно на всех проекциях. Для детального анализа предусмотрен режим изменения масштаба изображения и изменения координат дефектов, их отдельных точек и размеров дефектов с помошью маркеров. [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...